四核英特尔:registered: 至强:registered: 3200¹ 系列处理器专为单路（UP）服务器构建，是业界首款主流四核 UP 服务器处理器，可带来全新水平的能效表现。这款四核 64 位计算的处理器基于创新英特尔:registered: 酷睿:trade_mark: 微架构，专为低功耗而优化，是低成本、高性能服务器和计算节点的理想选择。结合英特尔:registered: 3000 芯片组家族和 ECC DDR2 内存技术，基于四核英特尔:registered: 至强:registered: 3200 系列处理器的平台可带来远超其它单路系统的领先性能。

我们调查净质子波动作为强子共振气体（HRG）模型中重离子碰撞中测量的重要可观察物。 特别强调了在热和化学平衡的HRG方法中并非固有的先验效应。 特别是，我们指出了考虑化学冻结后共振的连续再生和衰减的重要性，这会导致核子同工旋的随机化，从而导致额外的流感。

我们使用实验观察到的数量，对相对论核碰撞（sNN = 7.7 GeV到2.76 TeV）中形成的强子物质的等温可压缩性（kT）进行了初步估算。 kT与碰撞中形成的系统的粒子多样性，温度和体积的波动有关。 从带电粒子多重性在狭窄中心位置的逐事件分布中可以获得多重波动。 通过从参与的核子数量中除去对波动的贡献，来提取波动的动力学成分。 从可用的实验数据中，已观察到kT的恒定值是碰撞能量的函数。 将结果与UrQMD，AMPT和EPOS事件生成器的计算结果进行比较，并对在CERN大型强子对撞机上的Pb-Pb碰撞进行kT估计。 强子共振气体（HRG）模型已用于计算kT作为碰撞能量的函数。 我们的结果表明，在低碰撞能量下，kT降低至sNN〜20 GeV，超过此范围，kT值几乎保持恒定。

根据强子共振气体（HRG）模型计算出不同颗粒比K /π，K / p和p /π时的动态净电荷波动（νdyn），并将其与sNN = 7.7–时的STAR中心Au + Au碰撞进行比较 在sNN = 6.3-17.3 GeV时发生200 GeV和NA49中心Pb + Pb碰撞。 将三个带电粒子比率（K /π，K / p和p /π）确定为相反电荷的总和平均值和相同电荷的平均值。 我们发现，HRG计算与实验测量之间存在极好的一致性，尤其是从STAR束能量扫描（BES）程序获得的结果，而HRG方法并未复制NA49实验中较低质子加速器（SPS）能量的奇怪粒子。 我们得出的结论是，利用的HRG版本似乎考虑了各种类型的相关性，包括通过重共振产生的强相互作用及其衰减，尤其是在BES能量下。

在这项工作中，我们使用强子共振气体（HRG）和排除体积的强子共振气体（EV-）研究了等温压缩率（κT）与温度，重子化学势和质心能量（sNN）的关系。 HRG）模型。 对于物理共振气体，已经研究了等温可压缩性的质量截止关系。 此外，我们通过考虑Hagedorn质谱ρ（m）〜exp（bm）/（m2 + m02）5/4研究了大共振（> 2GeV）对等温可压缩性的影响。 这里，在比较最近的点阵QCD模拟在有限重子化学势下的结果之后，提取参数b和m0。 我们发现在较高温度下在EV-HRG和HRG模型中获得的结果之间存在显着差异。 在强子气体的分配函数中包含哈格多恩质谱在较高温度下具有很大的影响。 Hagedorn质谱图中更高的质量截止值将等温压缩率降低到最小值，这在Hagedorn温度（TH）附近发生。 我们明确表明，在未来的低能耗加速器设施中，如FAIR（CBM），达姆施塔特和NICA，杜布纳，与相对论重离子对撞机和大型强子对撞机等高能量设施相比，所产生的物质将具有更高的可压缩性。

提出了一个物理模型，用于核子中的非扰动parton分布。 这是基于将核子变成重子介子对的量子涨落，并与强子中部分子的高斯动量分布进行卷积。 强子波动，这里是根据强子手性摄动理论发展起来的，极有可能发生，并产生夸克以及价夸克和胶子的动力学效应。 在低动量传递下得到的帕顿动量分布f（x，Q02）是用传统的Dokshitzer-Gribov-Lipatov-Altarelli-Parisi方程从扰动QCD演化到更大尺度的。 这提供了胶子和所有夸克口味的parton密度函数f（x，Q2），仅具有五个物理激励参数。 通过调整这些参数，可以再现和解释有关深部非弹性结构函数的实验数据。 强子涨落对海夸克的贡献解释了质子中u和d之间观察到的不对称性。 如所观察到的那样，在较低的Q2强烈抑制了奇夸克海。

艾尔赛BME280大气压强传感器模块同时提供I2C和SPI通信协议，包含温湿度传感器和压力传感器，具有灵敏度高、体积小和低功耗损耗等优点。 产品特性: 感测大气压强:能对大气压强进行感测 感测温湿度:能对温湿度进行感测 模块工作电压:模块工作电压为3.3V-5V BME280模块详细的参数介绍: Humidity sensor Response time (τ63%) 1sAccuracy tolerance ± 3 % relative humidityHysteresis ≤ 2 % relative humidityPressure sensor Pressure range 300 … 1100 hPa (equiv. to +9000…-500 m above/below sea level) Relative accuracy ±0.12 hPa, equiv. to ±1 m (950 … 1050hPa @25°C) Absolute accuracy typ. ±1 hPa (950 ...1050 hPa, 0 ...+40 °C) Temperatur Sensor Operating range Operational -40°C - +85°C / Full accuracy 0°C - +65°C Digital interfaces I²C (up to 3.4 MHz) / SPI (3 and 4 wire, up to 10 MHz) Current consumption 2.7μA @ 1 Hz sampling rate BME280模块电路原理图、PCB截图:

在大型强子对撞机的次最小超对称标准模型中，我们考虑了轻希格诺斯和奇利诺斯。 我们假设singlino是最轻的超对称粒子，而higgsino是次轻的超对称粒子，其余的超对称粒子处于多TeV范围内。 这种情况受风味和CP问题的推动，提供了一种在现象学上可行的暗物质候选物，并改善了与测得的希格斯质量一致的电弱拟合。 在这里，希格诺斯人衰变成了开壳式玻色子和辛格利诺。 我们考虑了轻子衰变模式，得到的特征是三个孤立的轻子和缺失的横向能量，这被称为三峰信号。 我们模拟信号和标准模型的背景，并在s = 14 TeV的大型强子对撞机的希格西诺-辛格利诺质量平面中呈现出排除区域，积分光度为300 fb -1。

通过胶子融合产生希格斯对是强子对撞机上希格斯玻色子对的主要生产机理。 在这项工作中，我们介绍了对前导夸克循环进行完整的下一个先导（NLO）QCD校正的数值确定的详细信息。 由于胶子聚变是处于领先地位的回路诱导过程，因此NLO计算需要计算包含多达四个不同质量/能量尺度的大规模两回路图。 在当前方法下，如果不使用近似值，则只能通过数字方式完成。 我们讨论了数值积分的设置和细节。 接下来是对NLO校正及其对总横截面和不变的希格斯对质量分布的影响的现象学分析。 我们工作的最后一部分将致力于确定剩余的理论不确定性，特别强调源自（虚拟）顶级质量的方案和规模依赖性的不确定性。 将讨论三线性希格斯耦合变化对总横截面的影响。

我研究了在大型强子对撞机上受到GUT启发的U（1）–模型中预测的重中性玻色子Zâ的现象。 特别是，我研究了由于Zâ衰变成超级对称粒子（如chargino，neutralino和neutrino对）可能导致的特征，导致最终状态带有带电轻子和能量损失。 对于最小超对称标准模型的参数空间的几个代表性点，在s = 14 TeV上进行了分析，并对其进行了适当修改以适应额外的Zâ玻色子，并发现了类似希格斯玻色子的结构。 大约125 GeV的质量。 给出了几个可观察到的结果，并与直接Zâ衰变成轻子对以及直接产生超对称粒子所获得的结果进行了比较。 为了进行比较，还讨论了序列标准模型的有效超对称扩展中的Zâ现象。