SU（3）味违反衰变J /ψ→Ξ（1530）-Ξ++++ c.c。 用BEPCII的BESIII检测器收集的（1310.6±7.0）×106 J /ψ事件进行研究，测得的分支分数为B（J /ψ→Ξ（1530）-Ξ++++）=（3.17 ±0.02stat±0.08syst）×10−4。 此结果与以前的测量结果一致，精度提高了一个数量级。 首次测量该衰减的角度参数，发现其为α= -0.21±0.04stat±0.06syst。 另外，我们报告了辐射衰减Ξ（1530）-→γΞ-的证据，其显着性为3.9σ，包括系统的不确定性。 分支分数的90％置信水平上限确定为B（Ξ（1530）-→γΞ-）≤3.7％。

从fromb0→Ξc+π-和andb0→Λc+π-的测量中，我们用Ξc+ /Λc+→pK-π+研究了碎片分数f fractionb /fΛb的比率。 在U-旋对称性下获得的支化分数B（Ξc+→pK-π+）=（2.2±0.8）％，确定的碎裂率为fΞb/fΛb= 0.054±0.020。 为了减少上述不确定性，我们建议在BESIII，Belle II和LHCb处测量Ξc+→pK¯* 0和Λc+→Σ+ K ∗ 0的分支分数。

在sNN = 5.02 TeV的p–Pb碰撞中产生的奇异和双奇异高子共振（Σ（1385）±，Ξ（1530）0）的横向动量分布在-0.5 <yCMS <0的快速范围内测量 对应于不同的带电粒子多重性密度的事件类别，d d Nch / dηlab。 平均横向动量值表示为⟨d Nch / dηlab⟩的函数以及粒子质量的函数，并与先前关于超子产生的结果进行了比较。 激发态与基态超子的积分屈服比是⟨d Nch / dηlab⟩的函数。 与小子的当量比取决于d d Nch / dηlab⟩的增加，这取决于它们的奇异含量。

本文详细介绍了如何在STM32G474微控制器上使用CAN总线实现基础的数据发送和接收功能。通过STM32CubeMX工具生成代码，配置CAN波特率，并详细说明了如何修改MX_FDCAN3_Init函数以设置接收过滤器。文章还提供了发送函数FDCAN_Transmit的实现代码，以及接收中断处理函数HAL_FDCAN_RxFifo0Callback的编写方法。最后，介绍了如何在fdcan.h文件中添加函数声明，并简要提及了如何通过设置StdFiltersNbr或ExtFiltersNbr来过滤特定的CAN ID。 STM32G474是ST公司生产的一款高性能的ARM Cortex-M4微控制器，具有丰富的外设接口，其中包括控制器局域网络(CAN)总线接口，是工业控制、车载电子等领域常用的微控制器。STM32CubeMX是一款图形化软件配置工具，它可以生成初始化代码，以简化嵌入式应用开发过程。利用这一工具，开发者可以方便地为STM32G474微控制器配置所需的硬件特性，包括CAN通信。 文章首先介绍了STM32G474微控制器和CAN通信的基础知识。CAN通信是一种被广泛应用于汽车和工业环境中的可靠网络协议，它允许微控制器之间的数据交换，具有强大的错误检测和处理能力。在文章中，作者详细讲解了通过STM32CubeMX工具生成代码的步骤，包括如何配置CAN总线的波特率，这是保证数据传输速率和同步的关键参数。 接着，文章着重于CAN通信的实现细节，特别是如何通过修改MX_FDCAN3_Init函数来设置接收过滤器。接收过滤器的作用是允许微控制器只接收特定CAN ID的消息，从而过滤掉不需要的信息，这对于减少不必要的CPU处理和提高系统效率至关重要。文章中提供了代码示例，并解释了相关代码的功能和作用，帮助读者更直观地理解过滤器的设置过程。 文章还介绍了如何编写发送函数FDCAN_Transmit，该函数用于将数据包发送到CAN总线上。该部分详细阐述了发送过程，包括如何构建CAN帧结构以及如何调用相应的库函数完成发送。此外，作者还展示了如何实现接收中断处理函数HAL_FDCAN_RxFifo0Callback，该函数负责处理接收到的数据包。在中断回调函数中，开发者可以处理接收到的数据，执行相应的逻辑操作。 文章最后一部分讲述了如何在fdcan.h文件中添加函数声明，以及如何通过设置StdFiltersNbr或ExtFiltersNbr来过滤特定的CAN ID。这一点对于实现复杂的CAN通信协议非常重要，因为不同的CAN ID可以代表不同的信息或命令。文章提到的这些设置，为微控制器精确地处理网络上的不同数据包提供了技术支持。 文章整体上提供了全面的技术细节和代码示例，旨在帮助开发者在STM32G474微控制器上实现稳定可靠的CAN通信功能。通过阅读本文，开发者可以快速上手并深入理解STM32G474的CAN通信实现过程，从而在实际项目中应用这一重要技术。

在重夸克扩展（HQE）的框架内分析了双重子Bbb和Bbc的寿命。 终生差异来自观众效应，例如W交换和Pauli干扰。 对于双底重子，寿命模式为τ（Ωbb−）〜τ（Ξbb−）>τ（Ξbb0）。 Wbb0重子的寿命最短，这归因于W交换的贡献，而Ξbb−和Ωbb−的寿命相似，因为它们都受到破坏性Pauli干扰的影响。 我们发现寿命比τ（Ξbb−）/τ（Ξbb0）= 1.26。 通过子过程cd→us→cd对Ξbc0的大量W交换贡献和对Ξbc+的相当大的破坏性Pauli干扰贡献意味着Ξbc+和Ξbc0之间存在显着的寿命差异。 在对观众效应进行次引导的1 / mc和1 / mb校正的情况下，我们发现τ（Ωbc0）的寿命最长。 这是因为Ωbc0的Γ+ int和Γsemi在6维和-7维算子之间受到较大的抵消。 这意味着，次要修正量太大，无法证明HQE的有效性。 假设Γint+ cs（Ωbc0），ΓintSL，cs（Ωbc0）为正且Γint−cu（Ξbc+）为负，我们猜想1.68×10-13s <τ（Ωbc0）<3.70×10-13 s，4.09× 10-13s <τ（Ξbc+）<6.07×10-1

根据最近对Ωc的观测以及对Pc（4380）和Pc（4450）的观测的激励，我们对Ξc*K¯/Ωcη/Ωc*η/ΞcK¯* /Ξc'K¯进行了耦合通道分析。 * /Ωcω系统通过使用一玻色子交换势来搜索可能的Ωc类分子状态。 我们的结果表明存在一个松散结合的分子状态-Ξc*K¯/Ωcη/Ωc*η/ΞcK¯* /Ξc'K¯* /Ωcω且I（JP）= 0（3 / 2-）- 主要由Ξc* K系统组成。 还研究了两体强衰变宽度，发现Ξc'K是主要的衰变通道。

受到LHCb协作组织最近在发现新的底部重子（例如<math> Ξ b （< / mo> 6227 ） - </ math>和<math> Σ b （ 6097 ） ± </ math>，我们在重夸克-夸克图片中使用Regge方法重新检查了有魅力和底层重子的轨道激发光谱。 结果表明，自旋

我们系统地分析了半包容性双重子（$$ \ Xi _ {cc} $$ <math> Ξ cc </ math>，$$ \ Xi _ {bc} $$ <math> Ξ bc </ math>和$$ \ Xi _ {bb} $$ <math> Ξ bb </ math>）处理$ H ^ 0 \ rightarrow \ Xi _ {QQ'} + \ bar {Q'} + {\ bar {Q}} $$ <math> H 0 → Ξ Q Q <mo

双迷人重子的强子两体弱衰变<math> Ξ c c + + ， Ξ c c + </ math>和<math> Ω c c + </ math>在本文中得到了研究。 为了估算不可分解的贡献，我们在极点模型中

MoEDAL旨在识别在高能大强子对撞机（LHC）碰撞中产生的稳定或拟稳定的高电离粒子形式的新物理。 在这里，我们使用全陷波检测器更新了之前在运行2中对磁单极子的搜索，其材料增加了将近四倍，而积分光度几乎增加了两倍。 首次在大型强子对撞机中，除了类似于Drell-Yan的mec外，还根据光子融合单极直接产生来解释数据。