我们研究了B′s0→J /ψK+ K-，B¯0→J /ψK+ K-，B-→J /ψK0K-，B¯0→J /ψπ0η和B-→J /ψπ-η衰变 并将它们的质量分布与B′s0→J /ψπ+π-和B0→J /ψπ+π-的质量分布进行比较。 所采用的方法是将弱化部分和强子化部分分解为所有过程共有的因子。 然后，使反应不同的是一些琐碎的Cabibbo–Kobayashi–Maskawa矩阵元素，以及不同的介子对出现在原初中的权重

使用与2015年和2016年期间s = 13 TeV时pp碰撞的36.1 fb-1相对应的数据样本，来搜索分解为W，Z或希格斯玻色子的不同配对以及直接变成轻子的新重共振。 与CERN大型强子对撞机的ATLAS探测器配合使用。 分析在qqqq，ννqq，ℓνqq，ℓℓqq，ℓνℓν，ℓℓνν，ℓνℓℓ，ℓℓℓℓ，qqbb，ννbb，ℓνbb和ℓℓbb最终状态中选择的玻色衰变模式，以寻找窄宽度共振。 同样，选择轻子的最终状态的分析也被结合起来。 然后将这两组分析进一步合并。 没有观察到与标准模型预测的显着偏差。 测试了三个基准模型：一个模型预测新的重标量单重态的存在；一个简化模型预测一个重矢量玻色子三重态；一个体Randall-Sundrum模型，带有重自旋2的重旋2 Kaluza-Klein激发。 使用渐近近似将横截面限制设置为95％置信水平，并将其与基准模型的预测值进行比较。 这些限制也用重矢量玻色子三重态与夸克，轻子和希格斯玻色子的耦合约束表示。 数据不包括在弱耦合情况下质量低于5.5 TeV，在强耦合情况下质量低于4.5 TeV的重矢量玻色子三重态，以及质量在2.3 TeV以下的K

基于D0辐射衰减模式的实验测量结果，我们提出了一个模型来研究衰减，方法是通过矢量介子优势假设建立与（V =ρ0，ω）衰减的联系。 为了正确地执行此操作，我们使用了局部隐式规范对称方法中的拉格朗日方法来说明Vγ转换。 结果，我们发现支化比率与Belle和BaBar合作报告的实验值完全吻合。

分层地层对透地通信电磁波的传播特性有重要影响。现有的研究主要是基于规则分层地层模型对电磁波透地传播特性进行分析,但分层地层往往是不规则的。为此,基于所建立的不规则分层地层模型,将分层地层模型分界面抽象为平面、正斜面和负斜面。根据电磁波入射角与分层地层倾斜角的几何关系,推导了电磁波在不规则分层地层中正向和反向传播时电场强度和磁场强度的衰减情况。仿真表明分层地层的不规则性与电磁波进入分层地层介质的先后次序均对电磁波的传输衰减有重要影响。虽然电场强度和磁场强度随着透地距离的增加都显著地衰减,但电场强度和磁场强度的衰减特性并不相同。此外,无论是对电场还是磁场,由于在分层地层分界面电磁波都要产生反射,因此,电磁波在进入到另外一层媒质时电场强度和磁场强度都会产生一定程度的突变衰减。

我们提出了第一个具有自旋和奇偶性JP = 1 +的异味等量标量Tbb-≡bbudd四夸克的完整研究。 我们报告了夸克模型中四体问题的精确解，并将状态结构表征为重夸克质量与轻夸克质量之比MQ / mq的函数。 对于这样的标准组成模型，Tbb-位于强衰变阈值B-B′0之下约150 MeV，而电磁衰变阈值B-B′0γ之下约105MeV。 我们评估了Tbb-的寿命，确定了有希望的衰变模式，在将来的实验中可能会寻找四夸克。 它的总衰减宽度为Γ≈87×10-15 GeV，因此其寿命τ≈7.6ps。 半轻子衰变中有希望的最终状态为B⁎-D⁎+ℓ-ν¯ℓ和B⁎0D⁎0ℓ-νℓ，以及B⁎-D⁎+Ds⁎-，B⁎0D⁎0Ds⁎。 -和Bones-D⁎+ρ-在非轻子类中。 半轻子衰变至等标量JP = 0 +四夸克Tbc0也很重要，但并未发现是主要的。 关于这种四夸克的存在存在广泛共识，其检测将验证我们对多夸克领域中量子色动力学（QCD）的低能实现的理解。

当与W或Z玻色子相关联时，对标准模型希格斯玻色子衰减成b b-$$ b \ overline {b} $$对进行搜索，这是通过ATLAS探测器进行的。 在大型强子对撞机运行2的质心能量为13 TeV的质子-质子碰撞中收集了对应于36.1 fb -1的综合光度的分析数据。 考虑包含零个，一个和两个带电轻子（电子或μ子）的最终状态，以衰变Z→νν，W→ℓν和Z→targeting为目标。 对于希格斯玻色子质量为125 GeV的情况，发现超出其他标准模型过程的预期背景的事件过多，观察到的显着性为3.5个标准差，而预期值为3.0个标准差。 这种过量为希格斯玻色子衰变成b夸克及其与矢量玻色子的结合提供了证据。 该结果与运行1分析的结果相结合，得出测得的信号事件与标准模型期望值之比等于0.90±0.18（标准）-0.19 +0.21（系统）。 假设标准模型的生产横截面，结果与标准模型中Yukawa与b-夸克的耦合值一致。

近年来对RK（*）= B（B→K（*）μ+μ-）/ B（B→K（*）e + e-）的测量提示了轻子风味的普遍性，因此引起了广泛的关注。 如果这些异常是由新物理学（NP）引起的，则通过夸克级的相同过程，也可能在其他通道中发现与SM预测的偏差。 在这项工作中，我们在B→K1（1270,1400）μ+ μ−中研究了可以解决b→s异常的两种流行类别的NP模型（即p夸克模型和Z'模型）的影响。 通过假设NP仅影响b→sμ+ μ−跃迁，我们发现非极化和极化的轻子风味通用性（LFU）比率RK1（L，T）（1270）可用于区分NP模型（场景）和 SM是因为它们对NP效应敏感并且对混合角θK1不敏感，而RK1（L，T）（1400）对NP和θK1均敏感。 另一个比率Rμ（K1）= B（B→K1（1400）μ+μ−）/ B（B→K1（1270）μ+ μ−）每周取决于NP模型（场景）下的效应 考虑，因此可用于确定NP探针中的θK1和RK1（L，T）。

在这项工作中，我们研究$$ \ Lambda _ {b} \ rightarrow \ Lambda _ {c} $$Λb→Λc和$$ \ Sigma _ {b} \ rightarrow \ Sigma _ {c} $$Σb→Σc弱 在光前夸克模型中衰减。 众所周知，这种计算的关键是适当地评估由非扰动QCD效应主导的强子跃迁矩阵元素。 在计算中，我们采用光前夸克模型，而不是传统的Diquark图片，而是将两个旁观者夸克视为单独的夸克。 即，在过渡期间，它们保持其颜色指数，矩和自旋极化不变。 当然，由两个轻夸克组成的子系统仍然处于反三重色并且具有确定的自旋，但是我们不先验地假设两个轻夸克在一个受约束的系统中-双夸克。 我们的目的是探查diquark图片，通过将结果与可用数据进行比较，我们测试diquark结构的有效性和适用性，从而将三体问题转化为两体问题，从而大大简化了计算。 结果表明，尽管两种方案中的模型参数可能会略有不同，但两种方法（双夸克和两个轻夸克在其中的子系统）导致相似的数值结果。 因此，双夸克方法似乎足够合理。

基于具有QCD激励势的准势方法的相对论夸克模型用于计算$$ \ Lambda _c \ rightarrow p $$Λc→p稀有弱转换的形状因子。 明确确定了它们的动量依赖性，而没有其他假设和外推，在动量传递的整个运动学范围内平方$ q ^ 2 $$ q2。 基于这些形状因子计算微分的$$ \ lambda_c \ rightarrow pl ^ + l ^-$$ ^ c→pl + 1-衰变分支分数和角度分布。 包括矢量介子共振的贡献在内的微扰和有效威尔逊系数都被使用。 $$ \ Lambda _c \ rightarrow p \ mu ^ + \ mu ^-$$ ^ c→pμ+μ-稀有衰减的计算出的支化分数与LHCb协作最近设定的实验上限高度一致。

在相对论夸克模型的框架下，基于拟势方法，计算了稀有的弱B→πl+ 1（vν）和B→ρl+ 1（vν）衰变的分支分数。 参数化弱衰减矩阵元素的形状因子是在整个运动学q2范围内明确确定的，无需其他假设和外推法。 系统地考虑了相对论效应，包括介子波函数中的反冲效应和中间负能态的贡献。 详细分析了在半轻重轻到轻B→πlνl和B→ρlνl衰变中的微分分布的新实验数据。 找到了预测和数据的良好一致性。 发现罕见半轻子衰变的分支分数所获得的结果与其他理论估计和最近的B +→π+μ+μ-衰变实验数据一致。