我们研究基于破碎模不变性的轻子质量和混合模型。 我们考虑有限模群Γ4≃S4下的不变性，并关注最小情形，在最小情形中，模量的期望值是对称破坏的唯一来源，因此不需要引入黄酮。 在构建了最低重量的模块化形式的基础之后，我们建立了两个最小的模型，其中一个模型成功地容纳了带电的轻子质量和中微子振荡数据，同时预测了狄拉克（Dirac）和马约拉纳（Majorana）CPV相的值。

质量在keV范围内的无菌中微子是暗物质的良好候选者。 它们通过与活性中微子混合而自然地由中微子振荡产生。 然而，最近已经排除了通过非共振中微子振荡产生的产物。 与中微子振荡相比，通过希格斯衰变产生的替代产物很小。 我们表明，在中微子两个希格斯二重态模型中，希格斯衰变的贡献可以超过中微子振荡的贡献，并且可以逃避所有约束。 我们还研究了自由流动的视野，发现在4到53 keV范围内的无菌中微子质量会导致温暖的暗物质。

我们构建了在现象学上可行的轻子质量模型，并基于带电的轻子和中微子区中的残差对称性Z3T或Z3ST和Z2S分别分解为模块化A4不变性。 在这些模型中，中微子混合矩阵是三最大混合形式。 除了成功描述带电的轻子质量，中微子质量平方差以及大气和反应堆中微子混合角θ23和θ13之外，这些模型还预测了狄拉克最轻中微子的值（即绝对中微子质量标度） 和中性点CP违背（CPV）相，以及i）太阳中微子混合角θ12和角θ13（确定θ12），ii）Dirac CPV相δ和 角θ23和θ13），iii）中微子质量之和与θ23，iv）无中微子双β衰减有效马约拉那质量和θ23，以及v）两个马约拉那相之间。

当最终状态系统来自耦合到希格斯玻色子和标准模型夸克的矢量状夸克的衰变时，我们研究大型强子对撞机的希格斯玻色子对的产生。 我们的现象学研究包括从前到后的QCD校正，这对于保证准确的预测很重要，并且侧重于对四个b喷射通道中的双希格斯信号进行详细分析。 现有的Run II CMS和ATLAS分析并非专门为探测非共振，类矢量夸克诱导的双希格斯产生而设计的，但我们证明了它们仍然为这些模式提供了一定的潜力。 然后，我们研究通过利用信号的运动学特性来区分各种di-希格斯产生机制的可能性。

在每个核子-核子碰撞的质心能量sNN = 8.16 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 8.16 $$ TeV的p-Pb相互作用中研究了包容性J /ψ产生。 CERN LHC的ALICE检测器。 J /ψ介子通过质子快速中心区间2.03 <y cms <3.53和-4.46 <y cms <-2.96的衰变重建为一个介子对，其中正和负y cms是指 p方向和Pb方向。 横向动量覆盖范围是p T <20 GeV / c。 在本文中，给出了包含J /ψ产生的y cms和p T截面，并显示了相应的核修饰因子R pPb。 前瞻性结果表明，相对于pp碰撞，J /ψ收率得到了抑制，集中在p T≲5 GeV / c区域。 在向后的速度下，没有观察到明显的抑制。 将结果与ALICE在sNN = 5.02 $$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.02 $$ TeV的p-Pb碰撞中的先前测量值进行比较，并与理论计算进行比较。 最后，显示并讨论了前向和后向cms R pPb值之间的比率R FB。

强子碰撞中夸克尼亚状态的产生机理尚待科学界理解。 在高多重性p + p碰撞中，潜在的事件可观察值引起了人们的极大兴趣。 多部分相互作用（MPI）是潜在的事件可观察到的事件，其中在单个p + p事件中的部分声级发生了几种相互作用。 这导致粒子产生对事件多样性的依赖性。 如果MPI发生在更困难的范围内，则夸克顿的产量与总带电粒子的多重性之间将存在关联。 在LHC中，在s = 7和13 TeV的p + p碰撞中的ALICE实验观察到，相对J /ψ产量（dNJ /ψ/dy⟨dNJ/ψ/dy⟩）大约呈线性增加，而相对电荷为- 粒子多重密度（dNch /dy⟨dNch/dy⟩）。 在我们目前的工作中，我们使用扰动QCD启发的多部分相互作用模型pythia8 tune 4C，在有或没有噪声的情况下，对LHC能量在p + p碰撞中作为电荷粒子多重性的函数而产生的氨纶的综合研究。 颜色重新连接方案。 进行了详细的多样性和能量依赖性研究，以了解MPI对J /ψ产生的影响。 还研究了LHC能量下ψ（2S）与J /ψ的比率与带电粒子多重性的关系。

在这封信中，我们补充了先前对强子碰撞中矢量媒介介子光产生的研究，对LHC在pA碰撞中ρ和J /Ψ光产生中的t谱进行了全面分析。 我们计算胶体饱和效应的两个现象学模型，并计算pPb和pCa碰撞的预测，计算差分截面。 此外，我们将我们的预测结果与最新的CMS初步数据进行了对比，以得出专门的ρ摄影作品。 我们证明了胶子饱和度模型能够描述小t处的CMS数据。 另一方面，这些模型低估了少数几个总体数据点-t。 我们的结果表明，将来对大t区域的测量将有助于探测t谱中是否存在倾角，并区分胶子饱和效应的不同方法。

通过E866，RHIC和LHC实验数据研究了在p-A（或d-A）碰撞中来自J /ψ产生的进入胶子的能量损失效应。 通过拟合E / J生产截面比RW（Fe）/ Be（xF）的E866实验数据，提取每单位路径长度dE / dL = 2.18±0.14 GeV / fm的胶子平均能量损失。 所得结果表明，进入的胶子比入射的夸克损失更多的能量。 通过将理论结果与E866，RHIC和LHC实验数据进行比较，发现由于入射胶子（夸克）能量损失而引起的核抑制随着运动变量xF（或y）的增加而减少（增加）。 入射胶子的能量损失效应在从到的宽能范围内抑制J /ψ产生中起着重要作用，对于高能（例如RHIC和LHC能量），入射夸克能量损失的影响可以忽略。 。

我们开发了一个模型，其中质子结构的量子涨落以热点为特征，热点的数量随着Bjorken-x的减小而增加。 我们的模型以适当的比例从HERA再现了F2（x，Q2）数据，以及从H1和ALICE产生的排他性和分离性J / ψ照片生产数据。 我们的模型预测，对于Wβpâ500GeV，可解离的J / ψ横截面达到最大值，然后随着能量急剧减小，这在质量上与最近的观察结果一致，即在排他性下可解离的J / ψ背景 ALICE在光生产中测得的J / ψ样品随着能量的增加而降低。 我们的预测为LHC能量的胶子饱和提供了清晰的信号。

对于J /ψ横向动量在8.5–150 GeV和速度范围内的快速J /ψ介子和W±玻色子的W±→μν和J /ψ→μ+μ− | y J /ψ| <2.1，使用LHC在2012年记录的ATLAS数据。 数据是在质子-质子质心能量为s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV的情况下获得的，对应的积分光度为20.3 fb -1。 瞬态J /ψ加W±横截面与包含的W±横截面之比表示为J /ψ横向矩的函数的差分测量，并与使用不同双部分散射横截面的理论预测值进行了比较 部分。