我们研究了超对称（SUSY）模型，其中同时解释了μg -2差异和暗物质遗迹丰度。 可以通过SUSY模型来解决μ介子g − 2差异或μ介子异常磁矩的实验结果与理论结果之间的3σ偏差，这意味着至少三个SUSY多重体的质量为O 100 $$ \ mathcal {O }（100）$$ GeV。 尤其是，具有bO，$ 100和数学{O}（100）$ GeV质量的bino，higgsino和slepton的模型不仅能够解释muon g -2的差异，而且自然地包含中性的达黑尔特，并带有可观察到的丰度。 我们研究这种模型的局限性和未来前景； 尤其是，我们发现大型强子对撞机搜索具有两个强子性创伤和横向动量缺失的事件可以通过chargino / neutralino产生来探究这种情况。 结果表明，该场景的几乎所有参数空间都可以在高亮度LHC上进行探测，并且很大一部分还可以在XENON1T实验以及ILC上进行测试。

我们估计未来大型强子对撞机（LHC）和100 TeV未来圆形对撞机（FCC-hh）的高光度（HL-）和高能量（HE-）模式对le夸克（LQ）对生产的敏感性 每个LQ的μ加射流衰减模式。 此类LQ受到以下事实的激励：它们为中性点电流B异常提供了解释。 对于每个未来的对撞机，都会模拟标准模型（SM）的背景和检测器效果。 从这些中，发现每个对撞机的灵敏度。 我们的灵敏度测量基于Run II ATLAS搜索，我们也将其用于验证。 我们用一个狭窄的标量（'$$ S_3 $$ S3'）LQ进行说明，发现在我们的通道中，HL-LHC对最高1.8 TeV的LQ质量，最高4.8 TeV的HE-LHC和 FCC-hh高达13.5 TeV。

我们提出了一个新的实验，通过在弹性过程Δeâµe的低Z目标的原子电子上散射高能μ子，来测量类空间区域中电磁耦合常数的运行。 此过程的微分截面，作为平方动量传递t = q2 <0的函数来衡量，提供直接的敏感性对μ介子aLOHLO的前导强子贡献。 通过使用150 GeV的μ子束，平均速率约为1.3×107μon/ s，目前可以在CERN北部地区使用，两年后就可以在aHLO上实现≤0.3％的统计不确定性 数据采集​​。 通过μe散射对aHLO的直接测量将提供独立的确定，可以与类似时间的色散方法竞争，并且可以在标准模型中巩固对muon g -2的理论预测。 因此，这将使我们对费米实验室和J-PARC的未来μg -2实验的测量结果有更坚定的解释。

鉴于muon g-2异常，长期以来一直倡导Gaugeed U（1）Lμ-Lτ模型，这与实验测量值和标准模型预测之间的差异超过3σ。 我们用三个右手中微子（Ne，Nμ，Nτ）和矢量状单重子费米子（χ）扩充该模型，以同时解释宇宙的非零中微子质量和暗物质含量，同时满足异常μ −2约束。 我们发现，由于同时解释中微子三叉戟的产生和μg-2异常，该模型受到了严格的约束。 在较大的参数空间区域中，对μ子g-2异常的贡献部分出现，但中微子三叉戟的产生并不能排除该模型，该模型可以解释正电子过剩，该现象在PAMELA，Fermi-LAT和AMS-02处通过黑暗观察到 灭，同时满足文物密度和直接检测极限。

我们考虑使用一个额外的单重态S作为针对暗物质的候选物，对瘦体特异性2HDM进行扩展。 考虑到理论和实验的约束，我们研究了解决在银河中心检测到的γ射线过量以及标准模型预测与μ子磁矩异常的实验结果之间的差异的可能性。 我们的分析表明，SSâ+ +Ï和SS b b b通道重现了银河系中心的多余部分，并出现了符合直接检测实验界限的新兴暗物质候选物。 ，希格斯玻色子不可见衰变宽度的测量以及暗物质遗迹丰度的观察。 解决μ子的异常磁矩会对模型施加进一步的强约束。 值得注意的是，在这种情况下，SSâ€:trade_mark:b“bâ€通道仍可容纳银河中心。 我们还对模型允许的场景进行了评论，其中SSâ+ + and和SS b b b通道具有可比的分支比率，这可能会改善银河系的拟合度 中心多余。

我们研究了在最小超对称标准模型中可以解释暗物质和μ子异常磁矩中长期存在的差异的可能性。 鉴于直接检测的严格界限，我们认为最有希望的可行方案是通过bino-wino或bino-slepton共an灭产生的bino样暗物质。 我们发现，下一代直接检测实验和LHC的结合将能够探测很多有趣的参数空间。 但是，需要一个未来的高能对撞机来全面探索这种情况。

在这项工作中，我们分析了通过轻子味违规过程在理论上和实验上解释介子异常磁矩差异的可能性。 我们通过考虑拉格朗日的三线性标量软超对称项的分层族结构，提出了风味扩展的MSSM，以SUSY断裂标度表示。 我们获得了旋转质量矩阵的分析结果，其结果是具有非通用的蛋白瘦肉团质量，并可能产生轻质风味混合。 代替物理方法，采用物理方法计算出对轻子味违反过程τ→μγ的单环超对称贡献。 还获得了违反风味的过程BR（li→ljγ），特别是τ→μγ恰好在实验范围内。 我们介绍了参数空间中通过这些违反风味过程的作用而完全解决或部分减少了μong-2问题的区域。

我们在本文中证明，在U（1）对称两希格斯-双重峰模型中，在理论参数和实验测量结果的共同约束下，两个大中性希格斯玻色子在大tanβ态下将几乎退化。 结果，遵循通常的论点，即需要这两个中性标量来表现出较大的质量等级，在考虑的框架中无法解决在所考虑的框架中无法解决的问题。 另一方面，我们发现，使用O（1）顶部Yukawa耦合和带电的希格斯玻色子相对较轻，两环Barr-Zee型图的大量贡献可解释在以下情况下的μ子g-2异常 尽管标量和伪标量的贡献之间有很大的抵消，但仍为1σ级别。 此外，相同的场景可以在B物理观测结果的严格约束下幸免。

我们提出了仅希格斯多重峰与超对称（SUSY）中断扇区直接耦合的情况。 从SUSY中断扇区中隔离了标准模型物质多重数和规范倍数； 因此，它们的质量是通过异常介导在高能级上以约100TeV的引力子质量产生的。 由于希格斯软团的重归一化群运行效应，第三代铁精团的质量在低能级下变为O（10）TeV，而第一和第二代铁精团的质量为O（0.1-1）TeV，避免了 速激肽节律问题和风味改变中性电流问题。 随着质谱的分裂，与观测到的125 isGeV的希格斯玻色子质量一致地解释了μ子g-2异常。 而且，第三代汤河联轴器有望在某些地区统一。

先前的研究表明，具有适当的对称破坏机制的隐藏局部对称（HLS）模型提供了有效的拉格朗日（Broken Hidden Local Symmetry，BHLS），该模型在一个统一的框架内涵盖了许多过程。 在此基础上，全局拟合过程允许同时将e + e description灭描述为六个最终状态：Ï​​+Ï-，，0Î，αÎ，，+Ï-00 ，K + K-和KLKS –并在Ï„衰减和