通过直接求解10维运动方程，我们发现IIA型超重力的4维de Sitter压实。 在最简单的示例中，内部空间的拓扑为圆形乘以负曲率的爱因斯坦流形。 定向球在具有两个固定基因座的圆上作用，O8-和O8 +平面位于该固定基因座上。 这些定向平面完全被反反应和定位。 虽然解是数值形式的，但可以通过分析验证方向平面的电荷和张力。 我们的解决方案在树级别具有模数，可以在参数上进行弱耦合和弱弯曲。 他们在弦论中的命运取决于量子校正。

我们在整个相变的1 +1维p波超导体的完全反向反应全息模型中研究了子系统A的纠缠熵S A EE的行为。 对于给定的温度，系统进入超导阶段，超过电荷密度的临界值。 纠缠熵被视为给定温度下电荷密度的函数，在临界点处出现尖峰。 此外，我们发现，在浓缩阶段，取决于子系统的大小，存在三种不同的行为。 对于小于临界尺寸l c 1的子系统尺寸l，随着我们越过相变，S A EE继续作为电荷密度的函数而增加。 当l在l c 1和另一个临界大小l c 2之间时，纠缠熵显示出非单调行为，而当l> l c 2时，纠缠熵单调减小。 在大电荷密度下，S A EE似乎饱和。 非单调行为导致了该系统的新颖相图。

我们表明，可以使用张量重归一化组方法来计算二维晶格Abelian Higgs模型的Polyakov环。 我们使用标准的蒙特卡洛模拟检查结果的准确性，并找到良好的一致性。 我们表明，由Polyakov环的插入产生的能隙服从通用的有限大小缩放，该缩放在连续时间限制内持续存在。 我们简要讨论了这些结果与量子模拟的相关性。

在适当的插值电流下，在QCD和规则（QCDSR）的框架内研究了0 +-，1- +和2 +-奇数球的质谱。 我们发现存在质量为4.57±0.13GeV的一个稳定的0 +-奇数球，质量为6.06±0.13GeV的一个稳定的2 +-奇数球，而没有稳定的1- +奇数球出现。 分析了这些具有非常规量子数的胶球的可能产生和衰变模式，希望可以在BELLEII，PANDA，Super-B或LHCb实验中进行测量。

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当考虑的能量非常大时，寻找异常的Zt和γt产生可以很好地探讨风味变化的顶部相互作用。 在本文中，我们估计了大型强子对撞机和未来的100 TeV pp对撞机（FCC-hh）在高发光度阶段对这些相互作用的敏感性。 对于大型强子对撞机，从Zt和γt产生的t→uZ /uγ分支比的预期极限将达到10-5的水平，比从tt产生的t→uZ的现有预测好一个数量级。 对于FCC-hh，t→uZ /uγ的极限在10-6的水平上可以达到令人印象深刻的灵敏度，而t→cZ /cγ的极限在10-5的水平上。

我们通过低能质子结构常数重新评估了表示氢的超精细分裂的Zemach，反冲和极化率校正，并获得了Zemach半径和两光子交换（TPE）贡献的精确值。 TPE校正氢在105 ppm的氢中的S能级的不确定性超过了即将在PSI，J-PARC和RIKEN-RAL进行的1S超精细分裂测量的ppm精度水平。

我们通过Ghoshal和Kawano引入的Chan-Paton规则和恒定的B场严格建立p-adic开放弦振幅的正则化。 在这项研究中，我们使用取决于乘法特性和涉及反对称双线性形式的相位因子的多元局部zeta函数技术。 这些局部zeta函数是新的数学对象。 我们根据运动学参数，B场和Chan-Paton因子，对每个振幅附加一个多元局部zeta函数。 我们证明了这些积分在运动学参数上允许亚纯连续。 这个结果使我们能够规范Ghoshal-Kawano振幅。 规则振幅没有紫外线发散。 由于需要一定的对称性，因此该理论仅适用于与3模4一致的素数。我们还在非交换有效场理论和Ghoshal-Kawano振幅中讨论极限p→1。 我们表明，在四个点的情况下，正则化Ghoshal-Kawano振幅的极限p→1与附加到非交换Gerasimov-Shatashvili Lagrangian极限p→1的费曼振幅一致。

我们在hadro-charmonium图片中研究ηc-和J /ψ-等量介子介子束缚态。 在hadro-charmonium中，四个qq'cc夸克以嵌入光强铁物质qq'中的紧凑的魅力-抗药性对cc（q = u，d或s）排列。 charm质核与轻质之间的相互作用可以用QCD中的多极膨胀来表示，最主要的术语是E1与色电场Ea的相互作用。 计算了ηc-和J /ψ-等量介子介子束缚态的光谱，并将结果与​​现有的实验数据进行了比较。