我们演示了一个模型，该模型捕捉了SU（5）理论的某些吸引人的特征，同时提供了可能的质子衰减逃逸。 在本文中，我们展示了梯形算子如何从除代数$$ \ mathbb {R} $$ <math> R </ math>，$$ \ mathbb {C} $$ <math>产生 C </ math>，$$ \ mathbb {H} $$ <math> H </ math>和$$ \ mathbb {O} $$ <math > O </ math>。 从这些梯形算子的SU（n）对称性，我们然后证明了一个具有很多结构相似性的模型

我们基于量表组$$ SO（10）\ times U（1）_ \ psi $$ SO（10）×U（1）ψ提出了一个简单的非超对称大统一理论（GUT）。 该模型包括3代费米子，分别为$$ \ mathbf {16} $$ 16（$$ + 1 $$ +1），$$ \ mathbf {10} $$ 10（$$-2 $$ -2）和 $$ \ mathbf {1} $$ 1（$$ + 4 $$ +4）表示形式。 $$ \ mathbf {16} $$ 16小子包含标准模型（SM）费米子和右旋中微子，并引入$$ \ mathbf {10} $$ 10 -plet和单重子费子来制作模型。 无异常。 量规耦合统一为$$ M_ {GUT} \ simeq 5 \乘以10 ^ {15} {-} 10 ^ {16} $$MGUT≃5×1015-1016 GeV通过包含中间的Pati-Salam达到$ $ M_ {I} \ simeq 10 ^ {12} {-} 10 ^ {11} $$MI≃1012-1011GeV，这是跷跷板机制的自然尺度。 对于$$ M_ {I} \ simeq 10 ^ {12} {

在本文中，我们讨论了包含性的$$ J / \ psi $$ <math> J / ψ < / math>由三个pomeron的融合产生的质子-质子碰撞产生。 我们证明了这种机制从该区域获得了主导作用，这在理论上可以通过CGC /饱和度方法来描述。 从数值上讲，它对$$ J / \ psi $$ <math> J / ψ </ math>生产，并且能够描述实验

构造振幅模型来描述$$ {D ^ {0} \ rightarrow K ^ {-} \ pi ^ {+} \ pi ^ {+} \ pi ^ {-}} $$ D0→K- π+π+π-和$$ {D ^ {0} \ rightarrow K ^ {+} \ pi ^ {-} \ pi ^ {-} \ pi ^ {+}} $$ D0→K +π-π -π+使用LHCb实验使用在7和8 TeV质心能量处收集的pp碰撞数据进行衰减，对应于3.0 $$ fb ^ {-1} $$ fb-1的综合光度。 发现对两个衰减幅度的最大贡献来自轴向共振，衰减模式为$$ D ^ {0} \ rightarrow a_1（1260）^ {+} K ^ {-} $$ D0→a1（1260）+ K -和$$ D ^ {0} \ rightarrow K_1（1270/1400）^ {+} \ pi ^ {-} $$ D0→K1（1270/1400）+π-在$$ {D ^ {0 } \ rightarrow K ^ {-} \ pi ^ {+} \ pi ^ {+} \ pi ^ {-}} $$ D0→K-π+π

我们研究了常规扰动QCD（PQCD）形式论中排他的非轻子衰变$$ B \ rightarrow \ chi _ {c1} K（\ pi）$ B→χc1K（π）。 详细给出了支化比和CP不对称的预测。 我们将我们的结果与可用的实验数据以及文献中存在的其他理论研究的预测进行比较。 看来$$ B \ rightarrow \ chi_ {c1} K $$ B→χc1K的分支比与早期分析相比更符合数据。 对于由Cabibbo抑制的$$ B_s $$ Bs衰减，分支比可以达到$$ 10 ^ {-5} $$ 10-5的量级，这对于实验观察将是直接的。 数值结果表明，相关衰减的直接CP不对称性很小。 $$ B ^ 0 \ rightarrow \ chi _ {c1} K_S $$ B0→χc1KS中混合引起的CP不对称非常接近$$ \ sin {2 \ beta} $$sin2β，这表明该通道提供了 测量Cabbibo-Kobayashi-Maskawa（CKM）角$$ \β$$β的另一种方法。 本工作中获得的结果可以通过LHCb和即将上市的Belle II的进一步实验进行测试。

我们研究了强子衰变$ B ^ \ pm \ rightarrow \ rho ^ 0（\ omega）\ pi ^ \ pm \ rightarrow \ pi ^ + \ pi ^-\ pi ^ \ pm $中的局部直接CP违反，包括 由一个有趣的机制引起的效应，该机制涉及电荷对称性违反了$ \ rho ^ 0 $和$ \ omega $之间的混合。 当$ \ pi ^ + \ pi ^-$的低不变质量[$ m（\ pi ^ + \ pi ^-）_ {\ mathrm {low}} $]接近$时，我们计算局部积分直接CP违规 \ rho ^ 0（770）$。 对于调查的五个形状因子模型，我们发现，当$ 0.750 <m（\ pi ^ + \ pi ^-）时，模型中参数范围内的局部集成直接CP违规从$ -0.0752 $ $ -0.0290 $变化 _ {\ mathrm {low}} <0.800 $ GeV。 这个结果，特别是符号，与实验数据一致，并且与形状因子模型无关。 新的实验数据表明，区域$ 0.470 <m（\ pi ^ + \ pi ^-）_ {\ mathrm {low

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杰斐逊实验室与CLAS的合作比较了一系列核目标的核parton分布，发现在深无弹性的轻子-核散射中测得的EMC效应具有很强的“憎憎性”。 这一令人惊讶的发现表明，与p-p或n-n相关性相比，核波函数中相邻n和p个核子之间的短程相关性要强得多。 在本文中，我们提出了确定性的实验测试，以解释核磁共振对电磁场效应的等距性质的解释：高能He4核的靶A上的衍射解离为相对横向动量高的成对核n和p， α+ A→n + p + A'+ X。 n-p事件与p-p和n-n事件的比较直接测试了假定的同位旋对称性的破坏。 该实验还测试了QCD级别的替代方法对等电EMC效应的解释。 特别是，它将测试基于等旋零[ud] diquarks的核波函数中隐藏颜色自由度的建议。