利用LHCb检测器研究了质子-质子碰撞中质子-质子碰撞在质子能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时产生J /ψ介子。 根据横向动量p T和区域p T <14 GeV / c和2中J /ψ介子的速度y进行横截面测量。 0 <y <4。 如图5所示，对于提示的J /ψ介子和来自b-强子衰变的J /ψ介子。 在运动学范围内集成的生产横截面为15。 30±0。 03±0。 提示J /ψ和2为86μb。 34±0。 01±0。 假设J /ψ介子的极化为零，则来自b-强子的J /ψ为13μb。 第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 从b-强子衰变报告的J /ψ介子的横截面用于外推到总的b b-$$ b \ overline {b} $$横截面。 还确定了横截面相对于s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的比率。

我们计算了LHC在质子-质子碰撞中J / ψ介子的半排他性产生的质子的电磁解离和衍射解离。 在s = 7and13 TeV下，计算了缺失质量（MX）或仅与J / ψ介子有关的单粒子变量的几个微分分布。 将横截面和分布与纯排他反应ppâppJ/ ψ的横截面进行比较。 我们显示了相应的比率作为J / ψ介子速度的函数。 我们比较了纯电磁质子和纯衍射质子激发/离解的分布。 我们预测了相似数量级的电磁和衍射激励的横截面。

据报道观察到单顶夸克与Z玻色子和夸克（tZq）的关系。 分析了质子-质子在质量中心能量为13 TeV时发生碰撞的事件，该质子包含三个带电的轻子（电子或介子）和至少两个射流。 数据是在2016年和2017年使用CMS检测器收集的，对应的综合光度为77.4fb-1。 与以前对tZq产量的搜索相比，增加的综合亮度，多变量轻子标识和重新设计的分析策略显着提高了分析的灵敏度。 观察到的tZq信号的显着性远远超过5个标准偏差。 对于高于30 GeV的双态不变质量，测得的tZq生产截面为σ（pp→tZq→tℓ+ℓ-q）= 111±13（stat）−9 + 11（syst）fb，与标准模型期望值一致 。

提出了寻找类似重质夸克TT′或BB′的成对产生的方法，这些夸克通过喷射而没有重构的轻子衰减到最终状态。 最终状态的喷气机使用深度神经网络进行分类，这是由强子衰变的W / Z玻色子，希格斯玻色子，顶夸克或背景引起的。 该分析使用了来自ATLAS实验的数据，该数据对应于2015年和2016年由大型强子对撞机提供的质子-质子碰撞，质量中心为s = 13 TeV的36.1 fb-1质子碰撞。与标准模型无明显偏差 遵守预期。 对于各种分支比率，假设矢量类夸克衰变成标准模型玻色子和第三代夸克T→Wb，Ht，Zt或B→Wt，Hb，Zb，则解释了结果。 在95％置信水平下，弱等位旋双峰（B，Y）的矢量样B-夸克质量的观测（下限）下限是950（890）GeV，纯衰变B的质量下限 结果最强的→Hb和T→Ht分别为1010（970）GeV和1010（1010）GeV。

在大型强子对撞机（LHC）产生的7和13 TeV质心（pp）能量pp碰撞中，都测量了Bc-介子相对于B-和B 0介子之和的产生分数， 使用LHCb检测器。 该速率大约为每百万毫米3.7，不会随能量而变化，而是表现出横向动量依赖性。 还测量了Bc-Bc +生产不对称性，并且在确定的百分之几的统计和系统不确定性内与零一致。

如果在极高的碰撞能量下以p-Pb碰撞产生类似夸克-胶子等离子体（QGP）的介质，则在介质中移动的夸克可以通过捕获共同移动的轻夸克或反夸克而形成强子。 魅力强子。 使用从淡味强子的实验数据中提取的轻夸克pT光谱和与微扰QCD计算一致的魅夸克pT光谱，pT光谱的中心快速数据和低pT范围内D介子的光谱比率 通过等速组合近似中的夸克组合机制很好地描述了在sNN = 5.02 TeV时最小偏置p-Pb碰撞中的（pT≲7GeV / c）。 夸克组合机理中的Λc+ / D0比值表现出典型的峰-峰值-下降行为作为pT的函数，并且pT≳3GeV / c的比值的形状与中心速度下的ALICE协作数据一致 区域-0.96 <y <0.04，前向快速区域1.5 <y <4.0的LHCb协作的初步数据。 使用数据量化了单魅力重心的全球产量，并讨论了可能的增强效果（相对于淡味重心）。 预测了最小偏置事件中andc0，Ωc0的pT谱以及高多重性事件类别中单晶强子的pT谱，这可进一步检验低pT迷幻夸克中强子化特性的可能变化。 在大型强子对撞机能量下由p-Pb碰撞产生的小型系统。

我们考虑使用kT分解方法，由LHC中b味强子的衰变产生J / ψ和ψ（2S）介子。 我们的分析涵盖了包容性紫罗兰生产和与Z玻色子相关的J / ψ介子的生产。 我们在源自卡塔尼（Canifaloni）菲奥拉尼（Fiorani）Marchesini（CCFM）演化方程的质子中应用依赖于横向动量（或未积分）的胶子密度，并基于非相对论QCD分解采用碎片函数来描述包含b- 强子衰变成不同的charm态。 我们的预测与CMS，ATLAS和LHCb合作在s = 7、8和13 TeV拍摄的最新实验数据非常吻合。 估计双组分散射对相关的非快速J / ψ + Z产生的贡献很小。

在LHCb实验记录的s = 8 TeV的质子-质子碰撞数据中，测量了相对Z玻色子反冲的射流中带电强子的产生。 对于横向动量pT> 20 GeV且伪快速范围为2.5 <η<4的射流，对射流的带电强子结构进行了纵向和横向的研究。 这是在这些前向速度下对射流强子化的首次测量，也是与Z玻色子相关联产生射流的首次测量。 与以前在大型强子对撞机上由胶子射流控制的强子化测量相反，这些测量主要探测的是轻夸克射流，与以前的胶子主导的相比，发现该夸克射流相对于射流轴更纵向和横向平行 测量。 因此，这些结果提供了关于夸克和胶子之间关于非摄动强子化动力学的差异的有价值的信息。

我们结合胶粘剂融合的最新计算的三环虚拟校正和实数的近似处理，给出了对胶合熔合希格斯玻色子产生截面的混合QCD-电弱贡献的下一阶（NLO）QCD校正的估计。 在软近似中发射。 我们发现，混合QCD-electroweak贡献的NLO QCD校正与QCD Higgs生产的NLO QCD校正几乎相同。 我们的结果证实了Anastasiou等人对这些O（ααs2）效应的早期估计。 [J. 高能物理 （《科学与技术》 2006年第04期（2009）003]），并为QCD的因式分解近似和电弱校正提供了进一步的支持。

分析了对J /ψ产生的贡献，其中介子的产生是由三胶子的部分子态介导的，其中两个胶子来自靶标，一个胶子来自射弹。 该机理涉及质子之一中的双胶子密度，因此该贡献以无先导扭曲进入。 但是，由于增强因子来自较小的x处的大双胶子密度，因此具有相关性。 我们在kT分解框架中计算了扰动QCD中J /ψ产生的三胶子贡献。 对于所有J /ψ极化以及极化分量的总和，获得了依赖于差分pT的横截面的结果。 发现在中度pT时，在Tevatron或LHC的能量下，散射贡献可显着校正标准前导扭曲截面。 我们建议质子-核碰撞中产生J /ψ，作为三重胶子机制的可能探针。