在重离子碰撞中，在夸克-胶子等离子体之后，有强子气相。 使用有效的拉格朗日算子，我们研究了迷人介子的相互作用，这些介子导致J /ψ在这种气体中的产生和吸收。 我们更新并扩展了先前的计算，这些计算引入了奇怪的介子相互作用，还包括由最近测得的奇异异构素共振Z（3900）和Z（4025）介导的相互作用。 这些共振为J /ψ开辟了新的反应通道，可能会导致其多重性发生变化。 我们在D（s）（*）+D¯（*）→J /ψ+（π，ρ，K，K *）等过程中计算J /ψ产生的横截面以及J /ψ吸收横截面 在相应的逆过程中。 使用获得的横截面作为输入来求解适当的速率方程，我们得出结论，强子气相中的相互作用导致J /ψ丰度降低20-24％。 在计算的不确定性范围内，相对论重离子对撞机和大型强子对撞机的减少量相同。

给出了衰变通道t→（W→ℓν）（b→J /ψ+ X→μ+μ-+ X）中顶级夸克质量的首次测量。 该分析使用从CMS探测器在LHC质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞中选择的事件。 数据对应于19.7 fb -1的综合亮度，其中666 tt $$ $$ \ mathrm {t} \ overline {\ mathrm {t}} $$和包含重构的J /ψ候选的单顶夸克候选事件衰减为 一个带相反电荷的介子对。 （J /ψ+ℓ）系统的质量（其中ℓ是来自W玻色子衰变的电子或介子），用于提取173.5±3.0（stat）±0.9（syst）GeV的顶级夸克质量。

我们计算了LHC在质子-质子碰撞中J / ψ介子的半排他性产生的质子的电磁解离和衍射解离。 在s = 7and13 TeV下，计算了缺失质量（MX）或仅与J / ψ介子有关的单粒子变量的几个微分分布。 将横截面和分布与纯排他反应ppâppJ/ ψ的横截面进行比较。 我们显示了相应的比率作为J / ψ介子速度的函数。 我们比较了纯电磁质子和纯衍射质子激发/离解的分布。 我们预测了相似数量级的电磁和衍射激励的横截面。

在VEPP-4M电子-正负电子对撞机的KEDR实验中，使用直接J /ψ衰减测量了J /ψ介子的电子宽度和μ子介子的宽度比。 结果Γe+ e-（J /ψ）/Γμ+μ-（J /ψ）= 1.0022±0.0044±0.0048（0.65％）与轻子的普遍性非常吻合。 该分析过程中收集的经验将用于J /ψ轻子宽度的确定，准确度最高为1％。

我们显示，最近由ALICE合作发布的，在sNN = 5.02 TeV处p-Pb碰撞的已识别强子的横向动量（pT）光谱的实验数据展现出独特的普遍行为-夸克数定标。 我们进一步表明，结垢是强子化的夸克（重新）结合机制的直接结果，可以看作是p-Pb中强子产生的潜在来源与构成性夸克自由度的强烈指示。 如此高的能量碰撞。 我们还预测其他强子的产量。

提出了寻找类似重质夸克TT′或BB′的成对产生的方法，这些夸克通过喷射而没有重构的轻子衰减到最终状态。 最终状态的喷气机使用深度神经网络进行分类，这是由强子衰变的W / Z玻色子，希格斯玻色子，顶夸克或背景引起的。 该分析使用了来自ATLAS实验的数据，该数据对应于2015年和2016年由大型强子对撞机提供的质子-质子碰撞，质量中心为s = 13 TeV的36.1 fb-1质子碰撞。与标准模型无明显偏差 遵守预期。 对于各种分支比率，假设矢量类夸克衰变成标准模型玻色子和第三代夸克T→Wb，Ht，Zt或B→Wt，Hb，Zb，则解释了结果。 在95％置信水平下，弱等位旋双峰（B，Y）的矢量样B-夸克质量的观测（下限）下限是950（890）GeV，纯衰变B的质量下限 结果最强的→Hb和T→Ht分别为1010（970）GeV和1010（1010）GeV。

在大型强子对撞机（LHC）产生的7和13 TeV质心（pp）能量pp碰撞中，都测量了Bc-介子相对于B-和B 0介子之和的产生分数， 使用LHCb检测器。 该速率大约为每百万毫米3.7，不会随能量而变化，而是表现出横向动量依赖性。 还测量了Bc-Bc +生产不对称性，并且在确定的百分之几的统计和系统不确定性内与零一致。

使用从CMS检测器收集的s = 13 TeV的质子-质子碰撞获得的数据，进行了对电子和dimuon不变质谱中窄共振的搜索。 双电子样品的综合发光度为2.7 fbâ1，dimuon样品的综合发光度为2.9 fbâ1。 通过将这些数据与先前分析的，在s = 8 TeV处且对应于20 fbâ1的光度的数据集相结合，可以提高搜索的敏感性。 无论是单独的13 TeV数据集，还是在组合的数据集中，都找不到非标准模型物理学的证据。 还以与模型无关的方式计算了生产横截面和支化分数乘积的上限，以便能够在预测窄介电子或介子共振结构的模型中进行解释。 对在新物理学场景中可能出现的假设粒子的质量设置了限制。 对于在顺序标准模型中出现的ZSSMâ€粒子，以及受超弦启发的Z′粒子，对于组合数据集和组合通道，其95％置信度下限的质量下限为3.37和2.82 TeV ， 分别。 在耦合参数为0.01和0.10的额外尺寸的Randall–Sundrum模型中，最轻的Kaluza–Klein引力子的相应极限分别为1.46和3.11 TeV。 这些结果大大超过了基于8 TeV LHC数据的限制。

如果在极高的碰撞能量下以p-Pb碰撞产生类似夸克-胶子等离子体（QGP）的介质，则在介质中移动的夸克可以通过捕获共同移动的轻夸克或反夸克而形成强子。 魅力强子。 使用从淡味强子的实验数据中提取的轻夸克pT光谱和与微扰QCD计算一致的魅夸克pT光谱，pT光谱的中心快速数据和低pT范围内D介子的光谱比率 通过等速组合近似中的夸克组合机制很好地描述了在sNN = 5.02 TeV时最小偏置p-Pb碰撞中的（pT≲7GeV / c）。 夸克组合机理中的Λc+ / D0比值表现出典型的峰-峰值-下降行为作为pT的函数，并且pT≳3GeV / c的比值的形状与中心速度下的ALICE协作数据一致 区域-0.96 <y <0.04，前向快速区域1.5 <y <4.0的LHCb协作的初步数据。 使用数据量化了单魅力重心的全球产量，并讨论了可能的增强效果（相对于淡味重心）。 预测了最小偏置事件中andc0，Ωc0的pT谱以及高多重性事件类别中单晶强子的pT谱，这可进一步检验低pT迷幻夸克中强子化特性的可能变化。 在大型强子对撞机能量下由p-Pb碰撞产生的小型系统。

使用LHCb实验收集的数据，在13 TeV pp碰撞中测量了B′s0和Λb0强子的归一化为B-和B′0分数的总和，对应的综合光度为1.67 fb-1。 这些比率在b强子横向动量上平均为4到25 GeV，在伪快速度上平均为2到5，对于B’s0是0.122±0.006，对于Λb0是0.259±0.018，其中不确定性来自统计和系统来源。 Λb0比率在很大程度上取决于横向动量，而B´s0比率显示出轻微的依赖性。 这两个比率都没有显示出伪快速变化。 使用半轻子衰变进行测量以最大程度地减少理论不确定性。 另外，由B 0和B-半轻子衰变之和产生的D +与D 0介子之比确定为0.359±0.006±0.009，其中不确定性是统计的和系统的。