1，由单位质量流体热传导方程 2，由脉动运动方程（1.2.5）式 3，由脉动运动方程 4，简要说明（1）近地层大气的主要物理特征；（2）空气动力学光滑流与粗糙流 的区别；（3）粗糙长度 z0、位移厚度 d 和 Monin-Obukhov 长度 L 的物理意义 5，中性层结近地层得到下列梯度观测资料： 6，考虑近地层，用湍流相关法测得 w ' u ' = −0.10m 2 s −2 ，w '  ' = −0.005ms −1K ， w ' q ' = 110−4 ms −1 ，此时 T = 27oC 。试问动量通量、热通量、水汽通量方向， 并求出，（1） 波恩比 B ，（2）M-O 长度 L，根据 L 判断稳定度。 7，试证明中性情形下 L z Rf = 。 8，试证明 切变产生项与浮力产生项相等时， 答案完整。

边界层是高雷诺数绕流中紧贴物面的粘性力不可忽略的流动薄层，又称流动边界层、附面层。该文件夹是边界层流动的解，亲测可用

该代码是MATLAB的原始Fortran代码的MATLAB改编，该代码最初在唐纳德·帕斯夸莱·里扎塔（Donald Pasquale Rizzetta）的博士学位论文“通过压缩和膨胀角的二维粘性超音速和高音速流的渐近解”中找到，网址为： https://etd.ohiolink.edu/!etd.send_file?accession=osu1487001556866613&disposition=inline 如果外部压力梯度恒定的条件放宽，边界层方程可用于模拟流动分离。 该代码针对比例缩放的坡度梯度，求解了适用于三层甲板边界层模型的内层的边界层方程。 后处理文件需要cmocean和export_fig，位于： https://uk.mathworks.com/matlabcentral/fileexchange/57773-cmocean-perceptually-unifor

该代码用于求解亚音速状态、过渡状态和湍流状态三种状态下翼型截面上的边界层

y+是y处漩涡的典型雷诺数（无量纲数），也反映了粘性影响随y的变化。如上面一位知友所述，根据y+的大小，可以将湍流边界层分为好多层，当y+很小时，流体紧贴壁面，在壁面上流体的脉动速度为零，雷诺应力很小，粘性应力占支配地位；或者直接按照雷诺数的定义来理解，y+很小，即惯性力比粘性力小，粘性影响占比重大。根据y+的大小，判断雷诺应力与粘性应力哪个影响更大，进而将边界层分层，这样在分层中可以忽略影响小的项，这样就有利于更方便地研究湍流的边界层

展向局部自由流湍流下带条纹边界层的二次失稳分析，张永明，，当背景扰动较大时边界层会发生旁路转捩。展向局部自由流湍流下边界层旁路转捩是一种典型的旁路转捩，一般在流体力学中认为其过程

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矩形板上边界层的计算

这是一本关于边界层理论的书籍，分为上下两册，这是上册