Abaqus-VUMAT-粘弹性 显式分析下粘弹性各向同性模型 (Voigt) 的 Abaqus VUMAT 子程序。 Voigt 粘弹性模型在子程序中实现。可以修改 VUMAT 以适应基于应力或应变关键标准的损坏。

Abaqus-UMAT-粘弹性 用于隐式分析下的粘弹性各向同性模型 (Voigt) 的 Abaqus UMAT 子程序。 Voigt 粘弹性模型在子程序中实现。

该函数文件通过使用基于 sinc 函数的不完全余弦展开的新采样方法计算复杂误差函数（也称为 Faddeeva 函数）[1, 2]。 外部域由拉普拉斯连分数计算[3]。 该算法的描述在工作[4]中给出。 --------------------- 参考[1] SM Abrarov 和 BM Quine，Appl。 数学。 计算，258 (2015) 425-435。 https://doi.org/10.1016/j.amc.2015.01.072 [2] SM Abrarov 和 BM Quine, J. Math。 研究，7 (2) (2015) 163-174。 https://doi.org/10.5539/jmr.v7n2p163 [3] W. Gautschi，SIAM J. Numer。 分析，7 (1) (1970) 187-198。 https://doi.org/10.1

提出了一种新的拉曼光谱谱峰判别算法，采用Voigt函数作为拟合函数，对小波变换脊线寻峰后得到的谱峰进行拟合处理，将拟合前后的谱峰相似度作为判别谱峰的依据，可有效识别与噪声幅值相近的小幅值拉曼信号。通过与已有的两种谱峰判别方法进行对比，在误判率为5%的情况下，该算法准确率提高了60%；在准确率高于90%的情况下，该算法误判率降低了10%。

注意： 此代码按原样提供，可能存在错误，有时可能无法正常工作，因此请谨慎使用。 如果遇到任何问题，请先阅读下面的说明，然后再阅读两个参考资料。 [parmin,resnom,res,exitflag]= fit2voigt(dat,par0) 此代码执行以下操作：如果您提供两列光谱数据（第一列是波数，第二列是吸光度）数据和初始峰参数 par0，它将为您提供优化的 voigt 线形参数 parmin，以及拟合和拟合质量信息. 它使用 Sanjar Abrarov 的 Voigt/复杂错误函数（文件 ID：#47801）。 您需要下载代码，并将其放在与这些文件相同的文件夹下。 包括分析雅可比。 还包括测试数据。 您可以通过运行 voigtfit_test m.file 进行测试 参考： RJ Wells，Voigt/Faddeeva 函数及其导数的快速逼近，JQSRT 62(1999)，2

Tracey Peaker 是一个代码，它使用 lsqcurvefit 函数在光谱中追踪多个 Voigt 峰。 拟合由频谱中数据点的误差加权。 该代码通过对多参数 χ2 分布进行数值评估来准确提取拟合参数上的误差。 可以包括高达三次的多项式背景。

这是一组代码，适用于经典阻尼谐波振荡器 (CDHO)、Voigt、傅立叶级数和三角基函数的介电常数。 详见：介电常数的光谱曲线拟合，AIP Advances 7, 015042 (2017)； 这些代码可用于从在有限光谱范围内测量的吸收/反射光谱中提取光学常数（折射率、介电常数等）。 Voigt 拟合需要 Sanjar Abraro 的 Voigt/complex error 函数（文件 ID：#47801），可从 File exchange 下载。 主文件是 curveift_test.m，它采用样本数据并拟合不同的曲线。 如果您觉得有用，请引用：M.Ruzi，C.Ennis和EG Robertson，介电常数的频谱曲线拟合，AIP Advances 7，015042（2017）。

此功能文件通过矢量插值以快速算法计算Voigt和复数误差函数（也称为Faddeeva函数）。 该程序对于计算大型输入数组特别有效，并且满足 HITRAN 应用程序的精度要求。 要运行该程序，请从 MATLAB Central 下载文件 ，文件 ID #66752，并将其放入原始函数文件 所在的同一文件夹中。 有关此算法实现的更多信息可以在 [Abrarov et. al.，地球科学。 研究，8 (2) (2019) 52-63]。 网址： https : //doi.org/10.5539/esr.v8n2p52

这个 GUI 程序模拟来自 HiTRAN 输出文件的 Voigt 光谱线形和吸收光谱。 Voigt 谱线形是由高斯和洛伦兹线形的卷积数值模拟出来的。 因此计算吸收光谱并可与实验数据进行比较。

voigt line shape fit.zip Voigt 线型光谱拟合函数，当压力较低时，多普勒效应占主导地位，而随着压力的增加，碰撞效应变得越来越明显。 作为获得最终线型的第一近似值，通常使用洛伦兹线型和多普勒线型的卷积定义了传统的Voigt(VP)线型，其中包含多普勒和洛伦兹形状作为两种极限情况。VP采用Γ_D 、Γ和Δ来表征Voigt线型。Γ_D为多普勒半高全宽，Γ为洛伦兹半高全宽，Δ为压力引起的线型移动。在对于光谱的实际拟合过程中，通常将高斯线宽固定为多普勒效应，计算得到的理论值Γ_D，而放开拟合碰撞展宽Γ。