【猫猫的Unity Shader之旅】之玻璃材质博客用到的工程

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在QCD耦合的领先顺序的实时晶格模拟框架内，研究了重离子碰撞早期的轴向电荷产生。 从彩色玻璃冷凝物的初始条件开始，在纵向扩展几何结构的晶格上计算经典色规场下量子夸克场的时间演化。 我们考虑了洛伦兹收缩核中的简单色电荷分布，这些色电荷分布实现了类似于光通量管的色场配置，在碰撞后携带非零拓扑电荷。 通过使用扩展到纵向扩展几何的Wilson费米子，我们演示了实时网格上轴向异常的实现。

我们提供了用McLerran-Venugopalan模型描述的彩色玻璃冷凝液来计算Wilson线相关器的一般公式。 我们显式构造了一个完整的，非正交的彩色单数基础集，并将矩阵元素记下来，这样矩阵的指数就导致了Wilson线相关器。 我们进一步以1 / N c的形式开发了偶极威尔逊线相关器的系统摄动展开，其中N c是色数。 作为一种现象学应用，我们在偶极子模型中计算流动谐波v n {m}，并讨论N c缩放。

我们证明了在相对论重离子对撞机（RHIC）上通过PHENIX协作测量的质子，氘和氦3离子与金核的超相对论碰撞中的两粒子方位傅立叶谐波v2和v3的惊人系统 彩色玻璃凝结有效场理论。 这与C. Aidala等人的主张相矛盾。 （PHENIX Collaboration），arXiv：1805.02973，他们的数据排除了基于初始状态的解释。 如先前在K.Dusling，M.Mace，R.Venugopalan，Phys。 D 97，016014（2018）; 物理 牧师 120，042002（2018）; 程序 Sci。，QCDEV2017（2018）039，源于精细（p⊥⪆QS）或更粗（p⊥⪅QS）横向动量分辨率的大小为1 / QS的胶子域之间强颜色相关性的不同结构。 可以在RHIC和大型强子对撞机的轻重离子碰撞中对这个框架的有效性进行进一步的测试。 这样的测量也为进一步探索在杰斐逊实验室测量到的惊人的短程核相关性的作用提供了新的机会。

我们使用自旋螺旋度形式论来计算在小Bjorken x处质子和原子核目标的深度非弹性散射（DIS）中给定极化的三个部分的产生的横截面。 目标质子或原子核被视为经典色场（冲击波），所产生的部分从中散射多次。 我们在生产截面的最终表达式中报告了我们的结果，并在[1]中研究了所生产的部分的方位角相关性。 在这里，我们提供了使用旋转螺旋法计算生产横截面的完整细节。

我们介绍了彩色玻璃冷凝物（CGC）密度矩阵ρ^ $$ \ widehat {\ rho} $$的概念。 这概括了强子波函数中色电荷分布的概率密度的概念，并且与在将部分强子自由度积分后将CGC理解为一种有效的理论相一致。 我们导出了密度矩阵的演化方程，并表明JIMWLK演化方程在此以色电荷密度基础中ρ的对角矩阵元素的演化出现。 我们分析了该密度矩阵在高能量演化下的行为，并表明其纯度随能量的降低而降低。 我们表明，密度矩阵的演化方程具有著名的Kossakowsky-Lindblad形式，描述了开放系统的密度矩阵的非单位演化。 此外，我们考虑了稀释极限，并证明了在大的速度下，密度矩阵的纠缠熵按照d dy S e =γ$$ \ frac {d} {dy} {S} _e = \线性增长。 γ$$，其中γ是领先的BFKL特征值。 我们还讨论了ρ^ $$ \ widehat {\ rho} $$在饱和状态下的演化，并将其与Levin-Tuchin定律相关联，发现熵再次以线性速度快速增长，但速度较慢。 通过分析全密度矩阵的稠密和稀疏方案，我们能够在方案之间建立对偶。 最后，我们介绍了从该密度矩阵派生