利用MATLAB分析光纤中产生的超连续谱谱线展宽情况。结果表明，光纤中超连续谱的产生主要是拉曼自频移、群速度色散、自相位调制和三阶色散效应共同作用的结果。给出了光纤传输过程中增宽谱线的方法。

这个资源是对Dudley的英文书超连续谱产生中代码的一些解释，能够有助于初学者更好地理解超连续谱的产生和代码是如何编写

比较了三种不同色散光纤用于超连续过程时的频谱展宽特性,在此基础上对产生宽带、平坦超连续谱超连续谱的普通色散位移光纤的参量进行模拟设计,并提出优化设计应遵循的原则。

对1550 nm波长附近具有不同色散特性的光纤产生超连续谱进行了详细的计算和分析。结果表明,在反常色散区和零色散区,由于内脉冲拉曼散射效应和三阶色散效应的影响,不能产生平坦、宽带的超连续谱。而在正常色散区,可以产生平坦光滑的超连续谱。进一步研究表明,具有较小正常色散的色散平坦光纤对于产生平坦、宽带的超连续谱极为有效。通过增强脉冲抽运功率,可以得到谱强起伏小于10 dB、带宽达300nm以上的平坦超宽超连续谱。

程序为在外面找到的关于超连续谱产生的matlab代码 主要针对原始代码的一些缺陷的修复。于今年3月份更新

matlab代码，根据非线性薛定谔方程来模拟光纤内各种非线性效应（克尔效应、四波混频、受激拉曼散射、载流子吸收等）产生超连续谱

在分步傅里叶法求解非线性薛定谔方程的基础上，介绍了一种时间窗口和步长动态自适应调整的改进算法，该算法根据时域脉冲的扩散情况调整时间窗口，采用局部误差法控制计算步长，在保证精度的同时提高了计算效率。讨论了数值计算时如何正确选取正、逆傅里叶变换的形式，分析了如何由离散的计算结果近似连续的时域和频域波形。模拟了光子晶体光纤中超连续谱的产生，验证了算法的正确性。

以1550 nm为中心波长, 利用掺铒光纤激光器产生的120 fs脉冲序列, 在一段40 m长的色散平坦高非线性光子晶体光纤中进行了超连续谱产生的实验研究。实验中光纤的非线性系数约为11 W-1·km-1, 并且在1500～1650 nm波长范围内具有平坦的色散曲线, 色散值变化小于1.2 ps /(nm·km)。在入纤功率为20.8 dBm时, 产生了超过480 nm(20 dB带宽)的超连续谱(1220～1700 nm), 并且在两个通信窗口均较为平坦, 这在超连续光源、波长变换等方面有重要的应用价值。

采用三级主振荡功率放大(MOPA)结构,建立了一台平均输出功率30 W的皮秒脉冲掺镱光纤激光器。其输出尾纤芯径为30 μm,输出激光脉宽约20 ps,重复频率为59.8 MHz,光束质量因子M2小于1.5。将该高功率脉冲激光耦合到芯径7 μm的国产光子晶体光纤(PCF)中,实现了近3 W的超连续谱输出。为了增加耦合效率并避免光纤端面损伤,在皮秒激光源与光子晶体光纤之间加上一段芯径15 μm的过渡光纤,得到的输出超连续谱具有很好的平坦性。-10 dB谱宽超过1100 nm(其中1064 nm处残留的激光峰除外),超出所用光谱仪600-1700 nm的观测范围。输出光斑为一带有六角形彩色包络的白色基模光斑。

提出了利用倍频效应得到双波长抽运三零色散光子晶体光纤(PCF)，产生近红外、中红外波段超连续谱。设计三零色散光子晶体光纤结构，采用分步傅里叶算法数值求解非线性薛定谔方程，模拟双波长抽运三零色散光子晶体光纤产生超连续谱的演化过程，分析了不同光纤长度和脉冲峰值功率对产生的超连续谱的影响。结果表明：当抽运激光脉冲中心波长分别为1 μm和2 μm、脉宽为100 fs、重复频率为200 kHz，传输距离为10 cm、脉冲峰值功率为10 kW时，得到了谱宽为690~3150 nm 的超连续谱，包含了近红外、中红外波段，光谱具有较好的连续性和平坦度。