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1. WH5-1A 、WH5-2A 、WHI18-1 ， WH118-2 型合成碳膜电位器该组电位器的外形如图3- 门所示.它们的主要参数见表3-6。 该组电位器的外形如图3-12 所示，它们的主要参数见表3-7 。 3. WH121-1 , WH121-1A 、WH121-2 型绝缘釉合成碳膜电位器该组电位器的外形如图3-13 所示，它们的主要参数见表3-8 。 4. WH09-1 , WH09-2 , WH0912-1 、WH0912-2 型合成碳膜电位器该组电位器的外形如图3-14 所示，它们的主要参数见表3-9 。 5 , WH130-2 、WH125 、WH155 、WH165 型合成破膜电位器该组电位器的外形如图3-15 所示，它们的主要参数见表3-10 。 6. WH109-1 、WH109-2 、WH142-1、WH142-3 型合成碳膜电位器该组电位器的外形如图3-16 所示，它们的主要参数见表子3-11。 7. WH0913-A 和WH0913-B 型合成碳膜电位器WH0913-

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我们扩展[48]，[49]的工作，以获得CFT $ _ {2} $中用于旋转原色的OPE块的积分表达式。 我们观察到，当OPE块由保守的纺丝原色制成时，积分变成沿测地线涂抹的两个加权AdS $ _ {2} $字段的乘积。 这样，就CFT $ _ {2} $而言，当前保守的OPE块在AdS $ _ {2} $测地线算符方面具有不同的表示方式，而不是将其视为AdS $ _ {{3} $测地线算符。 我们还展示了如何通过HKLL散场重建将这种表示形式与AdS $ _ {3} $无质量的高自旋场相关联。 使用此图片，我们始终获得四点旋转共形块的闭合形式表达式，作为两个AdS $ _ {{2} $ Geodesic Witten图的乘积。

更高维度的理论承认像超大质量黑洞这样的天体物理天体与标准天体大不相同，并且它们的引力透镜特征与广义相对论背道而驰。 众所周知，由于光子的测地线下降到黑洞中，黑洞阴影是一个暗区，如果检测到黑洞阴影，可以使用黑洞阴影来确定哪种重力理论与观测结果一致。 黑洞周围阴影大小的测量可以帮助评估黑洞度量标准的各种参数。 我们研究了由旋转的五维带电爱因斯坦-麦克斯韦-钱恩-西蒙斯（EMCS）黑洞投射的阴影形状，其特征在于四个参数，即质量，两个自旋和电荷，其中自旋参数 设置为相等。 我们积分了零短程测地线方程，并推导了五维EMCS黑洞阴影的解析公式，以表明黑洞阴影的大小受电荷和自旋影响。 阴影是由变形圆覆盖的暗区，与五维Myers-Perry黑洞相比，阴影的大小随电荷q的增加而减小。 有趣的是，失真随着电荷q的增加而增加。 还讨论了这些参数对五维EMCS黑洞裸奇点阴影形状和大小的影响。

电位器按调节方式分类，可分为宣滑式电位器和旋转式电位器等。其中旋转式电位是指能通过旋转电位器上的调节按钮来改变阻值的电位器。这种调节电阻的方法可以有效的减小电位器的体积。 旋转式电位器结构图 旋转式电位器的内部结构如图2-4-1所示，主耍包括由金属膜或碳膜构成的马鞍形电阻体、滑动臂、滑动端（亦称触头或电刷）、转轴、转柄、焊片等组成。焊片A、C之间的电阻值即为电位器的总阻值。滑动端的一端接焊片B，另一端与电阻体紧密接触。当滑动端位置改变时，A-B和B-C之间的电阻值就发生变化。有的电位器上还带有开关，通过转柄可控制开关的通断。普通电位器的旋转角度为270°，不能对电阻值做精细调节。 旋转式电位器怎么接线 一般旋转式电位器有3个脚，电阻为0的脚算一脚，中间的2脚，最后那个3脚。其中2脚就是用来接输出的1，3脚接的是电位器总阻，2脚是在上面滑动的，调节电阻大小来控制电压。 旋转电位器主要用于通讯产品、对讲机、汽车功放、多媒体音响、智能家居、计算机周边等，其功能主要为：音量调节、光线强弱调节、菜单选择、速度调节、温度调节等。

在本文中，我们讨论了宇宙学背景下非线性自旋气体的状态方程。 平均能量动量张量类似于省长型流体的平均动量张量，但是引入了状态W的附加函数来描述非线性势。 计算了早期宇宙中的状态方程w（a）^-1，这为暗物质和暗能量的负压提供了自然的解释。 W可能也是宇宙常数L的主要来源。因此非线性自旋气体可能是暗物质和暗能量的候选者。

二元脉冲星观测和重力波检测严重地限制了标量-张量理论和无质量的标量场，从而仅允许相对于广义相对论的微小偏差。 但是，如果我们考虑标量场的质量为非零，则与观测值一致的参数值将允许与广义相对论产生重大偏差。 在本文中，我们扩展了这一思想，并研究了具有大范围场且具有自相互作用项的标量张量理论。 除了标量场质量的影响外，附加项还抑制了中子星模型中的标量场，但是仍然可以观察到与纯GR的参数值与观测值相符的较大偏差。