提出了在sNN = 5.02 TeV质子-铅（p + Pb）碰撞和s = 2.76 TeV质子-质子碰撞的射流截面中包容性射流产生的中心性和速度依赖性的测量。 这些量是在分别对应于27.8 nb -1和4.0 pb -1的综合光度的数据集中测量的，该数据在2013年由大型强子对撞机的ATLAS检测器记录。p + Pb碰撞中心性的特征在于总横向能量 被测

在本文中，我们使用带有TRENTo和AMPT初始条件以及不同形式的QGP传输系数的iEBE-VISHNU混合模型，研究并预测了2.76和5.02 A TeV Pb + Pb碰撞中的流量观测值。 通过正确选择和调整参数集，我们的模型计算可以很好地描述2.76 A TeV Pb + Pb碰撞中的各种流动可观测值，以及5.02 A TeV Pb + Pb碰撞中所有带电强子的实测流量谐波。 我们还预测了其他可观察到的流量，包括5.02 A中的已识别颗粒的vn（pT），逐事件vn分布，事件平面相关性，（标准化的）对称累积量，非线性响应系数和pT依赖分解因子。 TeV Pb + Pb碰撞。 我们发现许多这些可观测值与2.76 A TeV Pb + Pb碰撞中的值大致保持不变。 我们的理论研究和预测可能会在不久的将来为实验研究提供启发。

使用大型强子对撞机的CMS检测器研究了sNN = 5.02TeV的核子-核子（NN）质心能量在pPb碰撞中的包容性射流产生。 分析了对应于30.1 nb -1的综合亮度的数据样本。 射流横向动量谱是在NN质量中心框架中覆盖范围-2.0 <αCM<1.5的七个伪快速区间中研究的。 比较了喷气机的产量在向前和向后的伪快速运动，并且在测得的运动学范围内没有观察到关于α·CM = 0的明显不对称性。 将pPb系统中的测量值与通过在s = 7TeV的pp碰撞中从先前测量中外推获得的参考喷射光谱进行比较。 在所有伪快速范围内，包括次要阶扰动QCD计算所预测的，在包容性喷气飞机生产中的核修饰很小，该方法将核效应纳入了parton分布函数中。

为了评估在超相对论性离子碰撞中形成的夸克-胶子等离子体的特性，大型强子对撞机的ATLAS实验测量了平均横向动量与流动谐波之间的相关性。 该分析使用铅-铅和质子-铅碰撞的数据样本，该样本是在每个核对对的质心能量为5.02 TeV时获得的，对应于$ 22〜\ upmu \ text {b} ^ {-1 } $$22μb-1和$$ 28〜\ text {nb} ^ {-1} $$ 28nb-1。 使用修改后的皮尔逊相关系数和带电粒子轨迹逐个事件进行测量。 在铅-铅碰撞中测量了二次，三次和四次流动谐波的修正皮尔逊相关系数，并将其作为事件中心度的函数，量化为带电粒子数或参与碰撞的核子数。 对带电粒子横向动量的几个间隔执行测量。 所有研究谐波的相关系数都表现出很强的中心性演变，而这种变化仅在很小程度上取决于带电粒子的动量范围。 在质子-铅碰撞中，针对二阶流动谐波测量的修正的皮尔逊相关系数仅显示出弱的中心依赖性。 通过基于流体动力学模型的预测定性描述铅-铅数据。

提出了带电荷的射流产生量的测量值，该值是使用ALICE检测器以sNN = 5.02 TeV记录的p-Pb碰撞的。 通过在中子量热仪中以零度接近射束方向的能量沉积来确定中心类别，以最大程度地减少选择的动态偏差。 相应数量的参与者或二元核子-核子碰撞是根据Pb快移区域中的粒子产量确定的。 使用反kT算法在中心速度区域从带电粒子重建了射流，分辨率参数R = 0.2和R = 0.4在横向动量范围20到120 GeV / c中。 重建的射流动量和产量已针对探测器效应和潜在事件背景进行了校正。 在所考虑的五个中心位置中，p pb碰撞中的带电射流产生与pp碰撞中的二进制缩放所预期的产生一致。 用两个不同分辨率参数重建的射流产量之比也与中心性选择无关，这表明在所报告的中心性类别中不存在径向射流结构的重大修改。

CMS协作小组首次展示了在sNN = 5.02TeV的核子-核子质心中心发生质子-铅（pPb）碰撞时，质子-铅（pPb）碰撞产生的魅惑夸克喷射流的横截面。 在s = 2.76和5.02 TeV的质子-质子（pp）碰撞中产生的夸克喷气机。 通过比较相同能量下的pPb和pp碰撞系统的产率，在sNN = 5.02TeV的pPb碰撞中，从55到400€GeV / c的魅力射流的核修饰因子

傅立叶系数v2和v3表征sNN = 5.02 TeV在PbPb碰撞中产生的带电粒子的方位分布的各向异性，是通过CMS实验收集的数据进行测量的。 测量结果涵盖了宽的横向动量范围，1 10 GeV / c范围，其中各向异性的方位角分布应反映所创建介质中部分能量损失的路径长度依赖性。 结果显示在PbPb碰撞中心性的几个区间中，涵盖了60％的大多数中心事件。 v2系数是使用标量积和多粒子累积量方法测量的，它们对初始状态波动具有不同的敏感性。 在所有检查的中心度类别中，两种方法的值一直保持正值，直到pTˆ60-60 80 GeV / c。 v 3系数，仅用标量积方法测量，对于pT≥20 GeV / c趋于零。 理论计算和数据之间的比较为重离子碰撞中Parton能量损失的路径长度依赖性提供了新的约束，并突出了初始状态波动的重要性。

我们提出了一个质子铅（pPb）碰撞中使用b射流横向动量（pT）谱的测量，使用的数据集对应于LHC上用CMS检测器收集的约35nbâ1。 通过使用次级顶点质量和位移分布的标记方法，通过利用包含b夸克的强子的长寿命，发现了b夸克碎片产生的射流。 b射流的提取横截面根据核子-核子碰撞的有效数量进行缩放，并与从pp碰撞的毕赤酵母模拟获得的参考进行比较。 基于核的修正系数的基于腐霉的估计为1.22±0.15（stat + syst pPb）±0.27（syst pythia）对所有飞机与pT之间55和400 GeV / c和|实验室的平均值 | <2。 我们还将这个结果与使用量子色动力学微扰计算的模型预测进行比较。

在pp和Pb-Pb碰撞中，首次提出了与孤立光子相关联的射流的碎片函数的测量结果。 该分析使用的是在CERN LHC上用CMS检测器收集的数据，其核子-核子质心能量为5.02 TeV。 对于包含pTγ> 60 GeV / c的孤立光子的事件，对于pTjet> 30 GeV / c的射流，可以使用在射流轴周围的圆锥中使用横向动量pTtrk> 1 GeV / c的带电轨道获得碎片功能。 与孤立的光子的结合会限制其淋浴产生射流的部分的初始pT和方位角。 对于中心的Pb-Pb碰撞，与在pp碰撞中测量的射流碎片功能相比，可以观察到喷射碎片功能的变化，而在大多数50％的外围碰撞中没有发现显着差异。 中心Pb-Pb事件中的喷射流显示出低（高）pT颗粒过多（耗尽），跃迁约为3 GeV / c。 该测量值首次显示了具有明确定义的初始运动学的中型花洒修饰（夸克为主）。 它构成了一个新的，控制良好的参考，用于测试部分分子通过夸克-胶子等离子体的理论模型。

在本文中，我们建议使用卷积神经网络（CNN）来改善轻子对撞机上希格斯玻色子-胶子有效耦合的精度。 CNN用于识别希格斯玻色子和Z玻色子相关的生产过程，希格斯玻色子在质心能量250 GeV和积分光度5 ab处衰变成胶子对，而Z玻色子衰变成轻子对。 -1。 通过使用CNN，有效的耦合测量的不确定性可以使用pythia数据从1.94％降低到约1.28％，使用蒙特卡罗模拟中的herwig数据可以从1.82％降低到约1.22％。 此外，使用不同最终状态成分的CNN的性能表明，领先和次领先射流成分的能量分布在识别中起主要作用，与使用常规CNN相比，使用CNN进行有效耦合的最佳不确定性降低了约35％。 方法。