小筱邸住宅,2层,现代风格su模型AR080276.skp
2024-03-27 17:28:34 9.64MB
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我们研究了在扭曲边界条件下的4个圆环上的自对偶SU(N)规范场构型,称为分数瞬时子。 我们着眼于最小非零作用的情况,归纳了由't Hooft发现的且对某些几何形状有效的恒定场强解决方案。 对于一般情况,我们在度量的变形参数的幂级数展开中构造矢量势和场强。 前导项的下一个是显式计算的。 该方法是作者在二维Abelian Higgs模型中用于SU(2)分数瞬间和涡旋的方法的扩展。 显然,这些解也可以看作是ℝ4中具有晶体结构的自对偶构型,其中晶体的每个节点都携带1 / N的拓扑电荷。
2024-03-25 05:55:44 425KB Open Access
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我们研究了一种自发破裂的SU(2)Chern-Simons-Higgs模型,该模型通过Higgs门户耦合到不带电的三重态标量,真空状态与Higgs竞争。 我们发现了在不同参数空间区域中场方程的类涡旋解。 根据标量耦合常数,我们找到一个参数区域,在该参数区域中,竞争顺序会在Chern-Simons-Higgs涡旋核周围形成一个光晕,以及另外两个区域,一个区域不存在涡旋解,而另一个区域则存在普通的Chern-Simons -可以找到希格斯涡。 我们推导了涡旋世界表上模场的低能理论,并讨论了我们的结果与高温超导体竞争订单研究中发现的结果之间的联系。
2024-03-23 16:53:41 564KB Open Access
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我们通过将时间有序微扰理论应用于SU(3)重子手性微扰理论的Lorentz不变公式,研究重子-重子散射。 我们得出相应的图解规则,特别注意由动量依赖的相互作用和具有非零自旋的粒子的传播器引起的复杂性。 我们将有效势定义为时间序列图的两个重子不可约贡献的总和,并推导了散射振幅积分方程组,该系统提供了Kadyshevsky方程的耦合通道泛化。 所获得的前导重子-重子势能可微扰地重新归一化,并且相应的积分方程在所有分波中都具有唯一解。 我们以P03子波中的核子-核子散射为例,讨论改善(有限)环积分的紫外线收敛所需的附加有限减法问题。 假设可以微调地处理超出前导顺序的校正,我们将获得一种完全可重整化的形式主义,可以用来研究重子-重子散射。
2024-03-04 08:03:22 516KB Open Access
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S-对偶域墙是超对称规范理论中的扩展对象,具有一些丰富的物理属性。 本文重点研究具有2N种风味的4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SU(N)规范理论中与S-对偶墙相关的3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2规范理论。 与多个双重性墙关联的理论是通过将基本构造块粘合在一起而构建的,这是与单个双重性墙关联的理论。 我们提出了将许多这种基本构件粘合在一起的处方,并提出了自我粘合的处方。 使用超对称索引发现并研究了这些理论之间的许多对偶性。 这项工作将S折叠理论的概念推广到了具有较低超对称量的理论,而S折叠理论到目前为止已在4d超级杨米尔斯理论的对偶壁中进行了广泛研究。
2024-03-02 20:31:00 684KB Open Access
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具有整体对称性的共形理论可以在双标度体系中研究,其中相互作用强度降低而整体电荷增加。 在这里,我们研究了一般的4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SU(N)规范理论,该模型在大R电荷QR→∞时具有保形物质含量,并且具有固定的't霍夫特式耦合κ= QR g YM 2 。 $$ \ kappa = {Q} _ {\ mathrm {R}} {g} _ {\ mathrm {YM}} ^ 2。 $$我们的分析涉及两类自然缩放函数。 第一种是根据手性/反手性两点功能构建的。 第二个涉及在存在1 2 $$ \ frac {1} {2} $$ -BPS Wilson-Maldacena循环的情况下手性算子的单点函数。 在秩为1 SU(2)的情况下,最近已显示两点扇区被辅助手性随机矩阵模型捕获。 我们将分析扩展到SU(N)理论,并提供一种算法,该算法可为所有考虑的模型计算任意长的扰动展开,该模型在等级中是参数化的。 通过N $$ \ mathcal {N} $$ = 1个超空间中的三循环计算来交叉检查领先和次要的贡献。 这种微扰分析将最大非平面费恩曼图确定为双比例缩放极限
2024-03-02 20:24:11 983KB Open Access
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最近,一些作者讨论了一个非常有趣的具有SU(3)全局对称性的三维N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称理论。 我们用T x表示这个模型。 据推测,这有两个双重描述,一个具有显式的超对称性和突现的风味对称性,另一个具有显式的风味对称性和突现性超对称性。 我们讨论了具有香味对称性和超对称性表现的模型的第三种描述。 然后,我们研究可以通过使用T x作为衡量整体对称性并特别注意量规组的整体结构的构件来构建的模型。 我们推测涉及这种构造的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$镜像对偶的几种情况,对偶要么是简单的N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$ Wess-Zumino模型,要么是 其离散量规。
2024-03-02 20:00:07 358KB Open Access
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我们将最近提出的用于非对称纹理的SU(5)×T13模型扩展到向上的夸克和跷跷板扇区。 分层的夸克夸克质量是由高维算子生成的,这些维算子涉及家庭-单数希格斯,规范-单数家庭和矢量样信使。 复数-三倍最大跷跷板混合源于最少数量的家庭的真空结构,导致跷跷板公式的Yukawa和Majorana矩阵之间对齐。 引入四个右旋中微子,可以得到轻中微子质量的正常排序,其中mν1= 27.6 meV,mν2= 28.9 meV,mν3= 57.8 meV。 它们的总和几乎使普朗克的宇宙学上限(120 meV)饱和。 右旋中微子质量用两个参数表示,用于特定的家庭真空准直选择。 我们预测CP Jarlskog-Greenberg不变量为| J | = 0.028,与当前的粒子数据组(PDG)估计一致,而Majorana不变量| I1 | = 0.106和| I2 | = 0.011。 模型参数的符号歧义性导致不变质量参数|mββ|的两种可能性:13.02或25.21 meV,均在最严格的实验上限(61–165 meV)的数量级内。
2024-03-01 18:08:31 610KB Open Access
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我们研究了Ω变形N = 2 * $$ \ mathcal {N} = {2} ^ {\ ast} $$ SU(2)规范理论的低能效作用。 它取决于变形参数ϵ 1,ϵ 2,标量场期望值a和超多重质量m。 我们探索平面m ϵ 1 ϵ 2 ϵ 1 $$ \ left(\ frac {m} {\ upepsilon_1},\ frac {\ upepsilon_2} {\ upepsilon_1} \ right)$$寻找多实例的特殊功能 由Nekrasov-Shatashvili极限ϵ 2→0中发生的事情引起的对势能的贡献。我们对k -stantanton势能极的结构提出了一个简单条件,并证明了在k-stantonton势能极点集上是可容许的 在飞机上。 在这些特殊点,势能在独立于瞬时数的固定位置上具有极点。 除此之外,值得注意的是,瞬时量分配函数和包括摄动贡献在内的全等位势都可以封闭形式给出,作为标量期望值a和模数参数q的函数,该函数出现在爱森斯坦级数和Dedekindη函数的特殊组合中。 作为副产品,可以在这些点上按所有顺序测试模块化异常方程。 我们从AGT对应的角度讨论了这些特殊功能,
2023-12-07 23:08:57 536KB Open Access
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我们使用基于统一耦合通道的框架研究奇偶校验$$ J = 1/2 $$ J = 1/2和$$ J = 3/2 $$ J = 3/2 $$ \ Xi _c $$Ξc共振 在$$ \ mathrm {SU(6)} _ {\ mathrm {lsf}} \次$$ SU(6)lsf×HQSS扩展的Weinberg–Tomozawa重子–介子相互作用上,同时特别注意重归一化过程 。 我们预测了$$ \ Xi _c(2790)$$Ξc(2790)的大分子$$ \ Lambda _c {\ bar {K}} $$ΛcK¯分量,且主导的$$ 0 ^-$$ 0-轻 自由度旋转配置。 我们讨论了$$ 3/2 ^-$$ 3 / 2- $$ \ Lambda _c(2625)$$Λc(2625)和$$ \ Xi _c(2815)$$Ξc(2815)状态之间的差异,以及 结论认为它们不可能是SU(3)兄弟姐妹,而我们预测存在其他$$ \ Xi _c $$Ξc状态,其中之一与$$ \ Lambda _c(2595)$的两极结构有关。 $Λc(2595)。 一对$$ J = 1/2 $$ J = 1/2和$$ J
2023-12-05 10:34:40 596KB Open Access
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