我们研究了近极黑洞在其视界附近的量子效应。 这种背景下的重力动力学与AdS 2中具有恒定电场的粒子紧密相连。 我们使用这张图片来精确地解决理论。 我们将给出一个公式来计算所有具有量子重力反作用的相关函数以及精确的Wheeler-DeWitt波函数。 使用WdW波函数，我们研究了量子引力的复杂性增长。

如果黑洞的质量小于1M⊙，则它可能具有原始起源。 这些黑洞二进制文件的合并产生了随机重力波背景（SGWB）。 我们研究SGWB在108 – 1010Hz的高频带。 可以用高频重力波检测器检测。 推导了SGWB的能量密度谱和振幅。 能量密度谱的上限在10-7左右。 而且，振幅的上限在10-31.5至10-29.5的范围内。 引力波引起的时空波动会给高频引力波检测器带来背景电磁场的波动。 推导了SGWB在108-1010Hz的高频带中产生的信号光通量，范围为1至102s-1。 本文还讨论了由重力波（RGWs）和SGWB产生的信号光子通量的比较。 结果表明，由RGW产生的信号光子通量（由典型的单场慢滚动膨胀模型预测）比SGWB在108 – 1010Hz的高频带处产生的光子通量足够低。 我们的结果表明，高频引力波检测器更可能检测到108 – 1010Hz频带的SGWB。

我们研究了玻色-爱因斯坦凝结水（或标量场）暗物质模型中银晕的特征长度尺度。 考虑到密度扰动的演变，我们表明，平均背景物质密度决定了量子牛仔裤的质量，因此决定了给定时期的星系空间大小。 在此模型中，随着宇宙的扩展，最小的星系大小会增加，而最小的星系质量会减少。 暗物质粒子质量m≥5×10×22 eV成功再现了观测到的质量和矮星系大小的值。 最小大小约为6×10×3m / Hc，矮星系的典型旋转速度为O（H / m）c，其中H是哈勃参数，而c是康普顿波长的 粒子。 我们还建议，超紧凑的矮星系是早期宇宙中形成的矮星系的残余。

作为暗物质模型的替代方法，我们使用广义的Jordan-Brans-Dicke标量-矢量-张量（JBD-SVT）重力模型来研究绕星系移动的测试粒子的旋转速度行为。 为此，我们考虑了Brans–Dicke标量场$$ \ phi $$ ϕ和时间（如动态四矢量）之间的相互作用势$$ U（\ phi，N _ {\ mu}）$$ U（ϕ，Nμ） 场$$ N_ \ mu $$Nμ，作为首选参考帧的四个速度。 我们表明，在弱场限制下，考虑中的星系的度量解可以到达修改的Schwarzschild-de Sitter空间，其中矢量场的质量充当有效的宇宙常数。 实际上，目前的工作提出了对牛顿重力加速度公式的修改。 这用于解释星系的圆周速度而没有假定暗物质。 我们还用经验重子塔利·费舍（Tully Fisher）关系检验了理论结果，该关系表明星系的旋转速度与其质量之间存在线性关系。 数学计算可预测我们的理论结果与一组12个旋涡星系的实验观测值之间的良好对应关系。

本文介绍了ATLAS和CMS合作进行的单顶夸克生产截面测量的组合，使用了在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7和8 TeV下对应于积分的LHC质子-质子碰撞的数据 在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7 TeV时的光度为1.17至5.1 fb-1，在s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV时的光度为12.2至20.3 fb-1。 这些组合是按质量中心能量和每种生产模式执行的：t通道，tW和s通道。 在s $$ \ sqrt $ s = 7和8 TeV时，组合的t通道横截面分别为67.5±5.7 pb和87.7±5.8 pb。 在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7和8 TeV时，组合的tW截面分别为16.3±4.1 pb和23.1±3.6 pb。 对于s通道横截面，在s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV时，组合产生4.9±1.4 pb。 对于每种生产模式和质心能量，使用测量横截面与其理论预测的比率，确定CKM矩阵元素V tb的大小的平方乘以形状因子f LV。 假定与前夸克有关的CKM矩阵元素服从| V td |，| V ts |的关系

通过CERN LHC的CMS协作，给出了在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞中单个顶夸克和W玻色子的相关产量的度量。 收集的数据对应于35.9 fb-1的综合亮度。 使用具有一个电子和一个介子处于最终状态的事件以及至少一个源自底部夸克的射流来执行测量。 利用事件的运动学特性的多变量判别式将信号与主要的t t $$ \ mathrm {t} \ overline {\ mathrm {t}} $$背景分开。 测量的横截面为63.1±1.8（stat）±6.4（syst）±2.1（lumi）pb，与标准模型预期一致。

这封信提供了使用CERN大型强子对撞机上的ATLAS探测器在质子能量为8 TeV的质子碰撞下使用质子-质子碰撞在S通道中产生单个顶夸克的证据。 对包含一个孤立的电子或介子，大的横向横向动量缺失以及最终状态下恰好有两个b标记射流的事件进行分析。 分析的数据集对应于20.3 fbâ´1的综合亮度。 使用判别式的最大似然拟合提取信号，该判别式基于矩阵元素方法并经过优化，以便将单顶夸克s通道事件与主要背景贡献分离开，这是顶夸克对的产生和 W玻色子生产与重味喷气机相关。 测量导致观察到的信号显着性为3.2标准偏差，测量的横截面为ƒs= 4.8±0.8（stat。）×1.3 + 1.6（syst。）pb，与标准一致 模型期望。 该分析的预期显着性是3.9标准偏差。

在s = 13 TeV处质子-质子碰撞中WZ生产截面是通过LHC的CMS实验使用对应于2.3 fbâ1的综合光度的数据样本测量的。 在轻子衰变模式WZ→“β” －“β” －“β”中进行测量，其中”，” ＝ e，¼。 测得的横截面为60 <m—–â€≤120GeV的范围是σ（ppâWZ）= 39.9±3.2（stat）（syst）â3.1+ 2.9 ±0.4（theo）±1.3（lumi）pb，与标准模型预测一致。

使用在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞的数据来测量W玻色子和上夸克的相关产生的包含截面。 该数据集对应的综合光度为3.2 fb-1，并于2015年由位于欧洲核子研究组织（CERN）的大型强子对撞机的ATLAS探测器采集。 选择需要两个相反符号的孤立轻子和至少一个射流的事件； 根据它们的射流多样性和被识别为包含b强子的射流数量，将它们分为信号和控制区域。 然后，使用两个区域中的增强决策树判别器将W t信号与tt背景分开。 通过将模板拟合到数据分布来提取横截面，并测量为σW t = 94±10（stat。）− 22+ 28（syst。）±2（lumi。）pb。 测量值与σ理论的SM预测= 71.7±1.8（比例）±3.4（PDF）pb [1]高度吻合。

基准相空间中顶夸克对产生的微分截面的测量结果是中心质子-质子碰撞中顶夸克和tt $ t \ overline {t} $$系统运动学观测值的函数 的质量能量s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV。 该数据集对应于2015年在CERN大型强子对撞机上使用ATLAS探测器记录的3.2 fb-1的综合光度。 在最终状态下，仅具有一个电子或介子且至少有两个射流的事件用于测量。 应用了两个单独的选择，每个选择关注于不同的上夸克动量区域，称为tt $ t \ overline {t} $$最终状态的已分解和增强拓扑。 对测得的光谱进行校正以改善检测器的影响，并通过计算出的χ2和p值与几种蒙特卡洛模拟进行比较。