%% 有限差分隐式方法（矩阵方程），D = 扩散率：Fick 的第二扩散定律% by Prof. Roche C. de Guzman 清除; clc; 关闭所有'）; %% 给定xi = 0; xf = 0.6; dx = 0.04; % x 范围和步长 = dx [m] xL = 0; xU = 0.1; % 初始值 x 下限和上限 [m] ti = 0; tf = 0.05; dt = 4e-4; % t 范围和步长 = dt [s] ci = 2; % 初始浓度值 [ng/L] cLU = 8; x 上下限范围内的 % 初始浓度值 [ng/L] D = 1.5； % 扩散率或扩散系数 [m^2/s] %% 计算％自变量：x和t X = xi:dx:xf; nx = 数字（X）； T = ti:dt:tf; nt = numel(T); % x 和 t 向量及其元素数[x,t] =

%% 有限差分显式方法（迭代），D = 扩散率：Fick 的第二扩散定律% by Prof. Roche C. de Guzman 清除; clc; 关闭所有'）; %% 给定xi = 0; xf = 0.6; dx = 0.04; % x 范围和步长 = dx [m] xL = 0; xU = 0.1; % 初始值 x 下限和上限 [m] ti = 0; tf = 0.05; dt = 4e-4; % t 范围和步长 = dt [s] ci = 2; % 初始浓度值 [ng/L] cLU = 8; x 上下限范围内的 % 初始浓度值 [ng/L] D = 1.5； % 扩散率或扩散系数 [m^2/s] %% 计算％自变量：x和t X = xi:dx:xf; nx = 数字（X）； T = ti:dt:tf; nt = numel(T); % x 和 t 向量及其元素数[x,t] = me

用MATLAB模拟大数定律和中心极限定理.pdf

matlab热导入代码菲克第二定律 该项目描述了波动方程的解，可以模拟菲克第二扩散定律和热方程。 寻找解决这些问题的通用形式的代码很困难，因此我出于这个原因制作了这个项目。 ∂C/∂t=D∇^2 C 该方程是一个二阶非线性偏微分方程。 经常报道三种方法。 精确解析解、有限差分方法和使用卷积核的解。 由于一些原因，精确解析解的实现要简单一些。 有限差分方法推导更简单，但稳定性准则对于小模拟长度尺度和长模拟时间尺度往往很麻烦。 因此，精确的解析解更省时，并在此处提供。 Fickian 扩散与热方程的形式相同。 因此，热方程模拟器可用于通过用浓度代替温度和用扩散系数代替传导系数来求解菲克第二定律。 精确的分析方法。 kwave_diff.m 这种方法需要 k-wave 工具箱并使用 k-Wave bioHeatExact() 函数来求解水中氧扩散的波动方程。 这个概念是模拟来自全氟化碳微滴的氧扩散，尽管这有点简化了概括方法。 解决方案在此处详细描述。 矩阵大小 128x128x128 模拟了 5 个不同的时间点。 初始条件。 半径为 1 微米的单滴被氧气饱和。 该图像说明了不同扩散时间后的模

用authorware制作欧姆定律演示示意图。

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