低发射率光子晶体(PC)具有高反射特性, 在高温环境的强烈照射下, 高反射光子晶体会成为亮目标。为了使光子晶体具有环境适应性, 使之在相当宽的照度范围内都能与背景融合, 对光子晶体的特性进行了深入研究。采用改变光子晶体周期数的方法, 设计并制作了发射率分别为0.116、0.212、0.307、0.519、0.606、0.718的6种光子晶体, 拼接成4块光子晶体迷彩(PCpp), 并将其覆盖在仿真目标上。用8～14 μm热像仪观察目标和背景, 并记录各个时间点的平均辐射温度数据, 利用辐射温度来计算目标和背景之间的欧式距离和目标在此背景下的伪装效率。对比结果发现, 发射率为0.212、0.30
2021-02-07 12:06:37
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报道了中心对称光折变晶体中Kagome型光格子内缺陷孤子的存在及其稳定性。由于缺陷强度的变化，这些缺陷孤子能存在于不同的带隙内。当缺陷为正时，这些缺陷孤子只存在于半无限带隙内。利用扰动增长率和光波传播法，研究了这些缺陷孤子的稳定性。结果表明，通过扰动增长率和光波传播法得到这些缺陷孤子的稳定性是相同的，低功率正缺陷孤子是稳定的，高功率正缺陷孤子是不稳定的。当缺陷为负时，缺陷孤子存在于半无限带隙和第一带隙内。在半无限带隙内，中功率负缺陷孤子是稳定的，高功率和低功率负缺陷孤子是不稳定的。在第一带隙内，负缺陷孤子都是稳定的。
2021-02-07 12:06:33
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提出了基于主振荡功率放大(MOPA)结构的皮秒光纤激光系统。该系统将重复频率为29.87 MHz的半导体可饱和吸收镜被动锁模光纤激光器作为种子源。采用预放系统并结合声光调制器将种子源的重复频率降至574 kHz。MOPA结构基于棒状光子晶体光纤(PCF)，利用PCF大模场、高增益的特点直接对脉冲宽度为30 ps的脉冲进行放大，有效抑制了自相位调制效应引起的光谱展宽。研究结果表明，所提系统的5 dB光谱线宽与光脉冲峰值功率成比例，该系统最终输出了近衍射极限、峰值功率为3.4 MW的皮秒脉冲(输出功率为20 W时，光束质量因子M2=1.01)，最高平均输出功率为21.86 W，脉冲宽度为11.1 ps，中心波长为1030.74 nm，5 dB光谱线宽为1.75 nm。
2021-02-06 20:04:06
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有源光子晶体光纤的芯径较大，主要用于实现高峰值功率（高能量）的脉冲放大输出。目前只有NKT Photonics公司可提供商品化的掺镱（Yb
2021-02-06 20:03:57
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高峰值功率的超短脉冲激光器在激光精细微加工等领域具有重要应用价值。以超大模场光纤为增益介质对超短脉冲激光进行功率放大，是实现高光束质量、高峰值功率超短脉冲激光输出的有效技术手段。以脉冲宽度、重复频率可调的1030 nm锁模光纤激光器为种子光源，通过多级全光纤功率预放大和以超大模场棒状光子晶体光纤(PCF)为增益介质的功率放大器，搭建了高峰值功率皮秒脉冲光子晶体光纤放大器系统。实验研究了棒状PCF放大器的输出特性，在脉冲宽度为30 ps时实现了峰值功率为2.94 MW的近衍射极限激光放大输出。
2021-02-06 19:07:23
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在混合晶体硫化镉和硒化镉中第一次获得了激光作用。硫化镉的辐射光谱在绿色区，硒化镉则在红色区。麻省理工学院林肯实验室的赫维茨(C. E. Hunvitz)说，改变混合晶体的成分，就能选择所需的辐射颜色。用电子束激励时，激光器可以在绿色与红色之间的任何要求的波长上辐射。当输出功率为20瓦时，装置的效率为15%。
2021-02-06 09:04:35
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XTAL晶体晶振封装 LED灯 LCD1602 LCD12864模块 Altium AD元件库 PCB封装库。包括99个XTAL晶体晶振LED LCD模块封装文件,均已测试应用过，可以直接应用到你的项目设计中。
2021-02-04 18:11:08
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插装表贴按键按钮封装 LED灯有源无源晶体晶振封装 Altium AD元件库 PCB封装库，PcbLib后缀文件，包括102个插装表贴按键按钮LED灯有源无源晶体晶振等封装文件,均已测试应用过，可以直接应用到你的项目设计中。
2021-02-04 18:11:07
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一． 石英晶体谐振器的特性和种类：石英晶体谐振器的种类很多，应用范围非常广泛，其频率的分布范围也很广，从0.00027HZ~24MHZ的产品都有。在实际电路可以通过微调和分频来获得其它频率，使用起来非常方便。二． 石英晶体谐振器的特性参数：1． 标称频率：谐振器在该频率时呈现电阻性。2． 调整频差：在规定的条件下，基准温度时的工作频率相对于标称频率的最大偏离值。3． 总频差：在规定的条件下，某温度时的工作频率相对于标称频率的最大偏离值。也叫频率偏移。4． 基准温度：5． 温度频差：在规定的条件下，某温度范围内的工作频率相对于基准温度下工作频率的最大偏离
2021-02-03 23:50:28
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