尽管对超子的光产生进行了数十年的研究，但它们的产生机理和激发态光谱仍是未知之数。 违反奇偶性的超子的弱衰变提供了一种测量其极化的方法，这可以帮助辨别其产生机理并确定其激发光谱，但由于生产截面较低，因此无法对光产生中的双重子进行此类研究。 然而，通过利用反应γp→K + K +Ξ-，我们首次测量了由Cx和Cz表征的圆偏振实光子的诱导极化P和转移极化到反卷积 Ξs。 数据是使用杰斐逊实验室的CEBAF大接收光谱仪（CLAS）获得的，其光子能量从刚刚超过阈值（2.4 GeV）到5.45 GeV。 这些首次测量值与模型预测进行了比较，并显示出与模型预测的广泛一致性，在模型预测中，级联光生产通过通过相对论介子交换产生的中间高子共振的衰减而进行，为理解光子和光子提供了新的进步 双奇怪重子的极化。

具有较高的空间分辨率，事件地平线望远镜可以对M87 black或Sgr A like等超大质量黑洞进行极化成像，以探测超轻质玻色子（例如轴）的存在。 这样的粒子可以通过超辐射机制聚集在旋转的黑洞周围，形成轴云。 当线性偏振光子从地平线附近的吸积盘发射时，由于穿过轴心本底时的双折射效应，其位置角会振荡。 特别是，对质量为O（10-20）eV [O（10-17）eV）左右的轴的超大质量黑洞M87⋆（SgrA⋆）的观测可以探测无量纲轴-光子耦合c =2πgaγfa fa <O（1016）GeV恒定，这是其他轴测的补充。

快门测试仪 免责声明 这是我的第一个Arduino项目，也是我在github上的第一个项目，所以请耐心等待我。 ;）对于长时间曝光（1/250秒或更长时间），快门测试仪似乎工作得很好。 我不能完全确定较短的曝光时间，所以要花一点盐。 它对我有用，您的里程可能会有所不同。 如果要拆卸红外发射二极管，则组件需要焊接技能。 如果您不知道如何焊接，请勿尝试此操作。 1组装和使用快门测试仪需要您自担风险。 1如果您不知道如何焊接，则可以使用带有数字输出引脚和可调阈值的光检测器模块，而不是IR模块。 介绍 相机发烧友知道旧相机的快门经常会随着时间的流逝而失去校准的问题。 该项目旨在帮助测量和校准快门，并提供一种评估旧相机快门速度的工具。 概念 Arduino平台是构建快门测试仪的一种廉价且便捷的方式。 为此，测试仪由以下组件组成： Arduino Uno R3， 20个字符的4行LCD显示结果（

本文介绍了ATLAS和CMS合作进行的单顶夸克生产截面测量的组合，使用了在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7和8 TeV下对应于积分的LHC质子-质子碰撞的数据 在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7 TeV时的光度为1.17至5.1 fb-1，在s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV时的光度为12.2至20.3 fb-1。 这些组合是按质量中心能量和每种生产模式执行的：t通道，tW和s通道。 在s $$ \ sqrt $ s = 7和8 TeV时，组合的t通道横截面分别为67.5±5.7 pb和87.7±5.8 pb。 在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7和8 TeV时，组合的tW截面分别为16.3±4.1 pb和23.1±3.6 pb。 对于s通道横截面，在s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV时，组合产生4.9±1.4 pb。 对于每种生产模式和质心能量，使用测量横截面与其理论预测的比率，确定CKM矩阵元素V tb的大小的平方乘以形状因子f LV。 假定与前夸克有关的CKM矩阵元素服从| V td |，| V ts |的关系

通过CERN LHC的CMS协作，给出了在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞中单个顶夸克和W玻色子的相关产量的度量。 收集的数据对应于35.9 fb-1的综合亮度。 使用具有一个电子和一个介子处于最终状态的事件以及至少一个源自底部夸克的射流来执行测量。 利用事件的运动学特性的多变量判别式将信号与主要的t t $$ \ mathrm {t} \ overline {\ mathrm {t}} $$背景分开。 测量的横截面为63.1±1.8（stat）±6.4（syst）±2.1（lumi）pb，与标准模型预期一致。

在s = 13 TeV处质子-质子碰撞中WZ生产截面是通过LHC的CMS实验使用对应于2.3 fbâ1的综合光度的数据样本测量的。 在轻子衰变模式WZ→“β” －“β” －“β”中进行测量，其中”，” ＝ e，¼。 测得的横截面为60 <m—–â€≤120GeV的范围是σ（ppâWZ）= 39.9±3.2（stat）（syst）â3.1+ 2.9 ±0.4（theo）±1.3（lumi）pb，与标准模型预测一致。

使用在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞的数据来测量W玻色子和上夸克的相关产生的包含截面。 该数据集对应的综合光度为3.2 fb-1，并于2015年由位于欧洲核子研究组织（CERN）的大型强子对撞机的ATLAS探测器采集。 选择需要两个相反符号的孤立轻子和至少一个射流的事件； 根据它们的射流多样性和被识别为包含b强子的射流数量，将它们分为信号和控制区域。 然后，使用两个区域中的增强决策树判别器将W t信号与tt背景分开。 通过将模板拟合到数据分布来提取横截面，并测量为σW t = 94±10（stat。）− 22+ 28（syst。）±2（lumi。）pb。 测量值与σ理论的SM预测= 71.7±1.8（比例）±3.4（PDF）pb [1]高度吻合。

基准相空间中顶夸克对产生的微分截面的测量结果是中心质子-质子碰撞中顶夸克和tt $ t \ overline {t} $$系统运动学观测值的函数 的质量能量s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV。 该数据集对应于2015年在CERN大型强子对撞机上使用ATLAS探测器记录的3.2 fb-1的综合光度。 在最终状态下，仅具有一个电子或介子且至少有两个射流的事件用于测量。 应用了两个单独的选择，每个选择关注于不同的上夸克动量区域，称为tt $ t \ overline {t} $$最终状态的已分解和增强拓扑。 对测得的光谱进行校正以改善检测器的影响，并通过计算出的χ2和p值与几种蒙特卡洛模拟进行比较。

在CPT变换下，标准模型（SM）的不变性可预测粒子和反粒子质量相等。 通过使用质子事件，通过测量pp碰撞在质量中心能量为8 TeV的pp碰撞中产生的顶夸克和反夸克（mt =mtâmtmt）之间的质量差来检验此预测。 或一个电子和至少四个射流处于最终状态。 该分析基于与LHC的CMS实验所收集的19.6fbâ1的综合亮度相对应的数据，并且得出的值是mt = 0.150.15±0.19（stat）±0.09（ syst）GeV，这与SM期望值一致。 该结果比以前报告的测量结果精确得多。

通过LHC的CMS实验，使用对应于2.2 fb-1的综合光度的数据，测量了s = 13TeV质子-质子碰撞中顶夸克-反夸克对产生的横截面。 通过分析其中最终状态包括一个电子，一个介子和两个或多个射流的事件来执行测量，其中至少一个射流被确定为源自夸克的强子化作用。 测得的横截面为815±9（stat）±38（syst）±19（lumi）pb，与标准模型的预期一致。