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2024-05-17 16:27:29
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使用ATLAS探测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的pp碰撞中测量H→ZZ *→4ℓ衰减通道中的包含和微分截面
质子-质子碰撞中希格斯玻色子产生的包容性和差分基准横截面是在H→ZZ *→4ℓ衰减通道中测量的。 质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机以13 TeV的质心能量产生的,并由ATLAS探测器在2015年和2016年记录,对应的综合光度为36.1 fb -1。 与标准模型2的预测一致,H→ZZ *→4ℓ衰变通道中的包含基准横截面被测得为3.62±±0.50(stat)−±0.20 +±0.25(sys)fb。 91±0。 13英尺 还将横截面外推到总相空间,包括所有标准模型希格斯玻色子衰变。 测量了几个对希格斯玻色子的产生和衰变敏感的可观察到的基准截面,包括与希格斯玻色子有关的射流的运动学分布。 在数据与标准模型预测之间找到了很好的一致性。 使用对kappa框架的伪可观察扩展,将结果用于约束希格斯玻色子与标准模型粒子的异常相互作用。
2024-04-08 18:22:34
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在ATLAS探测器上搜索衰变到增强夸克对并与光子或质子碰撞产生的光子或射流相关的光共振
这封信提出了对新的光共振的探索,该共振会衰减到成对的夸克,并与高pT光子或射流结合产生。 该数据集由质子-质子碰撞组成,在大强子对撞机上,ATLAS探测器在质心能量为s = 13 TeV的情况下,积分光度为36.1 fb $ ^ {-1} $。 共振候选物被确定为大型大半径射流,其子结构与粒子衰减成一个夸克对一致。 检查候选者的质谱图是否存在高于背景的局部过量。 在数据中未观察到新共振的证据,该新共振用于排除产生疏恐惧轴矢量Z'玻色子。
2024-04-08 17:49:22
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搜索在s = 13 TeV pp碰撞中在pp碰撞中产生的长寿命粒子,该粒子在ATLASμon光谱仪中衰减成置换的强子束
提出了使用大型强子对撞机的ATLAS检测器收集的数据来寻找中性,弱相互作用,长寿命粒子的衰减的方法。 本文的分析使用了2015–2016年记录的s = 13 TeV时质子-质子碰撞数据的36.1 fb-1。 该搜索采用了一种技术,该技术利用两顶点策略和一种仅需要一个顶点并结合检测器中的额外活动的新技术,即可在μon光谱仪中重建衰落成射流的长寿命粒子的顶点,从而提高了使用寿命的灵敏度。 观察到的事件数量与预期的背景一致,并确定了几个基准信号的极限。
2024-04-08 17:26:12
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使用ATLAS检测器在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV下与pp碰撞中的喷头相关的顶夸克对产生的微分截面测量
通过大型强子对撞机的ATLAS实验,测量了与喷嘴相关的顶夸克对生产的不同横截面。 根据s = 13 $$ \ sqrt {s} = 2015年由LLAS的ATLAS探测器收集到的13 $$ TeV,对应的综合光度为3.2 fb-1。 在轻子(电子或介子)+射流通道中选择了最高的夸克对事件。 将测得的横截面与几种预测值进行比较,可以对顶级夸克的产生进行详细的研究。
2024-04-08 17:04:36
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使用ATLAS检测器,在s = 7 TeV的pp碰撞中的pp碰撞中的多喷射事件中测量横向能量-能量相关性,并确定强耦合常数αs(mZ)
在pp碰撞中在7 TeV质心能量中心产生的高横向动量射流用于测量横向能量-能量相关函数及其相关的方位角不对称性。 数据是在2011年用大型强子对撞机的ATLAS探测器记录的,对应的综合光度为158 pb -1。 选择标准要求事件中两个前导喷头的平均横向动量大于250 GeV。 蒙特卡洛事件生成器很好地描述了检测器级别的数据。 它们被展开到粒子级别,并以接近领先的精度与理论计算进行比较。 数据与理论之间的一致性很好,并提供了在大动量传递时微扰量子色动力学的精确测试。 从此比较,Z玻色子质量给定的强耦合常数被确定为s(mZ)= 0.1173±0.0010(exp。)→0.0026 + 0.0065(theo。)。
2024-04-08 16:37:52
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W s Z玻色子对生产横截面在pp碰撞中的pp碰撞下,使用ATLAS探测器的s = 13 TeV的测量
用LHC上的ATLAS探测器测量质子-质子碰撞中质子碰撞中W±Z事件的产生,质心能量为13 TeV。 所收集的数据对应于3.2fbâ1的综合亮度。 W±Z候选者重建使用规范玻色子的轻子衰变成电子或介子。 在检测器基准区域中为轻子衰减模式所测得的包容性截面为ƒƒW±Zâ–‽½„„„ fid。= 63.2±3.2(stat。)±2.6(sys。 )±1.5(流明)fb。 相比之下,下一个领先的标准模型预测值为53.4×2.8 + 3.6 fb。 从基准到总相空间的测量结果外推得出σW±Ztot。= 50.6±2.6(stat。)±2.0(sys。)±0.9(th。)±1.2(lumi。) Âpb,与最近进行的48.2×1.0 + 1.1 pb的下一个到下一个领先顺序的计算一致。 还测量了横截面与射流多重性的关系,以及与电荷有关的W + Z和WˆZ横截面及其比例。
2024-04-08 16:01:44
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使用ATLAS探测器在s = 13 TeV的pp碰撞中用光子和喷流搜索高质量最终状态中的新现象
用具有高横向动量的光子和在36.7fb-1的质子碰撞中收集的射流对事件进行新的搜索,质子碰撞的质心能量为s = 13 TeV,用ATLAS探测器记录到 大型强子对撞机。 检查前导光子和射流的不变质量分布,以寻找新粒子的共振产生或标准模型以外的新高质态的存在。 没有观察到与仅背景假设的显着偏差,并且提取了一般高斯形共振的截面极限。 在分析中还检查了夸克复合模型中假设的激发夸克和量子黑洞模型中预测的具有额外维数的高质量态。 在95%的置信水平下,观察到的数据排除了激发夸克的质量范围低于5.3 TeV,Arkani-Hamed“ Dimopoulos” Dvali(Randall” Sundrum中的量子黑洞的质量范围低于7.1 TeV(4.4 TeV)。 )具有六(一)个额外尺寸的模型。
2024-04-08 15:31:51
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使用ATLAS探测器在s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的质子-质子碰撞中测量包含射流的横截面
包括在内的质子-质子碰撞在质子-质子碰撞中以质子-质子碰撞测量,质子能量为s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV,这是由欧洲核子研究组织(CERN)的大型强子对撞机进行的ATLAS实验记录的。 分析数据集的总综合亮度为20。 2 fb -1。 对于由反k t射流聚类算法定义的射流,其半径参数为R = 0时,将测量双微分截面。 4并且R = 0。 在图6中示出并且被表示为射流横向动量的函数,在70 GeV和2.5 TeV之间的范围内,并且在绝对射流速度的六个区间中,在0和3之间。 0.将测得的横截面与量子色动力学的预测值进行比较,并在扰动理论中按次要顺序进行计算,并针对非扰动和电弱效应进行校正。 使用质子不同parton分布函数的选择,可以对与预测的一致程度进行量化。 观察到数据与理论预测之间的张力。
2024-04-08 15:16:11
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在与ATLAS探测器发生s = 8 TeV pp碰撞的Z玻色子,b射流和缺少横向动量的事件中搜索直接的顶级对副产生
提出了使用至少两个轻子的事件来生产直接顶对的搜索,其中至少两个轻子包括质量不变的对偶对,与Z玻色子质量一致,射流标记为起源于b夸克和缺少横向动量。 这项分析是在2012年大型强子对撞机上使用ATLAS探测器收集的s = 8TeV质子碰撞数据进行的,对应于20.3 fb -1的综合光度。 没有观察到超出标准模型预期的过量。 在模型的基础上提供了对结果的解释,该模型基于重对的顶夸克状态(t〜2)的直接配对产生,然后通过t〜2→Zt〜1衰减到较轻的对顶夸克状态(t〜1), 对于自然界中介导的超对称破坏情形中的t〜1对产生,中性分子(χ〜10)是次轻的超对称粒子,并通过χ衰变产生Z玻色子和引力子(G〜)。 〜10âZG〜过程。
2024-04-08 14:48:09
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