我们基于八元的非缔合代数，为具有局部非几何通量的M-理论背景提出了一种非缔合相空间代数。 我们的建议是基于这样的观察：弦理论中非几何R-磁通背景的非缔合代数可以通过虚构张调产生的简单Malcev代数的适当收缩来获得。 此外，通过研究与扭曲圆环成对的四维局部非几何M理论背景的玩具模型，我们证明了非几何背景“缺少”动量模式。 由此产生的七维相空间可以自然地用假想的张量识别。 这使我们能够将虚构小调的完整非压缩代数解释为弦理论R-磁通代数向M理论的提升，而收缩参数起着弦耦合常数g s的作用。

平面时空中的非相对论性弦理论是通过二维量子场理论来描述的，其中二维非对称性全局对称作用于世界表场。 非相对论弦论是单一的，紫外线完整的，具有弦谱和时空S矩阵，具有非相对论对称性。 非相对论弦理论的世界表理论与弯曲的时空背景以及Kalb-Ramond两种形式的Dilaton场耦合。 非相对论弦理论的适当时空几何称为弦牛顿-卡坦几何，这与黎曼几何不同。 这定义了非相对论弦理论的sigma模型，该模型描述了在弯曲背景场中传播和相互作用的弦。 我们还在此sigma模型的路径积分中实现T-对偶变换，并揭示T-对偶的时空解释。 我们表明，沿弦牛顿-卡坦几何形状的纵向方向的T对偶性描述了具有紧凑的光似等距的洛伦兹几何上的相对论弦论，否则它仅由微妙的无限提升极限来定义。 这种关系为任意背景下的离散光锥量化（DLCQ）中的弦理论提供了第一项原理定义，这种量化出现在量子场理论和弦/ M理论的非摄动方法中，例如在矩阵理论中。 沿弦牛顿-卡坦几何学的横向方向的T对偶性在两个不同的T对偶背景中等同于非相对论性弦论。

波动在矢量介子的衍射产生中起重要作用。 特别是最近特别建议，基于依赖于冲击参数的饱和度模型（IPSat），质子内组成夸克的运动触发的几何涨落可以解释在HERA观察到的非相干衍射过程。 我们提出了IPSat模型的一种变体，其中包括构成夸克之间的空间和对称相关性，从而将描述衍射矢量介子产生所需的参数数量减少到一个，即每个价夸克周围胶子云的大小。 应用于$$ J / \ varPsi $$ J /Ψ，$ \ rho $$ρ和$$ \ phi $ ϕ衍射电子和光子产生截面时，揭示了相干通道中几何涨落的重要作用，而其他 需要波动源来充分考虑轻介子的电产生，以及小动量传递时$$ J / \ varPsi $$ J /Ψ介子的照片产生。

我们使用聚类分解误差减少技术，基于物理小子质量的点阵QCD模拟，提出了第一个对核子中胶动量分数⟩x⟩g的非扰动重新归一化确定。 我们提供了第一个可行的策略，以独立于正则化的动量减法（RI / MOM）方案非扰动地重新规格化能量动量张量，并将结果转换为具有单环匹配的MS方案。 仿真结果表明，使用典型的最新晶格体积和无扰动的重归一化⟨x，聚类分解误差降低技术可以将其重归一化常数的统计不确定性降低O（300）倍。 ⟩g被证明独立于规范能量动量张量的晶格定义，直到离散化误差为止。 我们确定重整化后的⟩x⟩gMS（2 GeV）在物理小子质量处为0.47（4）（11），与实验确定的值一致。

我们研究了非局部SU（3）Polyakov-Nambu-Jona-Lasinio模型的特征，该模型包括波函数重新归一化。 考虑到晶格QCD启发的非局部形状因素，从真空现象学确定模型参数。 在此框架内，我们分析了轻质标量子和拟标量子介子在有限温度下的性质，并确定了脱限和手性还原跃迁的化学势确定特性。

尝试从具有逐渐降低的介子质量的模拟中提取具有零质量夸克的两种动力学风味的，在零化学势下QCD的手性跃迁顺序的方法，由于它们增加了数值成本，因此仍然没有定论。 在解决此问题的另一种方法中，我们将路径积分视为退化夸克的连续数Nf的函数。 如果对于Nf≥3，手性极限的跃迁是一阶的，那么对于Nf = 2，第二阶跃迁则需要介于两者之间的三临界点。 反过来，这意味着随着接近手性极限，一阶和交叉区域之间的临界边界线的三临界缩放。 在交错的费米子离散化过程中，很容易实现非整数数量的费米子风味。 在μ= 0和Nf = 2.8、2.6、2.4、2.2、2.1的粗Nτ= 4晶格上的探索性模拟确实显示了临界质量的平滑变化，从而在（m，Nf）平面上绘制了一条临界线。 对于最小的质量，该线看起来与三临界定标一致，允许外推至手性极限。

从非广义统计力学出发，我们在线性sigma模型的框架下研究了在有限温度T和重子化学势μB下的手性相变。 基于Tsallis的统计信息，相应的非扩展分布的特征在于无量纲的非扩展参数q，当q→1时，可以恢复通常的Boltzmann-Gibbs情况下的结果。 分析了线性西格玛模型的热力学及其相图。 从（T，μ）平面上的相图来看，在高温区域，临界温度Tc随着q的增加而降低。 但是，较大的q值会导致低温但高化学势的Tc升高。 此外，发现不同于零的μ对应于一阶相变，而μ＝ 0对应于相交一。 关键终点（CEP）具有较高的化学势，但由于无延伸效应，温度随q升高而降低。

我们在Kroll-Lee-Zumino（KLZ）模型的背景下研究了中性矢量介子场强度与介子电流之间的五维Lorentz违反（LV）非最小耦合。 在此修改后的模型中，我们通过施加来自LV贡献的耦合之间的新通用性条件，研究了矢量介子优势（VMD）。 我们还表明，左心室非最小耦合会导致线性动量依赖于类似时间的介子形式因数，该线性动量依赖关系用于评估μ子异常磁矩的左心室校正。 这种量的实验不精确性使我们可以获得上限gξ0<1.0GeV-1。 此外，我们还使用KLZ模型中的LV非最小耦合来重新计算ρ衰减率。 在这种情况下，实验不精确度被用来将LV参数的幅度限制在g¯ξ0<1.9×10-2GeV-1的水平。

我们证明，M-理论接受一类超对称八维压缩背景解，该解具有内部复杂的纯自旋，比Calabi-Yau更为普遍。 基于此结果，我们获得了具有外部三维Minkowski时空的一类特殊的超对称M理论八维非几何压缩背景，证明了非几何压缩的整体空间也是可微的 歧管，尽管相对于相应的标准M理论压实背景而言，其几何和拓扑特性有很大不同：它是一个紧凑的复杂歧管，它允许Kähler覆盖层具有由相对于Kähler度量的全纯同构性进行的甲板变换。 我们表明，这类非几何压缩是通过MarioGarcía-Fernández和Heterotic Supergravity的作者最初开发的机制来逃避Maldacena-Nuñezno-go定理的，因此不需要l P校正即可。 非平凡的翘曲因子或四形式的通量。 我们获得了一个复杂的Hopf四折方程组的显式压缩背景，该方程组解决了该理论的所有运动方程，包括运动的翘曲因子方程。 我们还表明，此类非几何压缩体在射影Kähler基体上配备了全同性主圆环纤维化，并且具有几乎平行的G 2叶的余维一叶化，因此与M的工作联系。 Babalic和C. Lazaroiu讨论了最一般的M理论超对

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