基于电磁场时域有限差分法(FDTD)计算光子晶体光纤(PCF)的方法, 分析了运用该方法时需要注意的一些问题, 特别是关于晶格位置、晶格上各个电磁场分量的分布以及完全匹配层(PML)中在边界处的电磁场的处理。以此为理论依据分析了一种纯石英材料双层芯PCF, 对这种光纤的传输特性进行了详细的数值模拟。通过调整光纤的结构参数, 设计出大负色散值的宽带色散补偿光子晶体光纤(DCPCF)。数值模拟结果显示在1530～1565 nm波长范围内其色散值在-400和-600 ps/(km·nm)之间变化, 达到了具有相同有效模面积的普通色散补偿光纤(DCF)的5倍。在整个C波段可以有效补偿长度25倍以上的标准单模光纤(SMF), 其色散剩余量在±1.0 ps/nm·km以内。该种结构的PCF对于制作高增益和宽带色散补偿于一体的集中式光纤放大器具有十分重要的意义。

射频模拟电路电子教案：3-11 晶体振荡器.ppt

二维声子晶体的三维模型下的能带计算，周期性结构，元胞带隙 上传资源需要重新计算 板类声子晶体，三维模型能带计算

这是一个以石英谐振器作选频网络的反馈型振荡器称为（石英晶体振荡器），在我的文章中有详细的实验步骤和操作解释说明。

Matlab 有限差分频域 (FDFD) 代码，用于计算任意二维光子晶体结构中给定波长处的传播场。

研究了材料和基底的吸收对二维光子晶体的影响，采用传输矩阵法沿某一晶格方向对光子晶体进行分层，然后基于各层传输矩阵求解能带结构。研究发现，吸收使原来不存在带隙的频率上出现新带隙，而原有带隙则得到拓展，其中TE 波受吸收的影响比TM 波大.

光子晶体光纤包层折射率计算公式，内含贝塞尔方程，超越 方程求解

晶体球法是近年来在国际上发展起来的一种测量非线性系数的新方法。根据聚焦高斯光束二次谐波产生的孔径方程理论,分析了晶体球中的第1类非相位匹配二次谐波产生过程,讨论了晶体球中第1类非相位匹配二次谐波最佳聚焦参数的选择。报道了LiNbo3晶体球中皮秒激光脉冲抽运的非相位匹配二次谐波实验。所得结果与理论预计相符。

采用短脉冲极化电场法, 在1 mm厚的掺摩尔分数0.05镁的铌酸锂晶体上成功制备了周期为30 μm的极化光栅。以输出波长为1.064 μm的声光调Q Nd:YAG固体激光器作为基频抽运源对其进行了光学参量振荡实验, 光参量振荡阈值功率为45 mW(重复频率为1 kHz), 在输入功率为490 mW, 控温炉温度为160 ℃时, 获得了94 mW的波长为1544 nm的信号光输出, 转换效率达到19.2%。并且通过调谐晶体温度(20～180 ℃), 获得了调谐范围为1503～1550 nm的信号光稳定输出。实现了可调谐红外光的稳定输出, 验证了晶体周期结构的均匀性。

提出了基于二阶透明边界条件(2nd TBC)的二维矢量伽辽金有限元法(FEM),并用其对任意横截面形状和折射率分布的光纤进行了模式分析。二阶透明边界条件与一阶透明边界条件(1st TBC)相比,提高了光纤模式限制损耗(CL)的精度,与多极法(MM)计算结果的相对误差在10%以内。对单模光子晶体光纤(PCF)温度特性进行了数值模拟,得出光子晶体光纤有效折射率neff,有效半径Reff和限制损耗随温度变化的近似公式,研究表明当折射率温度系数ξ在所研究的波长和温度范围内变化不剧烈时neff随温度升高线性增加,增加量与波长λ,光子晶体光纤空气孔直径d和孔距Λ无关; 温度变化对光子晶体光纤色散特性无影响; Reff随温度升高线性减小,减小量与ξ,温度增量ΔT,Λ2,λ2成正比,与d成反比; 限制损耗随温度升高线性减小,减少量与ξ,ΔT,限制损耗成正比,在大d/Λ,长波长处限制损耗随温度变化较快。