我们考虑使用一种用于生成小型中微子质量的低比例I型跷跷板机制的版本，作为标准跷跷板方案的替​​代方案。 它涉及两个马约拉纳质量项为M的马约拉纳质量右旋中子ν1R和ν2R，它保留了轻子电荷L。RH中微子ν2R保留了轻子电荷，将Yukawa耦合gℓ2耦合到了轻子和希格斯双重子场，而 对于ν1R，l = e，μ，τ，假定较小的轻子电荷破坏效应引起微小的轻子电荷违反汤河耦合gℓ1。 在这种方法中，中微子质量的减小与ν1R汤河耦合的较小而不是M的大值有关：RH中微子的质量可以在几个GeV到几个TeV范围内。 汤河coupling |gℓ2| 可以比|gℓ1|大得多，约为|gℓ2|〜10−4–10−2，导致有趣的低能现象学。 我们考虑在Froggatt-Nielsen方法对费米子质量的一种具体认识。 在该模型中，预测狄拉克CP破坏相位δ的值大约为δ3π/4,3π/ 4或5π/4,7π/ 4，或者位于这些值之一附近的较窄间隔内。 还简要讨论了中微子质量产生的低尺度跷跷板场景的低能现象学。

质量在keV范围内的无菌中微子是暗物质的良好候选者。 它们通过与活性中微子混合而自然地由中微子振荡产生。 然而，最近已经排除了通过非共振中微子振荡产生的产物。 与中微子振荡相比，通过希格斯衰变产生的替代产物很小。 我们表明，在中微子两个希格斯二重态模型中，希格斯衰变的贡献可以超过中微子振荡的贡献，并且可以逃避所有约束。 我们还研究了自由流动的视野，发现在4到53 keV范围内的无菌中微子质量会导致温暖的暗物质。

我们研究中微子质量的I型和II型跷跷板起源的标准模型在左右对称扩展中的中微子双β衰减。 由于规范对称性的增强以及标量扇区的扩展，此模型中有几种新的无中微子双β衰变的物理源。 忽略左右轨玻色子混合和轻中微子混合，我们首先分别计算I型和II型主导跷跷板对无中微双β衰变的贡献，并与标准轻中微子贡献进行比较。 然后，我们通过考虑I型和II型跷跷板的存在来重复练习，这对轻中微子质量的贡献不可忽略，并显示各个跷跷板案例的结果差异。 假设新的标量玻色子和标量在TeV附近，那么我们就必须限制模型的不同参数（包括重中微子和轻中微子），而要保持新物理对无中微子双β衰变幅度的新贡献不超过GERDA设置的上限。 实验，并且还满足于轻子风味违规，宇宙学和对撞机的界限。

辐射产生的中微子质量（mβ）与超对称（SUSY）断裂成比例，这是SUSY非重整定理的结果。 在这项工作中，我们研究了SUSY辐射跷跷板模型对SUSY Breaking的依赖性。 除了来自那些参与弱电对称破坏（贡献）的来源的贡献之外，这些贡献还体现在“ FH”，“ F”，“ 0”和“ D”。 =gâH“H“HHâ€:copyright:0，以辐射方式生成的m½也可以从与EWSB无关的来源（贡献）中获得贡献。 我们指出，最近的文献忽略了纯贡献（Δμ/ M），它可以以与扰动理论的主导次序相同的扰动理论阶数产生。 我们表明，存在现实的辐射跷跷板模型，其中对mβ的前导贡献与该成正比。 据我们所知，文献中没有具有这种特征的模型。 我们对最简单的模型拓扑及其对。 我们显示，在一环实现中，LLHH运算符至少受¼msoft/ M3或msoft2 / M3抑制。 我们基于单环II型跷跷板构造了一个模型示例。 这些模型的一个有趣的方面在于，生成领先顺序mβ的软效果的规模可以很小，而不会与新粒子质量的下限相抵触。

我们基于两个右手的马约拉纳中微子的最小跷跷板模型中的瘦素生成，讨论了轻子混合矩阵中违反CP的Dirac相与宇宙学重子不对称之间的相关性，以及中微子风味的最大混合。 由于在模型中只有一个相位参数，因此在低能量下CP违反Dirac相的符号由观察到的宇宙重子不对称所固定。 根据最近CP破坏的T2K和NOνA数据，我们模型的狄拉克中微子质量矩阵仅针对中微子质量的正常层次结构是固定的。

在具有离散风味对称性的模型中，黄酮对于实现特定的风味结构至关重要。 Leptonic风味混合源于黄酮真空期望值的未对准，该值与带电的轻子和中微子区域中的不同残留对称性有关。 通常禁止Flavon交叉联轴器，以保护这些对称性。 与这种方法相反，我们证明了交叉耦合可以发挥关键作用，并且可以对风味混合模式进行必要的修正，包括反应堆角度的非零值和CP违规。 为了确定性，我们提出了两个基于A 4的模型。 在第一个模型中，假定所有黄酮都是真实的或伪真实的，在黄酮区总共具有7个真实的自由度。 实现了与近最大CP违规相关的可观的反应堆角度，并且由于两者都源自相同的交叉耦合，所以得出了求和规则，并精确预测了Dirac CP违规相位的值。 在第二个模型中，黄酮被认为是复杂的标量，可以与超对称模型和多希格斯模型相连。 黄酮的复杂性质为产生反应堆角提供了新的来源。 这种采用新方法的模型所引入的自由度很少超过标准模型，并且比尺寸或超对称框架中的模型更经济。

我们获得3-3 ary中微子混合矩阵U =UeâU½，Ue和U½为3Ã3unit矩阵的带电对角线化后的马约拉纳州相位的α21/ 2和α31/ 2的预测 轻子和中微子马约拉纳质量矩阵。 我们专注于Ue和U½的形式，以Dirac相η和U的标准参数化的三个中微子混合角以及角度和两个Majorana来表示±21/2和±31/2 样相φ21/ 2和φ31/ 2存在，通常在U½中。 所考虑的Uβ的具体形式由对称性（三重双，双最大等）固定或与对称相关联，因此U½中的角度是固定的。 对于这些形式和Ue的每种形式，允许重现三个中微子混合角φ12，φ23和φ13的测量值，我们得出相差（±21/2φ21/ 2），（±31/2×31/2）等，这完全取决于混合角度的值。 我们显示中微子马约拉纳质量项的广义CP不变性的要求意味着Î21= 0或and和3131 = 0或Ï。 对于这些值的2121和3131和最佳拟合值的¸12，¸23和¸13，我们提出中微子双β衰变的有效马约拉纳质量的预测，中微子质谱具有正态和反序。

我们针对中微子质量矩阵<math> m 的非零特征值假设，对构成矩阵具有最大零纹理的线性和逆跷跷板机制进行研究 ν </ math>和带电荷的轻子质量矩阵<math> m < mrow> e </ math>。 如果我们限制为最小参数化的非奇异'<math> m e </ math>'（

在逆跷跷板机制的框架内，我们研究了具有最大零纹理（6个零纹理）的循环对称性（Z3）下不变的中微子质量矩阵。 我们探索两种不同的方法来获取组成矩阵的循环对称不变形式。 在第一个中，我们认为拉格朗日中微子扇形中的显式循环对称性指示出现的有效中微子质量矩阵（mν）是对称不变的，因此导致质量的退化。 然后，我们考虑通过无量纲参数ϵ'显式破坏对称性，以消除简并性。 可以看出，该方法即使考虑了循环对称不变带电轻子质量矩阵（ml）的校正，也不支持当前的中微子振荡全局拟合数据，除非断裂参数太大。 在第二种方法中，我们假设中微子质量矩阵的形式相同，但是在带电的轻子扇区中对称性被破坏。 现在，质量矩阵的所有结构都由拉格朗日中一些较大对称群的有效剩余对称性决定。 为了说明，我们举例说明了一个基于柔和破坏的A4对称组的玩具模型，该模型导致ml，mD，MRS和μ的组合之一来生成有效mν。 所有出现的质量矩阵都预测了CP违反相和大气混合角的约束范围以及中微子质量的倒置层次结构。 此外，关于ββ0ν衰减参数| m11 |的重要预测。 得到三个轻中微子质量的总和。

我们将最近提出的用于非对称纹理的SU（5）×T13模型扩展到向上的夸克和跷跷板扇区。 分层的夸克夸克质量是由高维算子生成的，这些维算子涉及家庭-单数希格斯，规范-单数家庭和矢量样信使。 复数-三倍最大跷跷板混合源于最少数量的家庭的真空结构，导致跷跷板公式的Yukawa和Majorana矩阵之间对齐。 引入四个右旋中微子，可以得到轻中微子质量的正常排序，其中mν1= 27.6 meV，mν2= 28.9 meV，mν3= 57.8 meV。 它们的总和几乎使普朗克的宇宙学上限（120 meV）饱和。 右旋中微子质量用两个参数表示，用于特定的家庭真空准直选择。 我们预测CP Jarlskog-Greenberg不变量为| J | = 0.028，与当前的粒子数据组（PDG）估计一致，而Majorana不变量| I1 | = 0.106和| I2 | = 0.011。 模型参数的符号歧义性导致不变质量参数|mββ|的两种可能性：13.02或25.21 meV，均在最严格的实验上限（61–165 meV）的数量级内。