提出了寻找衰减到Z玻色子和光子的共振的方法。 该分析基于质子-质子碰撞的数据，其质心能量为13 TeV，对应于35.9 fb-1的综合光度，并于2016年在大型强子对撞机中由CMS检测器收集。 对Z玻色子进行了研究。 在轻子通道中，使用电子或介子对重建Z玻色子候选物。 在强子通道中，通过射流子结构和先进的b夸克标记技术，使用大半径射流对其进行识别，该射流包含Z玻色子的轻夸克或b夸克衰变产物。 将这些通道的结果组合起来，并根据生产截面乘积的上限以及Zγ的分支分数进行窄且宽的自旋-0共振，质量在0.35至4.0 TeV之间进行解释，从而提供了最严格的限制 这样的共鸣。

在LHCb实验记录的s = 8 TeV的质子-质子碰撞数据中，测量了相对Z玻色子反冲的射流中带电强子的产生。 对于横向动量pT> 20 GeV且伪快速范围为2.5 <η<4的射流，对射流的带电强子结构进行了纵向和横向的研究。 这是在这些前向速度下对射流强子化的首次测量，也是与Z玻色子相关联产生射流的首次测量。 与以前在大型强子对撞机上由胶子射流控制的强子化测量相反，这些测量主要探测的是轻夸克射流，与以前的胶子主导的相比，发现该夸克射流相对于射流轴更纵向和横向平行 测量。 因此，这些结果提供了关于夸克和胶子之间关于非摄动强子化动力学的差异的有价值的信息。

使用与2015年和2016年期间s = 13 TeV时pp碰撞的36.1 fb-1相对应的数据样本，来搜索分解为W，Z或希格斯玻色子的不同配对以及直接变成轻子的新重共振。 与CERN大型强子对撞机的ATLAS探测器配合使用。 分析在qqqq，ννqq，ℓνqq，ℓℓqq，ℓνℓν，ℓℓνν，ℓνℓℓ，ℓℓℓℓ，qqbb，ννbb，ℓνbb和ℓℓbb最终状态中选择的玻色衰变模式，以寻找窄宽度共振。 同样，选择轻子的最终状态的分析也被结合起来。 然后将这两组分析进一步合并。 没有观察到与标准模型预测的显着偏差。 测试了三个基准模型：一个模型预测新的重标量单重态的存在；一个简化模型预测一个重矢量玻色子三重态；一个体Randall-Sundrum模型，带有重自旋2的重旋2 Kaluza-Klein激发。 使用渐近近似将横截面限制设置为95％置信水平，并将其与基准模型的预测值进行比较。 这些限制也用重矢量玻色子三重态与夸克，轻子和希格斯玻色子的耦合约束表示。 数据不包括在弱耦合情况下质量低于5.5 TeV，在强耦合情况下质量低于4.5 TeV的重矢量玻色子三重态，以及质量在2.3 TeV以下的K

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我们使用Langevin方程和Wigner函数描述了夸克胶子等离子体（QGP）中底部夸克的动力学演化及其形成为束缚态。 来自部分光子非弹性散射的其他抑制作用在再生的bottom中得到了补充。 通过将bottom电位作为晶格结果中的彩色显色电位，可以持续研究ϒ（1S）性质的热介质修饰，这会影响affect（1S）的再生和解离速率。 最后，我们根据Langevin方程中具有不同扩散系数的底夸克组合计算了ϒ（1S）核修饰因子RAArege，代表了底夸克的不同热化。 在sNN = 5.02 TeV的中心Pb–Pb碰撞（b = 0）中，我们发现a（1S）的再生不可忽略，并且在最小偏置中心度方面较小。 还讨论了重离子碰撞中bottom的再生与底夸克能量损失之间的关系。

用对应于2.3 fb -1的综合光度的数据样本搜索电荷5/3（X 5/3）衰减为顶部夸克和W玻色子的顶部夸克的重伴侣。 CERN LHC上的CMS检测器在质子质子碰撞中以13 TeV的质心进行质子碰撞。 考虑带有一对相同符号的轻子或单个轻子以及喷气机的最终状态。 对于低于1020（990）GeV的质量，在95％的置信度水平下，在高于预期标准模型背景贡献的数据中未观察到明显的过量，并且排除了具有右手（左手）耦合的X 5/3夸克。 这些是基于相同符号双峰和单峰终态的组合的第一个极限，也是迄今为止对X 5/3质量最严格的极限。

提出了作为横动量pT的函数的微分横截面，用于产生ing（nS）（n = 1、2、3）状态并衰减成一对μ子。 在LHC上使用CMS检测器收集了与s = 7TeV的pp碰撞中4.9 fb-1的积分光度相对应的数据。 分析选择的事件具有dimuon速度| y | <1.2和dimuon横向动量在10 <pT <100GeV范围内。 测量结果表明，对于三个ϒ状态，在pT≈20GeV时从指数行为过渡到幂律行为。 在该跃迁以上，ϒ（3S）谱比than（1S）的谱要困难得多。 p（3S）和ϒ（2S）微分截面与to（1S）截面的比值随着pT在低pT处的增​​大而增大，而在pT较高时变得平坦。

我们报告了大型强子对撞机在sNN = 5.02 TeV时p–Pb碰撞中ϒ（1S）和ϒ（2S）的产生。 使用ALICE检测器以向下（-4.46 <ycms <-2.96）和向前（2.03 <ycms <3.53）的速度下降到零横向动量进行测量。 给出了ϒ（1S）和ϒ（2S）的生产横截面，以及核修饰因子和ϒ（1S）的正向和反向产量之比。 在p–Pb碰撞中，包含ϒ（1S）的产量相对于pp碰撞的产量（按二进制核子与核子碰撞的数量成比例）的抑制作用在前向速度下观察到，而在向后速度下观察不到。 将结果与包括核阴影或部分能量损失效应在内的理论模型计算进行比较。

ϒ（1S），ϒ（2S）和ϒ（3S）量子态的产量通过在CMS检测器中通过衰变成μ对来测量，在每个核子对质心能量的PbPb和pp碰撞中 2.76 TeV。 该数据分别对应于PbPb和pp碰撞的166μb-1和5.4pb-1的综合亮度。 差异生产横截面据报道是速度y高达2.4的函数，横向动量pT高达20GeV / c的函数。 相对于pp碰撞，在PbPb中观察到了强烈的依赖于中心点的抑制作用，分别对于1（1S）和ϒ（2S）状态，其受阻系数高达≈2和8。 没有观察到这种抑制作为y或pT的函数的显着依赖性。 在PbPb碰撞中未观察到ϒ（3S）状态，这对应于在95％置信度下对中心积分数据至少抑制了≈7倍。 所观察到的抑制与对夸克胶子等离子体中的夸克态连续熔化建模的理论场景相一致。

使用LHC上的CMS检测器测量了sNN = 5.02 TeV时铅-铅（PbPb）和质子-质子（pp）碰撞中产生ϒ（1S），ϒ（2S）和ϒ（3S）的横截面 。 从每个州的PbPb与pp产率的比率得出的核修饰因子RAA是介子速度和横向动量以及PbPb碰撞中心的函数。 发现所有三种状态的产率均被显着抑制，并且与抑制的顺序排序RAA（ϒ（1S））> RAA（ϒ（2S））> RAA（ϒ（3S））兼容。 ϒ（1S）的抑制作用大于sNN = 2.76TeV时的抑制作用，尽管两者在不确定性内是兼容的。 p（3S）在pT，快速度和中心度上积分的RAA的上限在95％置信水平下为0.096，这是迄今为止在重离子碰撞中对石英态观察到的最强抑制作用。