二硫化钼（MoS2）作为一种过渡金属硫化物，在锂离子电池领域作为一种负极材料引起了广泛的研究兴趣，原因是其具备较高的理论容量以及在锂离子插入和脱出过程中的良好稳定性。石墨烯作为一种二维碳材料，因其卓越的导电性和机械性能而被广泛应用于增强各种材料的性能。在本研究中，浙江大学化学系的研究人员马琳、常焜和陈卫祥提出了一种轻度剥离的二硫化钼/石墨烯复合材料，用以增强二硫化钼材料的电化学储锂性能。 研究人员首先采用轻度剥离的商业二硫化钼与氧化石墨烯悬浮液混合，接着通过液相还原法制备了轻度剥离的二硫化钼/石墨烯复合纳米材料。利用X射线衍射（XRD）、透射电子显微镜（TEM）和扫描电子显微镜（SEM）等仪器对材料的微观结构和表面形貌进行了深入表征。表征结果显示，轻度剥离的二硫化钼层间距离减小，表面形成了大量裂纹，这种裂纹的存在为锂离子的嵌入与脱出提供了更多通道。同时，复合材料中的轻度剥离二硫化钼与石墨烯之间结合得较好，形成了一种具有协同作用的复合材料体系。 通过充放电测试，研究者比较了轻度剥离的二硫化钼/石墨烯复合材料与纯二硫化钼的电化学性能。测试结果表明，复合材料展现出了更高的电化学储锂容量（1022mAh/g）、更优秀的循环稳定性和更显著的高倍率充放电性能。电化学阻抗测试显示石墨烯的加入大幅降低了电极反应过程中的电子转移电阻。这种电化学性能的显著提升主要归因于石墨烯在复合材料中的多重正面作用，轻度剥离的二硫化钼表层结构富含裂纹，以及二者之间的协同作用。 在锂离子电池中，二硫化钼作为负极材料，其反应机制与传统石墨负极不同。石墨负极材料主要是通过锂离子嵌入和脱出来工作的，而二硫化钼则是通过锂离子与硫之间的化学反应来储存和释放能量。二硫化钼的理论比容量为670mAh/g，但是由于锂离子扩散速度较慢以及体积变化较大，导致了其在实际应用中的性能往往不如预期。通过与石墨烯复合，研究人员成功制备出一种具有更高容量、更优稳定性和更快充放电速率的复合材料。 在锂离子电池中，电极材料的性能不仅与其本身的电化学反应有关，还与电子和离子的传输速率有关。石墨烯由于其高导电性，被广泛认为是提高复合材料导电性的理想材料之一。在二硫化钼/石墨烯复合材料中，石墨烯为电子提供了快速传输的路径，减少了电子在电极内部传递的电阻，从而提高了电池充放电效率。同时，由于石墨烯本身也具有良好的机械强度和柔韧性，它还可以作为缓冲材料，缓解二硫化钼在循环过程中因体积变化导致的裂纹和结构崩溃问题。 该研究成果对于锂离子电池负极材料的研究和开发具有重要意义。不仅提供了一种提高二硫化钼电化学性能的新方法，同时也表明了通过复合材料来提高传统电极材料性能的可行性。不过，实际应用中还需要考虑成本、生产效率以及材料稳定性和安全性等因素，这些因素将直接影响到锂离子电池在实际市场中的推广和应用。未来的研究方向可能包括进一步优化二硫化钼与石墨烯的比例，探索更高效、更环保的制备工艺，以及在锂离子电池全电池中的应用研究。

基准相空间中顶夸克对产生的微分截面的测量结果是中心质子-质子碰撞中顶夸克和tt $ t \ overline {t} $$系统运动学观测值的函数 的质量能量s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV。 该数据集对应于2015年在CERN大型强子对撞机上使用ATLAS探测器记录的3.2 fb-1的综合光度。 在最终状态下，仅具有一个电子或介子且至少有两个射流的事件用于测量。 应用了两个单独的选择，每个选择关注于不同的上夸克动量区域，称为tt $ t \ overline {t} $$最终状态的已分解和增强拓扑。 对测得的光谱进行校正以改善检测器的影响，并通过计算出的χ2和p值与几种蒙特卡洛模拟进行比较。

进行搜索以寻找在全轻子通道（电子和介子）中衰减到WZ的重共振。 它基于ATLAS实验在大型强子对撞机上收集的质子-质子碰撞数据，质心能量为13 TeV，对应的综合光度为36.1 fb $ ^ {-1} $。 没有观察到超过标准模型预测的显着过量，并且在夸克-反夸克融合或通过矢量-玻色子融合中产生的重载体颗粒的生产横截面乘以支化比的极限被设定。 在通过矢量-玻色子融合产生的Georgi–Machacek模型中，还获得了单电荷希格斯玻色子的质量和耦合的约束。

报告了使用正好一个轻子，至少四个射流以及大的横向动量缺失的事件搜索类似矢量的夸克的结果。 该搜索针对Z（→νν）t + X衰减通道中的矢量样顶夸克的配对生成进行了优化。 使用质心能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的LHC pp碰撞数据，该质量是由ATLAS检测器在2015年和2016年记录的，对应的综合光度为36.1 fb -1 。 没有看到超过标准模型预期的显着过量，并且得出了矢量样T夸克对的生产截面随T夸克质量而变的上限。 观察到的（预期的）T质量的95％CL下限对于弱异旋体单重态模型为870 GeV（890 GeV），对于弱异旋体双峰态模型为1.05 TeV（1.06 TeV），对于Ispin模型为1.16 TeV（1.17 TeV）。 纯Zt衰减模式。 还根据衰减分支比来设置质量极限，不包括质量低于1 TeV的参数空间的大部分。

提出了寻找类似重矢量T夸克的对的方法，主要针对T夸克衰变到W玻色子和b-夸克。 该搜索基于2015年和2016年在CERN大型强子对撞机上使用ATLAS探测器记录的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的pp碰撞的36.1 fb -1。 在轻子加喷射器的最终状态下分析数据，包括至少一个b标记的喷射器和一个大半径的喷射器，该喷射器被确定为源自高动量W玻色子的强子衰变。 在重建的T质量分布中未观察到与标准模型期望值的显着偏差。 假设相对于Wb的分支比为100％，观察到的T质量的95％置信水平下限为1350 GeV。 在SU（2）单重态方案中，下限为1170 GeV。 该搜索对衰落为Wt和其他最终状态的重矢量状B夸克也很敏感。 因此，假设相对于Wt的分支比为100％，则重新解释结果以提供1250 GeV时B夸克质量的95％置信水平下限； 在SU（2）单重态方案中，限制为1080 GeV。 T和B产生的质量极限也根据衰变支化比进行设置。 发现100％的分支比率限制适用于分别衰减到Wb和Wt的重矢量状Y和X生成。

如果新物理违反了轻子统一性，而其能量尺度远低于电弱尺度，我们称之为低尺度统一性违反，那么它具有与高能量尺度上的违反统一性所期望的特征不同。 它们包括保持风味通用性和不存在零距离风味过渡。 我们提出了一种通过中微子振荡实验在低能量下测试这种违反统一性的框架。 从单一的3个主动加N（任意正整数）无菌中微子模型开始，我们表明，通过将主动-无菌和无菌-无菌中微子质量平方差限制为≳0.1 eV 2，（3 + N）模型的振荡概率变为 对不育部门的细节不敏感，提供了一个几乎独立于模型的框架来测试小规模单一性违规。 然而，不育部门的存在将痕迹作为恒定概率泄漏项，这将低度单一性违背与高度单一性违背区分开。 在这两种情况下，活跃中微子子空间中的非non合混合矩阵是共同的。 我们通过采用类似于JUNO的设置来模拟中等基线反应堆实验，分析了在v e行中如何严格限制统一性违规。 由于物质效应而对（3 + N）模型的特征进行的可能修改在物质势中被讨论为一阶。

讨论了具有轻子味非通用性的SU（2）1×SU（2）2×U（1）Y模型中的中微子和希格斯扇形。 我们显示，仅添加新的单电荷希格斯玻色子后，活跃的中微子就可以通过辐射校正得到马约拉纳质量。 中微子质量的产生机理与Zee模型相同。 这也为基于最近在许多具有暗物质的辐射中微子质量模型中讨论的类似方法解决暗物质问题提供了提示。 除活性中微子外，带单电荷的希格斯玻色子和暗物质的出现不会显着影响原始模型中所有粒子的物理光谱。 我们通过在添加单电荷标量之前和之后调查希格斯扇区来表明这一点。 探索了物理希格斯玻色子的许多有趣特性，这些特性以前没有显示过。 特别地，带电的和奇数CP的希格斯场的质量矩阵与三重希格斯耦合系数μ成正比。 还介绍了CP甚至Higgs扇区中的质量本征状态和特征值。 SM样希格斯玻色子与正常费米子和规范玻色子的所有耦合与SM预测的不同之处是ch，ch必须满足最近对实验数据的整体拟合，即0.995 <| ch | <1。 我们分析了规范玻色子质量矩阵的更一般对角化，然后表明W – W'和Z – Z'混合角的切线之比正好是Weinberg角的余弦，这意味着参数数量为 减少了1。还讨论了

在两希格斯二重峰模型的框架内，我们试图找到一些离散的，非阿贝尔风味的对称性，这些对称性可以为轻子的质量和混合矩阵元素提供解释。 与标准模型不同，当前不需要破坏风味对称性。 通过gap程序，我们研究了U3群的所有有限子群，直到1025的量级。直到这个顺序，没有一个群可以选择自由模型参数来匹配带电轻子质量，质量 中微子，以及Pontecorvo-Maki-Nakagawa-Sakata以令人满意的方式混合矩阵元素。

tan较大的X型（特定于轻子的）两希格斯双峰模型变成亲脂性的，因此允许轻的准标量A适应观察到的μg-2偏差，而不会与各种强子约束相冲突。 另一方面，它受到中子电流和带电电流的轻子精度可观察性（如轻子通用性测试）的严格限制。 以一致的方式处理所有轻子普适性数据，我们将显示当前数据如何限制给定退化希格斯玻色子H和H±的给定简并质量m A和tanβ的参数空间。 虽然在1σ处未发现重叠区域，但对于H / H±质量在200〜400 GeV左右的较大区域仍可在2σ处生存。

W W产量是直接探测三重量规接头的主要渠道。 我们首先在未来的轻子对撞机（中国提出的圆形电子-正电子对撞机（CEPC））上分析e + e-→W + W-过程。 在此过程中，我们使用五个运动学角度将CEPC上的异常三重量规耦合器和相关维数6个算符约束到10 -4的数量级。 从生产散射角和衰减方位角的分布中可以获得最明智的信息。 我们还估计了14 TeV LHC的约束条件，根据前轻子p T和二轻子通道中的方位角差Δll ll分布，具有300 fb -1和3000 fb -1的综合光度。 约束有些弱，直到10 -3的数量级。 三重量规联轴器的限制是对电弱精密可观察物和希格斯联轴器的限制的补充。 我们的结果表明，在14 TeV LHC上，电弱灵敏度与三重玻色子精确度之间的差距可以显着减小到小于一个数量级，并且在CEPC上可以进一步提高这两种灵敏度。