提出了寻找高质量光子对的共振产生的方法。 搜索的重点是自旋0和自旋2共振，质量在0.5到4.5 TeV之间，相对于质量的宽度在1.4×10×4和5.6×10×2之间。 数据样本对应于2016年用CMS检测器在13 TeV的质心能量处收集到的12.9fbâ1的质子-质子碰撞的积分光度。 相对于标准模型预期，没有观察到明显的过量。 将搜索结果与先前分别于s = 8和13 TeV分别在2012年和2015年获得的结果进行统计组合，分别对应于19.7和3.3fbâ1的综合光度，以得出对通过胶子产生的标量共振的排除极限 胶水融合，以及在Randall上的Sundrum gravitons。 对于Randall的Sundrum引力子，其下限范围为1.95到4.45 TeV，耦合参数为0.01到0.2。 这是迄今为止对Randall–Sundrum引力子生产的最严格限制。

介子的光子跃迁形状因子FÏα（Q2）的低能和高能行为分别对介子波函数的横向和纵向分布敏感。 因此，对FÏα（Q2）的仔细研究应为介子波函数的性质提供有用的约束。 在本文中，我们提出对CELLO，CLEO，BABAR和BELLE合作报告的FÏQ（Q2）数据的组合分析。 通过使用最小二乘法进行。 通过使用BELLE和CLEO合作的组合的测量，可以将介子波函数的纵向和横向行为固定到一定程度，即，我们可以得到β[0.691,0.757] GeV和Bβ[0.00,0.235] 对于Pχ2≥90％，其中β和B是方便的介子波函数模型的两个参数。 注意，如文献中所建议的那样，在适当选择参数的情况下，这种介子波函数的分布幅度可以模仿各种纵向行为。 我们观察到CELLO，CLEO和BELLE数据彼此一致，它们都喜欢渐近式分布幅度。 而BABAR数据则倾向于更宽的分布幅度，例如CZ型。

我们提出了按QCD的次要顺序进行的直接光子产生的计算，并将该计算与使用POWHEG BOX的parton花洒的匹配。 基于POWHEG + PYTHIA的模拟，我们对RHIC pp碰撞中迅速产生光子和光子强子射流相关性的PHENIX数据进行了详细的现象学分析，相对于先前的计算，大大改善了对这些数据的描述，我们建议采取其他措施 有趣的分析。

我们通过运输和摄动QCD混合模型研究了LHC处与大横向动量光子相关的射流的介质修饰，该模型结合了弹性碰撞和parton阵雨所经历的辐射能量损失的贡献。 进行了计算，以修改标记有光子的射流的产量，光子与射流的能量不平衡以及偏侧射流的方位角分布。 研究了具有不同xT = pT，J / pT，γ值的带有光子标签的射流的变型，由于遍历不同的介质长度和密度分布，它们显示出不同的中心性和射流锥大小依赖性。 我们进一步研究了横向和纵向射流传输系数对光子标记射流生产和射流形状观测值的核修饰的影响。

提出了可能使用质子标记技术测量的LHC衍射物理学程序的主要部分。 图中显示了ATLAS前向质子探测器（ALFA和AFP）在各种LHC光学设置中的几何接受度。〜给出了观测源自ALFA和AFP站中最小偏差事件的质子的概率。 讨论了双射流，光子+射流，射流-间隙-射流和$ W / Z $玻色子的单衍射和双Pomeron交换生产的主要特性。 评估了以排他（双质子标签）和半排他（单标签）模式测量射流产量的可能性。

某些新物理学在能量尺度Λ上与标准希格斯扇形所产生的偏差可以用有效的SU（3）c×SU（2）L×U（1）不变维六维不可重整化拉格朗日项来描述。 利用有效算子对国际直线对撞机（ILC）上的各种希格斯玻色子产生×衰减通道（γγ，ZZ，WW，bb，ττ）进行了系统的研究。 使用统计方法，使用希格斯玻色子生产渠道的预期ILC准确性，建立标准希格斯部门与即将到来的数据的一致性程度。 全局拟合在两个参数的异常耦合空间中，表明与标准的希格斯费密子和希格斯玻色子玻色子耦合可能存在偏差。

违反轻子风味（LFV）的过程<math> e + e − → e + τ 研究了由国际直线对撞机（ILC）的四费米接触相互作用引起的- </ math>。 考虑到事件选择条件，表明ILC对较小的L敏感。

在轻子特异性或IV型两个希格斯二重态模型（2HDM）的背景下，在4τ最终状态下分析了线性e + e-对撞机上的希格斯玻色子对的产生。 假定两个光束都是非偏振的。 希格斯玻色子对（HA）是通过脱壳Z *产生并衰减到τ射流产生的，它是2HDM IV型中性希格斯玻色子的主要衰减通道。 在ILC上使用基于SiD检测器的简化检测器仿真，通过τ喷射对不变质量重建研究了4τ信号。 对于质量积分中心为500 fb-1的500和1000 GeV的质心能量，考虑了几种基准方案。 在标准模型背景处理中，主要背景是e + e-→ZZ，后跟Z→ττ。 但是，这种背景是可以控制的。 通过分析中假设的发光度，可以获得LHC无法达到的惊人信号。 这样的信号将允许精确确定质量和横截面，并且已经低得多的发光度足以发现。

在标准模型中，希格斯玻色子是具有CP守恒耦合的CP偶态。 对此的任何偏离都将是新物理学的标志。 这些CP特性可以通过测量希格斯衰变到τ轻子对来探究，其中τ自旋之间的横向相关性取决于CP。 本文使用国际线性对撞机的国际大型探测器概念中的信号和背景事件的完全模拟，来进行这种分析。 我们考虑希格斯-斯特伦事件（e + e−→HZ），其中Z玻色子衰变为电子，介子或强子，而希格斯玻色子衰变为τ轻子，然后衰变为τ±→π±ν或τ ±→π±π0ν。 假设在250 GeV的质心能量处具有2 ab-1的集成发光度，则希格斯玻色子衰变中τ对的偶数和奇数CP分量之间的混合角可以测量到75 mrad（4.3°）的精度。 。

在发现希格斯玻色子后，提出了一些未来的实验来研究希格斯玻色子的性质，包括两个圆形轻子对撞机CEPC和FCC-ee，以及一个线性轻子对撞机ILC。 我们在测量带电的轻子风味违反希格斯衰变的分支比率时评估了这些对撞机的精确范围$ H \ rightarrow e ^ \ pm \ mu ^ \ mp $$ H→e±μ∓，$$ e ^ \ pm \ tau ^ \ mp $$ e±τ∓和$$ \ mu ^ \ pm \ tau ^ \ mp $$μ±τ∓。 圆形（线性）对撞机给出的分支比率的预期上限为$$ {\ mathcal {B}}（H \ rightarrow e ^ \ pm \ mu ^ \ mp）<1.2〜（2.1）\ 乘以10 ^ {-5} $$ B（H→e±μ∓）<1.2（2.1）×10-5，$$ {\数学{B}}（H \ rightarrow e ^ \ pm \ tau ^ \ mp ）<1.6〜（2.4）\乘以10 ^ {-4} $$ B（H→e±τ∓）<1.6（2.4）×10-4和$$ {\ mathcal {B}}（H \ rightarrow \ mu ^