顶部和底部跷跷板模型扩展了顶部跷跷板以容纳125 GeV希格斯玻色子，预测了类似矢量的顶部/底部伙伴，并且这些伙伴可以通过一些新的强动力绑定成几个中性和带电单线复合标量 。 在这封信中，我们使用这种单重态标量来解释750 GeV双光子共振。 该单重态标量主要是通过伙伴诱导的胶子融合过程产生的，其双光子衰减是由伙伴和带电的单重态标量两者诱导的。 我们表明，在当前的LHC约束下，这种情况可以很容易地解释所观察到的750 GeV双光子信号。 此外，这种情况还预测了其他一些现象，例如到γγ，Zγ和ZZ的衰减之间的强相关性，来自单重态标量和光子的联合产生的三光子信号以及来自伙伴级联的一些信号。 衰变。 这些信号可能共同允许在将来的100 TeV强子对撞机和ILC实验中对该框架进行测试。

当过程由阈值附近产生的带电费米子环所介导时，我们将重新研究一种机制，以增强（伪）标量共振对光子对的衰减宽度。 根据最近的LHC数据的启发，表明在大约750 GeV的双光子光谱中存在过量，我们说明了在750 GeV伪标量玻色子A的情况下这种阈值增强机制，其中双光子衰变是由带电和无色介导的 质量为12MA阈值且衰变宽度小于1 MeV的费米子。 在两个明确的场景中讨论了这种阈值增强的含义：i）最小超对称标准模型，其中A状态是通过顶部夸克介导的胶子聚变过程产生的，并主要通过质量接近12MA的charginos环衰变成光子 ii）两个希格斯二重态模型，其中A通过胶子聚变再次产生，但通过矢量状带电重轻子的环衰变成光子。 在这两种情况下，虽然必须将带电费米子的质量调整为非常接近A共振质量的一半，但如果仅出现抑制的三体衰减通道，自然会获得较小的总宽度。 最后，讨论了其中一些场景对暗物质的影响。

我们提出了一种简单的机制，可以在标准模型（MSSM）的最小超对称扩展范围内，在大型强子对撞机上大量产生具有提高的衰减率的重希格斯玻色子。 在该理论的CP守恒极限中，这样的双光子共振可能是由较重的CP-甚至H玻色子所识别的，其胶子–融合产生和衰变成两个光子的过程通过最夸克最轻的超对称伴侣的环而增强。 当其质量mt–1恰好位于t–1âŽt––1阈值附近时，即mt––1≥12MH。 该方案需要一个相对较低的超对称破坏尺度MS≥1TeV，但是希格西诺质量参数Âμ≥1TeV的值较大，这会导致强Ht–1âŽtË–1耦合。 这些参数可以适应MSSM中观测到的125 GeV h玻色子的质量和类似标准的耦合，同时满足LHC和暗物质搜索的所有其他约束。 双光子速率的其他增强可以通过库仑QCD校正提供，在较小程度上可以通过t–1–Žt––1束缚态的共振贡献来提供。 为了讨论这种情况的特征，我们以质量约为750 GeV的双光子共振为例进行说明，在早期的LHC 13 TeV数据中观察到过量的情况，后来证明是 只是统计上的波动。

我们建议，在早期大型强子对撞机运行2数据中大概观察到的750 GeV共振可能是复合假想重子，它是由假设夸克在常规QCD的高彩色表示中的凝结导致的。 该模型受最近提出的强CP问题的解决方案的启发，非常经济，基本上由附加夸克的性质（其色电荷，超电荷和质量）定义。 可以根据这些参数来计算轴突质量及其与两个光子的耦合（通过轴向异常）。 轴突主要是通过光子融合（γA）产生的，其次是Z向量玻色子融合和LHC的相关生产。 我们发现轴的总双光子横截面可以与观察到的过量相吻合。 结合对横截面的要求，以便它再现双光子过量事件以及总宽度（Δtot？½45GeV）的界限，我们获得了有效范围为1.6×10×4 GeV的耦合。 ˆ’1âCACA≥6.5×10×5GeVâ1。 在允许耦合的此窗口内，模型倾向于窄宽度共振和yQ2ˆO（10）。 此外，我们观察到，在未来的大型强子对撞机中，相关的产生qq-Aα-β-β可能会产生相当数量的三个光子事件。 但是，发现罕见的衰变ZâA'AâŽâ€αγγγ很小，无法在大型强子对撞机和e +eâ'对撞机上探测到。

我们考虑的是750 GeV共振X的现象，该现象可以在LHC处仅通过光子融合产生，然后衰减为双光子。 我们提出自旋零状态X耦合到重轻子，重轻子生活在高维理论的主体中，并且仅与标准模型的光子相互作用。 我们用两个或更多个紧凑的额外维度来计算这些模型中的双光子速率，并证明它们可以为ATLAS和CMS合作最近观察到的双光子过量提供令人信服的解释。 在我们的方法中，核心作用是对新轻子的Kaluza-Klein模式求和，从而显着增强了X→γγ回路，用于生产和衰变子过程。 期望伴随这些纯电磁（在声子级）过程的射流活动在数值上受到诸如αem 2 C qq / Cγγ〜1 0-3 $$ {\ alpha} _ {\ mathrm的抑制。 {em}} ^ 2 {\ mathcal {C}} _​​ {q \ overline {q}} / {\ mathcal {C}} _​​ {\ gamma \ gamma} \ sim 1 {0} ^ {-3} $$ 。

我们将继续在背景领域研究非相对论弦论。 非相对论性弦理论由非线性sigma模型描述，该模型将相对论世界表映射到非洛伦兹和非黎曼目标空间几何体，该几何空间称为弦牛顿-卡坦几何体。 我们在这种非黎曼几何条件下开发了协变背景场方法。 我们应用这种背景场方法来计算非线性sigma模型的beta函数，该模型描述了在弦牛顿-卡坦几何背景下非相对论性弦理论，并且存在Kalb-Ramond两种形式和dilaton场。

我们基于八元的非缔合代数，为具有局部非几何通量的M-理论背景提出了一种非缔合相空间代数。 我们的建议是基于这样的观察：弦理论中非几何R-磁通背景的非缔合代数可以通过虚构张调产生的简单Malcev代数的适当收缩来获得。 此外，通过研究与扭曲圆环成对的四维局部非几何M理论背景的玩具模型，我们证明了非几何背景“缺少”动量模式。 由此产生的七维相空间可以自然地用假想的张量识别。 这使我们能够将虚构小调的完整非压缩代数解释为弦理论R-磁通代数向M理论的提升，而收缩参数起着弦耦合常数g s的作用。

我们研究具有磁通量的圆环上的杂散弦理论。 不消失的通量可以导致的非通用轨距动力学函数，这是与该理论相反的杂散弦理论的重要特征。 结果发现，基于具有规范对称性的现实模型和三个没有手性异质的夸克和轻子的手性世代，规范耦合的实验值是通过模场值实现的。

我们考虑开放弦在弱弯曲背景中运动的理论，该理论由常数度量和依赖于线性坐标的Kalb-Ramond场组成，场强无限小。 我们使用针对闭合弦在弱弯曲背景下移动而开发的广义Buscher程序找到了它的T对偶，并且通过求解边界条件，开放弦理论转化为有效的闭合弦理论。 因此，在所有有效方向上对有效理论进行T-对偶化，我们获得了T-对偶理论并恢复了具有这种有效理论的开放字符串理论。 这样我们就获得了开放弦理论T-dual。

平面时空中的非相对论性弦理论是通过二维量子场理论来描述的，其中二维非对称性全局对称作用于世界表场。 非相对论弦论是单一的，紫外线完整的，具有弦谱和时空S矩阵，具有非相对论对称性。 非相对论弦理论的世界表理论与弯曲的时空背景以及Kalb-Ramond两种形式的Dilaton场耦合。 非相对论弦理论的适当时空几何称为弦牛顿-卡坦几何，这与黎曼几何不同。 这定义了非相对论弦理论的sigma模型，该模型描述了在弯曲背景场中传播和相互作用的弦。 我们还在此sigma模型的路径积分中实现T-对偶变换，并揭示T-对偶的时空解释。 我们表明，沿弦牛顿-卡坦几何形状的纵向方向的T对偶性描述了具有紧凑的光似等距的洛伦兹几何上的相对论弦论，否则它仅由微妙的无限提升极限来定义。 这种关系为任意背景下的离散光锥量化（DLCQ）中的弦理论提供了第一项原理定义，这种量化出现在量子场理论和弦/ M理论的非摄动方法中，例如在矩阵理论中。 沿弦牛顿-卡坦几何学的横向方向的T对偶性在两个不同的T对偶背景中等同于非相对论性弦论。