我们以色散关系为基础，结合QCD的重归一化组，以Efremov-Radyushkin-Brodsky-Lepage演化方程的形式解来考虑对光子-光子跃迁形状因数的光锥和规则描述， 并表明新出现的方案相当于分数解析扰动理论（FAPT）的某种形式。 为了确保所考虑的物理量具有正确的渐近行为，与标准方法相比，此改进的FAPT版本必须通过特定于过程的边界条件进行补充。 但是，它具有使用重新归一化组求和显着改善QCD扰动理论的低动量方案中的辐射校正的优点。

基于动量守恒和光参变过程中的三波耦合波方程, 和负单轴非线性光学晶体CsLiB6O10的色散方程, 研究了在光参变效应中超短激光脉冲由于群速度色散引起的展宽和形变。数值模拟显示, 在超短脉冲波形为双曲正割形和无啁啾调制时, 高阶群速度色散引起的超短脉冲为50 fs时, 晶体长度为10 mm, 紫外光213 nm作为基波入射时的脉冲展宽是波长为532 nm绿光在同等条件下的1.6倍。脉冲展宽程度与入射波长和晶体长度有关, 波长越短和晶体长度越长则脉冲展宽和波形变化越严重,高阶色散引起的超短高斯脉冲展宽, 将破坏其波形对称性并引起旁瓣现象。

已知梁的截面形状、尺寸、材料参数等数据，根据晶格常数等参数可以采用传递矩阵法计算该梁的色散曲线。

我们基于手性有效场理论和色散分析的结合，给出了核子电磁形状因子（FFs）的理论参数化。 使用弹性单一性，手性pion-核子振幅和类似时间的pion FF数据，可以计算出两点子剪切的等矢量谱函数。 有效极点描述了更高质量的等矢量和等标量t通道状态，有效极的强度由求和规则（电荷，半径）固定。 直到Q2〜1 GeV $ ^ {2} $为止，与类空质子和中子FF数据都达到了极好的一致性。 我们的参数化提供了适当的分析能力和理论不确定性估计，可用于低Q2 FF研究和质子半径提取。

微束能量色散X射线衍射(EDXRD)分析在测量小样品或样品微区的物相结构方面具有重要的应用前景。提出了一种采用自行研发的微束X射线荧光谱仪进行微束能量色散X射线衍射分析的研究方法。用便携式毛细管X光透镜聚焦的微束X射线荧光谱仪(焦斑直径为190.7 μm)对人民币5角硬币“角”部分长×宽为4 mm×4 mm的微区进行微束能量色散的X射线衍射扫描测量，并进行数据处理，得到该区域内Cu3Sn(0 8 3)和CuO(2 0 2)等晶相的分布；同时，用台式毛细管X光透镜聚焦的微束X射线荧光谱仪(焦斑直径为31 μm)对一颗直径约为1 mm的矿石颗粒进行微束能量色散的X射线衍射二维扫描分析，得到扫描区域内SiO2(3 2 9)和Fe2O3(1 1 6)等晶相的分布。结果表明，毛细管X光透镜聚焦的微束X射线荧光谱仪在开展小样品或样品微区的能量色散X射线衍射分析方面具有一定的应用前景。

我们考虑了κ变形的相对论量子相空间以及Lorentz代数的可能实现。 有两种执行此类实现的方式。 一种是庞加莱代数不变的简单扩展，另一种是庞加莱代数变形的一般扩展。 例如，我们修复约旦扭曲以及非交换坐标，动量的协积和动量的加法的相应实现。 可以考虑使用Lorentz生成器的单参数系列，扩展和关闭Poincaré-Weyl代数的动量的扩展。 相应的物理解释取决于在相空间中实现Lorentz代数的方式。 我们展示了相对论氢原子的光谱如何取决于庞加莱·韦尔代数生成器的实现。

光纤的色散是引起光纤带宽变窄的主要原因，光纤带宽变窄会限制光纤的传输容量，同时，也限制了光信号的传输距离。

在相干接收系统中，采用峰值平均功率比(PAPR)作为反馈信号来动态监测与补偿色度色散(CD)，该方法对码型、偏振模色散及偏振相关损耗不敏感。由于链路中CD积累最少的时候PAPR最小，则可以用PAPR作为相干接收算法中频域补偿CD的反馈信号。对相干接收中通过模数转换器的信号进行CD补偿，使用直接搜索和两级搜索两种算法搜索PAPR最小值，并根据此时滤波器的抽头系数监测链路中CD值。两种算法监测CD与补偿的平均误差分别为312 ps/nm和226 ps/nm, 与直接搜索算法相比，两级搜索算法耗时短，复杂度低，灵敏度更高。

matlab用于超短脉冲中啁啾与色散概念的理解.doc

非色散红外（Non-dispersed Infrared, NDIR）CO2气体传感器测量CO2浓度时，外部温度是个重要的影响因素。利用Levenberg-Marquardt算法收敛速度快的优点，建立改进型BP神经网络模型，消除环境温度对CO2浓度在线监测的非线性影响，提高了系统测量精度。