我们研究了将二维非共形，块状物质与致密Riemann表面上的重力耦合所引起的引力作用。 对于质量的任何值，我们用有限且定义明确的数量来表示这种引力作用。 较小的质量膨胀将Liouville动作恢复到无质量极限，将Mabuchi和Aubin-Yau动作恢复为一阶，以及无穷系列的以纯几何量表示的高阶贡献。

欧拉公式求长期率的matlab代码黎曼解算器 代码段摘自Eleuterio F. Toro的Riemann解算器和“流体动力学数值方法” ，其中详细讨论了CFD的要点。 线性对流（ch2＆ch5＆ch13） 同时检查了平滑和不连续的初始速度曲线。 确切的解决方案很简单，只是沿特征线追溯即可。 采用不同的方案进行比较： CIR 弗里德里希斯（Lax-Friedrichs） Lax-Wendroff 暖光 戈杜诺夫 WAF 用法： 编译： g++ smooth.cc -std=c++11 -o advection.out或g++ discontinuous.cc -std=c++11 -o advection.out 执行： ./advection.out 情节： python3 animate.py data1.txt data2.txt （ data1.txt和data2.txt是您要比较的两种情况） Invisid Burgers方程（ch2和ch5） 仅检查不连续的初始速度曲线。 从分析上讲，确切的解决方案是冲击波或稀疏波。 采用不同的方案进行比较： CIR 弗里德里希斯（Lax-

John M.Lee三本经典第三本，涵盖黎曼流形，联络，曲率，测地线，子流形等，有拓扑和微分流形，张量等的简介，具体可查看前两本

matlab计算定积分代码惊人的tribble-MATLAB 在本练习中，您将使用黎曼和和 MATLAB 内置函数积分来近似计算函数的定积分值。 该代码接受作为输入：一个函数 fun、一个行向量 n，其条目是分区的子区间的数量，以及两个标量 a、b，它们是积分区间的端点。 黎曼和计算应该使用 [a,b] 的分区按等长 h(j) 定义为 h(j)=(ba)/n(j) 的子区间进行； 其中 n(j) 是 n 的第 j 个条目，其中 j=1:N 且 N=length(n)。 向量 n 的每个条目 n(j) 是 [a,b] 的对应分区的子区间数。 你的函数必须返回一个表 T，它的第一列由向量 n 的条目组成。 第 2 – 4 列是 Riemann 和函数在区间 [a, b] 上的积分的近似值的列向量 c,d,f 使用左端点（计算向量 c）、中间点（到计算向量 d)，以及分区的每个子区间的右端点（计算向量 f）。 分区的子区间数由n的条目定义。 **编写一个以 function [T,Int]=reimsum(fun,a,b,n) 开头的函数，格式紧凑 N=length(n); 如上所述计算向量

信道编码matlab代码黎曼伪像子空间重建Matlab工具箱 该存储库包含EEGLAB [0]插件的代码，可用于使用Riemannian几何校正EEG工件。 该方法是Mullen等人发表的原始ASR方法的改编。 [1]。 有关其工作的详细信息，请参阅Blum等。 [3]。 rASR工具箱使用Manopt工具箱进行涉及流形和黎曼几何的计算，请注意，在当前实现中，rASR工具箱中使用并包含一个经过自适应的linear_eigenspace函数，而其余的manopt则必须从工具箱中使用。 Matlab路径。 这只是一个临时解决方案，很快将以更可持续的方式进行编码。 用法 要使用rASR清理，只需将其添加到Matlab路径后，像原始ASR插件一样调用此插件： addpath( ' rASRfolder/ ' , ' -begin ' ); % call clean_rawdata EEG = clean_rawdata(EEG, arg_flatline, arg_highpass, arg_channel, arg_noisy, arg_burst, arg_window); 也可以将rAS

讲义

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黎曼流形上若干优化算法设计、理论分析及其数值模拟.pdf

Peter.Petersen.-.Riemannian.Geometry

此 matlab 函数可找到 Wahba 问题的数值解。 它实现了[Yang] Yaguang Yang，在黎曼流形上使用牛顿方法确定姿态，Proc IMechE Part G：J Aerospace Engineering，2015，Vol。 229(14) 2737–2742。