我们已经系统地研究了十重子（T）到八位字节（B）的重子（$$ T \ rightarrow B \ gamma $$ T→Bγ）的磁矩跃迁到下一个至领先的阶次，以及四倍于 在重质重子手性摄动理论的框架中，次优的顺序。 我们的计算包括循环中的中间十重态和八位重子状态的贡献。 在整个计算过程中，我们采用了小规模方案，没有直接考虑1 / M反冲校正。 我们将八位位组和十重子重子质量分裂$$ \ delta $$δ，小矩量p和偶子质量$$ m _ {\ phi} $$ m count视为相同阶次的小尺度参数，记为$ $ \ epsilon $$ ϵ。 我们关于过渡磁矩的结果表明，手性膨胀具有较好的收敛性。 解析表达式对于十项电磁特性的晶格模拟的手性外推可能有用。

我们在重子手性扰动理论中计算了领先的两个环阶处的δ共振宽度。 这提供了领先的介子-核子-δ耦合和介子-δ耦合之间的相关性，这与分析介子-核子的散射和其他过程有关。

我们在重子手性扰动理论的系统扩展中，以介子，核子以及δ和Roper共振作为动态自由度，以次要的领先顺序计算了Roper共振的宽度。 三个未知的低能量常数按给定顺序起作用。 通过将Roper衰变宽度的经验值再现为pion和核子，可以固定其中之一。 假设Roper相互作用的其余两个偶合取等于核子的值，则Roper的宽度衰减为一个核子和两个介子的结果与实验值一致。

我们研究最新的<math> N f = 2 + 1 + 1 </ math>和<math> N f = 2 < / mn> </ math> ETMC晶格质量的QCD模拟，并利用SU（2）重子手性扰动理论中的Feynman-Hellmann定理和质壳扩展方案提取pion-核子sigma项。 我们发现晶格QCD数据可以

受LHCb协作组织最近发现的Ξcc++的启发，我们研究了自变量1/2自旋重子的磁矩，直至协变重子手性摄动理论中具有次于先导阶的质量 -shell重归一化方案。 此顺序有三个低能量常数：a1，a2和ga。 最新的点阵QCD模拟使我们能够固定a1和a2的组合，而轴向矢量耦合ga可以通过三种不同的方式确定：通过拟合点阵QCD数据，通过夸克模型或通过重反夸克diquark 对称。 然后可以预测自旋1/2倍增重子的磁矩Ξccd和Ξccs。 我们将我们的结果与重质重子手性扰动理论和其他方法获得的结果进行比较，并指出晶格QCD模拟与夸克模型之间存在一些不一致之处。

我们提出了希尔伯特级数的公式，该公式计算了3d N≥2 $$ \ mathcal {N} \ ge 2 $$的大型类中的尺度不变手征算子。Yang-Mills-Chern-Simons理论。 该公式计算的不是Hooft单极算子，该算子由单极背景下无质量场的残量规理论的量规不变量所修饰。 我们为不存在非扰动校正的阿贝尔理论的情况提供一个通用公式，并考虑一些非扰动校正得到很好理解的非阿贝尔理论的例子。 我们还详细分析了nonabelian ABJ（M）理论以及M2核的世界体积理论，这些问题探讨了N≥2 $$ \ mathcal {N} \ ge 2 $$和N≥3 $ $ \ mathcal {N} \ ge 3 $$超对称。

我们研究压扁的3球sb 3 $$ \ left（{s} _b ^ 3 \ right）$$的扰动展开3d N $$ \ mathcal {N} $$ =围绕压扁的2个理论的分配函数 参数b =1。我们的建议给出了在极限b→0（所谓的Bethe vacua）中超对称定位积分的鞍点上的摄动展开系数作为有限总和，以及每个Bethe vacua的贡献。 可以使用鞍点方法系统地计算。 我们的扩展提供了一种高效且实用的方法，可用于计算IR超保形场理论的基本CFT数据（F，C T，C JJ和应力能张量的高点相关函数）而无需执行定位积分。

S-对偶域墙是超对称规范理论中的扩展对象，具有一些丰富的物理属性。 本文重点研究具有2N种风味的4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SU（N）规范理论中与S-对偶墙相关的3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2规范理论。 与多个双重性墙关联的理论是通过将基本构造块粘合在一起而构建的，这是与单个双重性墙关联的理论。 我们提出了将许多这种基本构件粘合在一起的处方，并提出了自我粘合的处方。 使用超对称索引发现并研究了这些理论之间的许多对偶性。 这项工作将S折叠理论的概念推广到了具有较低超对称量的理论，而S折叠理论到目前为止已在4d超级杨米尔斯理论的对偶壁中进行了广泛研究。

三维N $$ \ mathcal {N} $$ = 4个超对称量子场论接受了两种拓扑扭曲，即Rozansky-Witten扭曲及其镜像。 可以使用任何一种扭曲来定义Riemann表面上的超对称压缩和超对称基态的相应空间。 这些基态空间可以在“几何朗兰兹”程序中扮演有趣的角色。 我们建议将这些空间描述为某些非单一顶点算子代数的共形块，并在一些重要示例中测试我们的猜想。 这两个VOA可以分别根据N $$ \ mathcal {N} $$ = 4理论或其镜像的UV拉格朗日描述来构造。 我们进一步推测，与N $$ \ mathcal {N} $$ = 4 SQFT相关的VOA继承了仅在IR中出现的理论属性，例如增强的全局对称性。 因此，VOA的知识应该允许人们为IR SCFT的整个对称组的超对称背景连接耦合的理论计算超对称基态的空间。 特别是，我们为T [SU（N）]理论提出了基态空间的共形场论描述。 这些理论在最大超对称SU（N）规范理论中扮演S-对偶核的角色，因此，超对称基态的相应空间应为特殊unit群的几何Langlands对偶性提供一个核。

我们基于S 2×S 2构造一个超几何，可以在其中保留所有超对称的同时，将超对称放置四个维度N $$ \ mathcal {N} $$ = 2规范的理论。 通过将超几何嵌入四维N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超引力中，我们能够在S 2×S 2上构造任意N $$ \ mathcal {N} $$ = 2规范理论。 我们证明了N $$ \ mathcal {N} $$ = 2规范理论在例外超代数D（2，1，α）下是不变的，其中α是两个S 2的半径之比。 我们为D（2，1，α）中的增压选择求解超对称不动点方程。 我们发现，这些BPS方程的解可以用作S 2×S 2上N $$ \ mathcal {N} $$ = 2规范理论的分区函数的定位计算的精确鞍点配置。