在中微子质量的单重态-三重态的马约顿模型中，轻子数被自然破坏。 如果它也被软破碎，则存在自然光的伪标量粒子ηI。 然后，它可以充当具有奇暗奇偶校验的实线单重标量χ的光介体。 它本身是不稳定的，但会通过其三重态标量分量主要衰变为两个中微子，因此不会干扰宇宙微波背景（CMB）。 它也仅与标准模型希格斯玻色子混合一圈，因此在暗物质直接搜索实验中对核外χ原子的弹性散射没有显着贡献。

我们研究了标准模型（SM）的经典偶然尺度不变扩展，其中包含三个附加字段，向量le夸克（Vμ），实标量（ϕ）和中性马洛那娜费米子（χ）作为暗物质（DM） 候选人。 标量ϕ（scalon）和马里亚纳费米子χ均为SM标尺群下的单重态，而Vμ在SU（3）c×SU（2）L×U（1）下具有（3，1，2,2 / 3）量子数 是的 Majorana DM通过希格斯（Higgs）和le夸克（leptoquark）门户网站耦合到SM行业。 我们对独立参数进行扫描，以确定与DM遗物密度的Planck数据以及与自旋无关（SI）和自旋无关（SD）的PandaX-II和LUX直接检测极限一致的可行参数空间 DM-核子截面。 该模型通常避开间接检测约束，同时与对撞机数据保持一致。

中微子的马约拉纳与狄拉克性质仍然是一个悬而未决的问题。 部分原因是由于实际上所有实验可接近的中微子都是超相对论的。 注意到马约拉纳中微子在非相对论中时的行为与狄拉克中微子的行为有很大不同，我们表明，按照先导次序，重中微子衰变为较轻的中子和自共轭玻色子的子代的角分布为 如果中微子是Majorana费米子，则与母体的极化无关。 该结果来自CPT不变性，并且与造成衰减的物理细节无关。 相反，如果中微子是狄拉克费米子，则这种衰变中的角分布通常不是各向同性的。 我们探索使用这些角度分布（或等效地，在实验室框架中子体的能量分布）的可行性，以解决中微子的马约拉纳对狄拉克性质，如果第四，更重的中微子质量本征态在当前或未来出现。 下一代高能对撞机，强介子设备或中微子束实验。 我们还指出了如何将重中微子相关的衰变变成带电的子代，可以用于相同的目的。

在一个模型中，马约拉纳中微子比电弱尺度重于标准模型希格斯玻色子和轻子，我们系统地计算了马约拉纳中微子衰变中直接和间接CP不对称的热校正。 这些是进入方程式的关键成分，这些方程式描述了诱导的轻子数不对称性的热力学演化，最终导致了宇宙中的重子不对称性。 我们在有效的场论框架中计算热校正，其中假设温度小于马约拉纳中微子的质量且大于电弱标度，并且在温度随质量的膨胀方面提供了领先的校正。 在这项工作中，我们考虑两个质量几乎退化的马约拉纳中微子的情况。

我们根据Mohapatra–Rodejohann的相态约定，使用Sarkar和Singh提出的三个定相不变量I12，I13和I23，评估了一个普通的3×3复对称中微子质量矩阵的Majorana相。 我们发现它们很有趣，因为它们允许我们以模型独立的方式评估每个Majorana阶段，即使一个特征值是零也是如此。 利用一般复对称质量矩阵的特征值和混合角解，我们确定了中微子振荡整体拟合数据的约束条件以及三者之和的约束条件，从而确定了正态和反角两个层次的马约拉纳相。 轻中微子质量（Σimi）和无中微子双β衰变（ββ0ν）参数| m11 | 。 此后，在一些预测模型中针对分层案例（正态和倒立）均采用这种查找Majorana阶段的方法，以评估相应的Majorana阶段，结果表明，倒置层次结构部分中呈现的所有子案例都可以在模型中实现 在反向跷跷板的框架内具有纹理零和缩放ansatz，尽管尚未确定遵循正常层次的子情况之一。 除了准简并中微子的情况外，在任何中微子质量模型下，这项工作中获得的方法都能够评估相应的Majorana相。

我们考虑对标准模型（SM）进行扩展，使用惰性希格斯二重态和三个马约拉纳单重态费米子来解决中微子质量和暗物质（DM）问题的起源以及规模较小的问题。 在这种设置中，最轻的马洛纳娜单重态费米子扮演着DM候选者的角色，并且可以容纳模型参数空间，以避免不同的实验约束，例如违反轻子风味的过程和电弱精度测试。 中微子质量是在单循环水平上按Scotogenic模型生成的，其惰性是由惰性双峰的CP奇数和CP偶数标量成员之间的简并性确保的。 讨论了轻子和强子对撞机上有趣的签名。

我们调查在有效的相互作用形式中，质量范围0.5 GeV $$ <m_N <5 $$ <mN <5 GeV，马约拉纳中微子对B介子衰变的可能贡献。 我们通过LHCb处的$$ B ^-\ rightarrow \ mu ^-\ mu ^-\ pi ^ + $$ B-→μ-μ-π+研究了$$ B ^-$$ B-介子的衰减， 这是轻子数违反和马约拉纳中微子存在的信号，并限制了以狄拉克-洛伦兹结构为特征的不同新物理贡献。 我们还研究了Belle的辐射B衰减（$$ B ^-\ rightarrow \ mu ^-\ nu \ gamma $$ B-→μ-νγ）施加的边界。 获得的边界比在LHC较高马略拉质量的左右对称模型的背景下，左右对称模型中第6维四费米子接触矢量和标量马略拉中微子相互作用的先前值更具限制性，这表明直接计算有效N 相互作用对不同过程的贡献可以帮助对由有效拉格朗日参数化的不同紫外线完全模型设定更严格的界限。

轻子数违反可通过在Bs介子Bs0→P-π-μ+μ+的半轻体|ΔL| = 2衰变中以P = K，Ds交换壳上的马约拉纳中微子N来诱导。 我们研究了通过这些四体μ+μ+通道产生的如此重的无菌中微子的产生，并探讨了LHCb和CMS实验可达到的灵敏度。 对于τN= [1,100,1000] ps的重中微子寿命和LHCb在CMS处分别收集到10和50 fb-1的光度，在CMS处分别收集到30、300和3000 fb-1的光度，我们发现对 BR（Bs0→K-π-μ+μ+）≲O（10-9–10-8）和BR（Bs0→Ds-π-μ+μ+）≲O（10-8–10-7 ）。 在运动学上允许的质量范围mN∈[0.25,4.77] GeV和mN∈[0.25,3.29] GeV中，我们排除了与重中微子相关的参数空间（mN，|VμN| 2）上的区域， 从B-→π+μ-μ-（LHCb）略微提高了限值。

我们提出了由光马约拉纳中微子交换诱导的中微子双β衰变nn→pp势的第一个手性有效理论推导。 有效场理论框架使我们能够确定和参数化先前文献中未提及的短期和长期贡献。 这些贡献不能被吸收到单核子形状因子的参数化中。 从夸克和胶子水平开始，我们根据手性有效场论进行匹配，然后根据核势进行匹配。 为了获得介导无中微子双β衰变的核势，必须将硬，软和潜在的中微子模式进行积分。 无论是在Weinberg方案还是在Pionless方案中，都是通过手性功率计数中的倒数第二个顺序执行的。 在下一个到前一个的阶上，振幅从超软中微子的交换中获得额外的贡献，这可以用弱电流的核矩阵元素和中间核的激发能来表示。 这些量还控制两个中微子双β的衰减幅度。 最后，我们概述了确定电势中出现的低能常数的策略，方法是将其与电磁耦合相关和/或与晶格QCD计算进行匹配。

在带有一对带相同或相反电荷的高能电子或介子以及两个高能射流的情况下，进行搜索右手的马约拉那或狄拉克中微子N R和右手的规子玻色子W R。 这些事件是从pp碰撞数据中选择的，该碰撞数据由ATLAS检测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时采集的积分光度为36.1 fb-1。 没有观察到与标准模型的明显差异。 结果在左右对称模型的理论框架内进行解释，并且在重的右手W玻色子和中微子质量平面中的质量上设置了下限。 对于马约拉纳和狄拉克N R中微子，被排除的区域扩展到m R R = 4.7 $$ {m} _ {R_R} = 4.7 $$ TeV。