通过S波介子-介子相互作用，D-D，K-D，D-D⁎和K-D⁎研究了迷人的四夸克Tcc =（ccued）和Tcs =（csud） 基于（2 + 1）味晶格QCD模拟，介子质量为mπ≃410、570和700 MeV。 对于魅力夸克，采用相对论性重夸克动作来处理其在晶格上的动力学。 使用HAL QCD方法，我们在晶格QCD模拟中提取了S波电势，从而计算了介子-介子散射相移。 同位旋三联体（I = 1）通道中的相移表示排斥相互作用，而I = 0通道中的相移则表示吸引力，随着mπ的减小而增大。 这在Tcc（JP = 1 +，I = 0）通道中尤为突出，尽管在mπ= 410–700 MeV范围内都未发现束缚态或共振。 我们用现象学双夸克图片对我们的结果进行了定性比较。

Parton分布函数（PDF）是非扰动量，描述了强子与其中的夸克和胶子之间的关系。 我们建议从QCD全局分析的“数据”中提取PDF，这些数据是由具有良好“晶格横截面”的晶格QCD计算产生的，这些基本是单晶格矩阵元素，可以将晶格QCD计算出来，并将扰动QCD分解为PDF。 为了证明存在良好的“晶格横截面”，我们采用Ji [Phys。 牧师 110，262002（2013）]作为案例研究表明，如果可以对它进行乘性重新归一化，则可以将其分解为扰动理论中所有阶数的PDF。 我们以αs的倒数第二个顺序计算分解系数。

我们报告了核子等矢量轴向，标量和张量电荷的晶格QCD计算。 我们的计算是在两个2 + 1风味合奏上执行的，这些合奏是在物理介子质量和晶格间距分别为a≈0.116和0.093 fm时使用2-HEX涂抹的Wilson-clover动作生成的。 我们使用了多种源漏分离方式-粗谱系中的8个值范围大约为0.4至1.4 fm，细谱系中的3个值范围为0.9至1.5 fm，这使我们能够对激发态效应进行广泛的研究。 使用不同的分析和拟合策略。 为了确定重归一化因子，我们使用非扰动的Rome-Southampton方法，并比较RI'-MOM和RI-SMOM中间方案以估计系统不确定性。 我们的最终结果是在MS方案中以2 GeV计算的。 张量和轴向电荷的不确定度约为4％，gT = 0.972（41）和gA = 1.265（49）。 由于对中间重归一化方案的选择和晶格间距的依赖性更大，因此所得标量电荷gS = 0.927（303）具有更大的不确定性。

我们对标量，等量标量通道（σ介子）中pion-pion散射的弹性相移进行了两味（Nf = 2）晶格QCD计算。 针对与315和227 MeV的介子质量相对应的两个夸克质量执行计算。 使用散射振幅的各种参数提取σ-介子参数。 从手性unit参数化获得的结果外推到物理点并读取Mσ=（440-16 + 10（50）-i240（20）（25））MeV，其中括号中的不确定性表示随机和系统的不确定性 。 讨论了介子参数随介子质量增加的行为。

在本文中，我们探索了使用具有离子化质量的物理值以及较大的离子化质量值的晶格技术计算Nf = 2风味QCD中拓扑敏感性和η'介子质量的计算。 我们观察到可以达到物理点而不会显着增加统计噪声。 η'介子的质量可以从铁电两点函数和拓扑电荷密度相关函数中获得，从而得出可兼容的结果。 由于π'质量与pion的质量依存关系是平坦的，我们得出Mη'= 772（18）MeV，而没有明确的连续极限。 对于拓扑敏感性，我们观察到了对Mπ2的线性依赖性，但是还有一个额外的常数来自晶格伪像。

我们报告了使用两个最近的<math> 2 + 1 <计算得出的核子质量，等矢量向量和轴向向量电荷以及张量和标量耦合 RIKEN-BNL-哥伦比亚和UKQCD合作组织共同生成的/ mn> </ math>风味动态域壁费米子晶格QCD集成。 这些合奏是在Iwasaki <math> x </ math>位错-抑制-决定子-比率规矩作用下以1.378（7）GeV的逆晶格间距和pion质量值生成的。

从（2 + 1）味晶格QCD研究了接近夸克质量（mπ25146MeV和mK≃525MeV）的S波和自旋2通道（S25）的核子（N）-Ω（Ω）系统。 ）。 采用时变HAL QCD方法将两重子相关函数的点阵QCD数据转换为重子-重子势能并最终转换为散射可观测值。 NΩ（S25）电势是在假设它与D波八重体-重子对耦合很小的假设下获得的，在所有距离上都具有吸引力，并在接近均匀性的情况下产生准束缚态： 单独的QCD的散射长度，有效范围和结合能读数a0 = 5.30（0.44）（-0.01 + 0.16）fm，reff = 1.26（0.01）（-0.01 + 0.02）fm，B = 1.54（0.30）（- 0.10 + 0.04）MeV。 包括额外的库仑吸引，pΩ-（S25）的结合能变为BpΩ-= 2.46（0.34）（-0.11 + 0.04）MeV。 可以通过p-p，p核和核-核碰撞中的两个粒子相关性来搜索这种spin-2pΩ-状态。

各向异性晶格间距是强制性的，以达到在晶格QCD的强耦合极限中恢复手性对称性的高温。 在这里，我们为无质量交错费米子的强耦合SU（Nc）或U（Nc）晶格QCD中各向异性耦合的非扰动重新归一化提出了一个简单准则。 然后，我们针对Nc = 3计算重新归一化的各向异性以及Karsch系数的强耦合模拟（运行各向异性）。 我们通过结合图解蒙特卡洛和多直方图重加权技术来实现高精度。 我们观察到连续时间限制中的平均场预测捕获了非扰动标度，但是在单位因数上收到了较大的，先前被忽略的校正。 使用我们的非扰动处方代替平均场结果，我们观察到对静态重子质量和与手性对称性恢复相关的相界位置的连续时间限制进行​​相同幅度的大校正。 尤其是，在不同的有限晶格上评估的相界对晶格时间范围的依赖性要小得多。 作为副产物，我们还估计了在零温度下的强耦合极限下，无质量SU（3）QCD的介子衰变常数和手性缩合物。

我们使用聚类分解误差减少技术，基于物理小子质量的点阵QCD模拟，提出了第一个对核子中胶动量分数⟩x⟩g的非扰动重新归一化确定。 我们提供了第一个可行的策略，以独立于正则化的动量减法（RI / MOM）方案非扰动地重新规格化能量动量张量，并将结果转换为具有单环匹配的MS方案。 仿真结果表明，使用典型的最新晶格体积和无扰动的重归一化⟨x，聚类分解误差降低技术可以将其重归一化常数的统计不确定性降低O（300）倍。 ⟩g被证明独立于规范能量动量张量的晶格定义，直到离散化误差为止。 我们确定重整化后的⟩x⟩gMS（2 GeV）在物理小子质量处为0.47（4）（11），与实验确定的值一致。

我们提出了通过使用mÏ= 236 MeV外推Hadron Spectrum Collaboration的最新晶格QCD结果而得出的等矢量P波散射相移的确定。 有限体积光谱是使用Lüscher方法的扩展描述的，用于确定无限体积统一手性摄动理论的散射幅度。 我们利用这种有效理论的介子质量依赖性来获得m = 140 MeV时的散射幅度。 发现散射相移与实验一致，直到质量能中心为1.2 GeV。 散射振幅到复平面的解析连续产生在EÏ= [755（2）（1）（2002）→i2129（3）（1）（71）] MeV的Ï共振极。 提出的技术说明了将几体强相互作用系统的点阵QCD可观察物连接到实验可访问量的可能途径。