提出了寻找类似重质夸克TT′或BB′的成对产生的方法，这些夸克通过喷射而没有重构的轻子衰减到最终状态。 最终状态的喷气机使用深度神经网络进行分类，这是由强子衰变的W / Z玻色子，希格斯玻色子，顶夸克或背景引起的。 该分析使用了来自ATLAS实验的数据，该数据对应于2015年和2016年由大型强子对撞机提供的质子-质子碰撞，质量中心为s = 13 TeV的36.1 fb-1质子碰撞。与标准模型无明显偏差 遵守预期。 对于各种分支比率，假设矢量类夸克衰变成标准模型玻色子和第三代夸克T→Wb，Ht，Zt或B→Wt，Hb，Zb，则解释了结果。 在95％置信水平下，弱等位旋双峰（B，Y）的矢量样B-夸克质量的观测（下限）下限是950（890）GeV，纯衰变B的质量下限 结果最强的→Hb和T→Ht分别为1010（970）GeV和1010（1010）GeV。

提出了搜索单个类矢量夸克T和B，它们分别衰减为Z玻色子和顶部或底部夸克的搜索。 使用在LHC处s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV的质子-质子碰撞中由CMS实验收集的数据执行搜索，这对应于2.3fb -1的综合亮度。 还考虑了通过重Z'共振的衰减产生的奇异T夸克生成模式。 搜索是在Z玻色子轻子衰变，伴随着底部或顶部夸克强子衰变的事件中执行的。 没有观察到超出标准模型背景期望值的事件。 对于所考虑的共振质量范围（介于0.7和1.7 TeV之间），在95％的置信度下，排除了T和B夸克的生产截面和支化分数的乘积，范围为1.26和0.13 pb。 对于Z'玻色子质量在1.5至2.5 TeV范围内，Z'玻色子生产截面和支化分数的乘积的极限在Z'玻色子衰减至Tt最终状态时为0.31至0.13 pb。 这是在13 TeV上首次搜索到的Z玻色子随着增强的喷射而迅速衰变的事件中单次生成矢量样夸克的过程。

在大型强子对撞机（LHC）产生的7和13 TeV质心（pp）能量pp碰撞中，都测量了Bc-介子相对于B-和B 0介子之和的产生分数， 使用LHCb检测器。 该速率大约为每百万毫米3.7，不会随能量而变化，而是表现出横向动量依赖性。 还测量了Bc-Bc +生产不对称性，并且在确定的百分之几的统计和系统不确定性内与零一致。

使用从CMS检测器收集的s = 13 TeV的质子-质子碰撞获得的数据，进行了对电子和dimuon不变质谱中窄共振的搜索。 双电子样品的综合发光度为2.7 fbâ1，dimuon样品的综合发光度为2.9 fbâ1。 通过将这些数据与先前分析的，在s = 8 TeV处且对应于20 fbâ1的光度的数据集相结合，可以提高搜索的敏感性。 无论是单独的13 TeV数据集，还是在组合的数据集中，都找不到非标准模型物理学的证据。 还以与模型无关的方式计算了生产横截面和支化分数乘积的上限，以便能够在预测窄介电子或介子共振结构的模型中进行解释。 对在新物理学场景中可能出现的假设粒子的质量设置了限制。 对于在顺序标准模型中出现的ZSSMâ€粒子，以及受超弦启发的Z′粒子，对于组合数据集和组合通道，其95％置信度下限的质量下限为3.37和2.82 TeV ， 分别。 在耦合参数为0.01和0.10的额外尺寸的Randall–Sundrum模型中，最轻的Kaluza–Klein引力子的相应极限分别为1.46和3.11 TeV。 这些结果大大超过了基于8 TeV LHC数据的限制。

我们研究在13和100 TeV质子-质子对撞机上涉及弱电玻色子的双部分散射（DPS）过程。 具体来说，我们专注于三个DPS通道：W玻色子加两个射流（W⊗jj），Z玻色子加两个射流（Z⊗jj）和等号W对产生（W±⊗W±）。 我们证明Z⊗jj过程并没有引起太多关注，它是测量有效横截面σeff的最佳渠道。 在100 TeV对撞机上，三个DPS通道（尤其是W±⊗W±产量）中σeff测量的精度显着提高。 我们主张对三个DPS通道的组合分析可以测试有效横截面σeff的普遍性。

使用大型强子对撞机的ATLAS探测器在2015年至2018年间使用s $$ \ sqrt {s} $$ = 13 TeV记录的质子-质子碰撞数据集，报告了衰变成一对射流的新共振的搜索， 对应于139 fb -1的综合光度。 检查两个超前射流的不变质量的分布，以寻找超出标准模型背景数据得出的估计值之上的局部过量量。 除了包容性双射流搜索外，还将专门检查被识别为包含b强子的射流事件。 没有观察到超过平稳下降的背景光谱的事件过多。 结果用于在一系列新的物理方案中将横截面上限设置为95％置信度。 还报告了与模型无关的高斯形信号极限。 观察含b强子的射流的分析得益于高横向动量下射流风味识别的改进，相对于先前的分析，其灵敏度增加了，而更高的综合光度却没有。

使用LHCb实验收集的数据，在13 TeV pp碰撞中测量了B′s0和Λb0强子的归一化为B-和B′0分数的总和，对应的综合光度为1.67 fb-1。 这些比率在b强子横向动量上平均为4到25 GeV，在伪快速度上平均为2到5，对于B’s0是0.122±0.006，对于Λb0是0.259±0.018，其中不确定性来自统计和系统来源。 Λb0比率在很大程度上取决于横向动量，而B´s0比率显示出轻微的依赖性。 这两个比率都没有显示出伪快速变化。 使用半轻子衰变进行测量以最大程度地减少理论不确定性。 另外，由B 0和B-半轻子衰变之和产生的D +与D 0介子之比确定为0.359±0.006±0.009，其中不确定性是统计的和系统的。

在介电子和di子最终状态下寻找新的共振和非共振高质量现象。 该搜索使用了36.1 fb -1的质子-质子碰撞数据，该数据是通过2015年和2016年在大型强子对撞机的ATLAS实验在s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV收集的。与标准模型无明显偏差 观察到预测。 在共振衰减为二轻子的横截面时间分支比上，设定了95％可信度的上限，然后转换为共振质量的下限，对于E 6激发的Zχ'，其上限为4.1 TeV。 qqℓℓ接触相互作用标度的下限根据模型设置在2.4 TeV和40 TeV之间。

据报道，在欧洲核子研究中心的大型强子对撞机上，ATLAS实验收集到的数据与s = 13 TeV时的3.2 fb -1质子碰撞，表明对重载长寿R型强子进行了搜索。 该搜索基于与大电离损耗和慢传播速度有关的可观测结果，这是重带电粒子的行进速度明显慢于光速的特征。 没有观察到与预期背景的显着差异。 在质量范围从600 GeV到2000 GeV的长寿命R型强子的生产截面上提供了95％置信水平的上限，并且不包括胶粘剂，底部和顶部的壁虎质量，直到1580 GeV，805 GeV和890 GeV，分别。

提出了寻找衰减到Z玻色子和光子的共振的方法。 该分析基于质子-质子碰撞的数据，其质心能量为13 TeV，对应于35.9 fb-1的综合光度，并于2016年在大型强子对撞机中由CMS检测器收集。 对Z玻色子进行了研究。 在轻子通道中，使用电子或介子对重建Z玻色子候选物。 在强子通道中，通过射流子结构和先进的b夸克标记技术，使用大半径射流对其进行识别，该射流包含Z玻色子的轻夸克或b夸克衰变产物。 将这些通道的结果组合起来，并根据生产截面乘积的上限以及Zγ的分支分数进行窄且宽的自旋-0共振，质量在0.35至4.0 TeV之间进行解释，从而提供了最严格的限制 这样的共鸣。