通过拉普拉斯变换方法（LTM）导出了矢量和标量势相结合的N维径向Schrödinger方程的解析解。 电流势扩展到包括自旋超精细，自旋轨道和张量相互作用。 在N维空间中已经获得了能量特征值和相应的特征函数。 本研究结果用于研究重轻介子（HLM）的不同特性。 已经在三维空间中计算了B，Bs，D和Ds介子的标量，向量，伪标量和伪向量的质量。 讨论了维数空间对HLM质量的影响。 我们观察到介子质量随着尺寸空间的增加而增加。 计算了伪标量子和矢量介子的衰减常数。 此外，还研究了B +，D +和Bs +介子的轻子衰变宽度和分支比。 因此，所使用的具有当前电势的方法具有良好的结果，与实验数据吻合良好，并且与最近的理论研究相比有所改进。

使用来自CMS协作的新测量的Bc（1S）和Bc（2S）质量以及由晶格QCD确定的1S超精细分裂作为约束条件，我们使用非相对论线性势模型计算了直至6S多重峰的Bc质谱。 此外，使用该模型的波函数，我们计算了组成夸克模型内Bc状态之间的辐射跃迁。 对于高于DB阈值的更高质量Bc状态，我们还评估了P03模型的Okubo-Zweig-Iizuka（OZI）允许两体强衰变。 我们的研究表明，通过辐射跃迁可以观察到低于DB阈值的低洼Bc状态。 此外，可能首先在它们的主要强衰变通道DB中观察到一些质量更高的Bc状态，例如Bc（23P2），Bc（2D13），Bc（33D1），Bc（4P03）和1F波Bc状态。 LHC中的DB，DB *或D * B，因为它们的宽度相对较窄。

在相对论夸克模型的框架下，基于准势方法，计算了将弱D和Ds过渡到轻伪标量和矢量介子的参数。 特别注意相对论效应的系统说明，包括介子波函数从其余部分转换到移动参考系以及中间负能量状态的贡献。 形状因子通过介子波函数的重叠积分表示，该积分取自以前的介子谱研究。 它们在传递的动量q2的整个范围内计算。 给出了方便准确地复制数值结果的形状因数的参数化。 所获得的形状因子值及其在q2 = 0处的比率与从实验数据中提取的值非常吻合。 根据这些形状因子和螺旋形式，计算D和Ds介子的差分和总半瘦子衰减率，以及不同的不对称性和极化参数。 给出了所得结果与其他理论计算和实验数据的详细比较。

在相对论夸克模型的框架内，基于准势方法，计算了较弱的$$ \ Xi _c \ rightarrow \ Xi（\ Lambda）$$Ξc→Ξ（Λ）过渡的形状因子。 系统地考虑了所有相对论效应，包括重子波函数从其余部分到移动参考系的转换以及中间负能态的贡献。 给出了在整个可接近的运动学范围内可靠地近似形状因子的动量传递$$ q ^ 2 $$ q2依赖性的显式解析表达式。 计算出的形状因数用于评估半瘦身$$ \ Xi _c \ rightarrow \ Xi \ ell \ nu _ \ ell $$Ξℓc→Ξℓνℓ和$$ \ Xi _c \ rightarrow \ Lambda \ ell \ nu _ell $$→c→Λℓνℓ（$$ ell = e，\ mu $$ℓ= e，μ）衰减速率，螺旋度形式主义中的不同不对称性和极化参数。 将获得的结果与可用的实验数据和先前的计算进行比较。

在微观衰减机制和基于准势方法的相对论夸克模型的框架内，考虑了矢量（S13）介子对伪标量（S01）介子的强衰减。 夸克-反夸克势以前被用于成功描述介子谱和电弱衰变，被用作qq对生成的来源。 全面考虑了衰变矩阵元素的相对论结构，相对论贡献和介子波函数的增强。 轻，重轻介子和重夸克尼亚的强衰变的计算速率与可用的实验数据非常吻合。

使用LHC上的CMS检测器测量了sNN = 5.02 TeV时铅-铅（PbPb）和质子-质子（pp）碰撞中产生ϒ（1S），ϒ（2S）和ϒ（3S）的横截面 。 从每个州的PbPb与pp产率的比率得出的核修饰因子RAA是介子速度和横向动量以及PbPb碰撞中心的函数。 发现所有三种状态的产率均被显着抑制，并且与抑制的顺序排序RAA（ϒ（1S））> RAA（ϒ（2S））> RAA（ϒ（3S））兼容。 ϒ（1S）的抑制作用大于sNN = 2.76TeV时的抑制作用，尽管两者在不确定性内是兼容的。 p（3S）在pT，快速度和中心度上积分的RAA的上限在95％置信水平下为0.096，这是迄今为止在重离子碰撞中对石英态观察到的最强抑制作用。

我们对质子J /ψ和upsilonium ϒ在质子上的衍射光子产生了全息分析，质子被视为散装狄拉克费米子，对于所有范围的s，即从接近阈值到非常高的能量。 利用全息QCD中质子和矢量介子的体波函数，并在体中使用维滕图，我们计算出J /ψ和ϒ的衍射光产生幅度。 全息振幅显示矢量介子优势的狭窄元素。 它由接近阈值的大量引力子或2 ++胶球共振的交换所主导，并且其较高的自旋j对应物在较高的能量下会进行调节。 差分横截面和总横截面均受重力形状因子A（t）的控制，并且与GlueX Collaboration近阈值报告的最新结果和大s处的世界数据进行了比较。 全息引力形状因数（包括D项）与晶格模拟非常吻合，其中D项是由于大量自旋-0胶球的交换而引起的。 我们用它来提取质子内部的全息压力和剪切力。 最后，使用接近阈值的全息引力形状因子A（t）的相关积分表示，以及高于阈值的Pomeron对应方式，我们以不同的分辨率提取了质子内部胶子的广义parton分布。

当前和不久的将来的中微子振荡实验需要显着改善的中微子核反应模型。 中微子核子产生的数据对于验证进入此类中微子核模型的相应基本振幅起着至关重要的作用。 因此，必须对从充电电流中微子-氘核反应数据（νμd→μ-πNN）中提取的当前可用数据进行校正，以解决诸如费米运动和最终状态相互作用（FSI）之类的核效应。 我们用一个理论模型研究νμd→μ-πNN，该模型包括由NN和πN散射引起的FSI补充的脉冲机制。 对旁观者动量分布的分析表明，FSI效应显着降低了准自由峰区域上的光谱，并得出了有用的配方，可利用νμd→μ-πNN数据以及重要的FSI来提取基本νμN→μ-πN过程的信息。 更正考虑在内。 通过校正FSI和费米运动的氘泡室数据，我们提供了νμN→μ-πN的总横截面。 该结果将为即将到来的中微子振荡实验的中微子核反应模型带来重大改进。

我们利用最近引入的一种方法来从最少的信息中确定Parton分布幅度（PDA），以便从有限数量的由晶格正则化QCD数值模拟产生的矩中获得光夸克伪标量和矢量介子PDA。 在误差范围内，由相同价夸克构成的伪标量和矢量介子的PDA是相同的。 它们是凹函数，其膨胀表示动态手性对称断裂的强度。 SU（3）-风味对称性在10％的水平上无扰动地破裂。 值得注意的是，晶格矩中精确度的出现是令人误解的。 力矩还表现出对晶格体积的物质依赖性，特别是对于介子。 因此，在显示光夸克伪标量和矢量介子的光前结构的准确，统一的图像之前，需要进行改进。

使用晶格计算中的量子色动力学（QCD）状态方程，我们研究了QCD对通货膨胀时期产生的原始引力波的影响。 我们还考虑了消失和不消失的轻子不对称的不同情况，其中后者受到宇宙微波背景实验的限制。 我们的结果表明，对于不同晶格QCD状态方程，在QCD跃迁周围的频率范围（10−10–10−7 Hz）中，预计引力波背景有高达百分之几的偏差；对于无消失，在更大的频率处， 摄动QCD的轻子不对称 未来的重力波实验在测量SKA，EPTA，DECIGO和LISA等原始重力波的振幅时具有足够高的灵敏度，可以探究这些差异，并阐明宇宙QCD跃迁的真实性质以及不消失的存在 早期宇宙中的轻子不对称。