我们研究量表为U（）和量级为1的AdS中的M理论和ABJM ChernSimons物质理论之间的对偶，取其大和阶数为1。在这种M理论体系中，缺乏对M理论的明确表述。 AdS使重力侧变得困难，而CFT耦合很强，并且平面近似法不适用。 我们将重点放在重力角上的状态，这些状态具有与单个旋转平面相关的大角动量，并在CFT中标识其双重运算符。 我们证明由于小参数的存在，自然逼近方案在两侧都出现了。 在AdS方面，我们在最大尺寸为的超对称pp波背景上使用M理论的矩阵模型。 当时，此矩阵模型的摄动处理提供了与M-理论的良好近似。 在CFT方面，我们研究关于磁通量的理论。 尽管理论紧密耦合，但大自然会产生BornOppenheimer型膨胀。 两侧的能谱一致。 这提供了对AdS / CFT对应关系的简单测试，其中包括与膜自由度相关的近BPS可观察物，从而验证了超出先前研究的对应于BPS可观察物或IIA型弦方式的扇区的对偶性。

根据菲涅耳衍射积分和拉盖尔高斯光束场强分布，对拉盖高斯光束中的圆孔衍射、单缝衍射和方孔衍射进行了研究，并分析了拉盖高斯光束的相位结构对光束衍射后场分布的影响。拉盖高斯光束的相位奇点落在衍射孔中心时，由螺旋谱计算出拉盖高斯光束通过单缝和方孔衍射后的轨道角动量的弥散程度，从理论上证明了拉盖尔高斯光束通过圆孔衍射后，轨道角动量不发生弥散。

易于使用的Clebsch-Gordan系数求解器可在“量子力学”中添加两个角动量。 该工具是为 Thompson 博士于 2007 年夏季开设的量子力学 II 课程而创建的。 [操作说明] 通过调用“GUI”执行“GUI.m”脚本

基于Kolmogorov及非Kolmogorov湍流模型，分析了大气湍流对光子轨道角动量(OAM)的散射效应，得到了探测端不同OAM模式的概率。分析了两种湍流条件下OAM编码测量设备无关量子密钥分发(MDI-QKD)的密钥生成率与最大传输距离。仿真结果表明，当光束在大气信道传输时，光束的径向强度逐渐增大，湍流对光子OAM的散射效应逐渐增强，初始OAM发散为相邻OAM模式并趋于无规则分布，探测端测得初始OAM模式的概率不断减小。大气湍流下OAM编码MDI-QKD的最大传输距离比偏振编码MDI-QKD的长约10 km。

电子自旋角动量和自旋磁矩.ppt

l=3时轨道角动量波束源码与图片(涡旋光束中的光子具有方位角相关的位相项exp(ilφ)，其中l为角量子数，也称为拓扑电荷数

该程序给出了轨道角动量分别为0，1，2，3的光束的传播行为

光束轨道角动量的高效精细分离的仿真实现，李成，赵生妹，轨道角动量（OAM）是经典力学和量子力学的基本物理量。由于OAM态取值无限，且不同OAM值态正交，OAM态成为复用技术的新型自由度，极大

利用光栅检测涡旋光束轨道角动量(OAM)并进行性能改善的方法容易实现且能降低通信系统成本。将涡旋光束照射到周期渐变光栅和环形光栅的合适位置, 观察衍射图中光斑的分布规律, 并对入射涡旋光束进行检测。实验结果表明,通过判断光斑中暗条纹的数量和朝向便可确定入射涡旋光束的拓扑荷的大小和正负, 利用相位校正技术或光束复制技术可以使衍射结果中的条纹更加清晰, 使用这两种技术后可将检测到的拓扑荷数提高至30。该研究为OAM复用通信中的解复用和涡旋光的产生提供了依据。

分析了涡旋光与平面波的干涉现象，利用涡旋光共轴叠加干涉生成携带双态轨道角动量的光，并将其应用于轨道角动量拓扑荷数的检测。利用叉形错位光栅制备呈中心对称的涡旋光束，并讨论了在不同拓扑荷数情况下，利用两束涡旋光束干涉制备双态轨道角动量光束。数值模拟和实验结果表明，随着拓扑荷数的数值及正负的变化，两束涡旋光束干涉叠加后其干涉图像发生规律性的变化，据此可检测涡旋光束。涡旋光束在信息传输及编码方面具有重要意义，此研究为其在自由空间通信中的复用提供了实验依据，也为光通信系统的性能改善提供了可能。