MoEDAL旨在识别在高能大强子对撞机（LHC）碰撞中产生的稳定或拟稳定的高电离粒子形式的新物理。 在这里，我们使用全陷波检测器更新了之前在运行2中对磁单极子的搜索，其材料增加了将近四倍，而积分光度几乎增加了两倍。 首次在大型强子对撞机中，除了类似于Drell-Yan的mec外，还根据光子融合单极直接产生来解释数据。

下载前务必参考：https://blog.csdn.net/weixin_44584198/article/details/147102285 一般来说，PCB级别的仿真就是看看S参数就行了，但是万一，需要查看激励端口的电压或者电流该怎么办呢？ HFSS提供了场计算器，可以自己手动去基于场分量去计算目标值。此处以电压和电流为例，简单介绍下计算流程。 在电磁仿真领域，HFSS（High Frequency Structure Simulator）是一款广泛应用于高频电磁场模拟和分析的软件，尤其在天线设计、微波电路、射频识别等方面有着重要的应用。利用HFSS进行仿真不仅可以分析和预测电磁场的分布，还可以对电路参数进行优化，这对于高频电路设计和测试尤为重要。 本文将详细介绍在HFSS中如何使用场计算器（Field Calculator）来计算电路中的电压（Voltage）和电流（Current）。通常在PCB级别的仿真中，设计者主要关注的是S参数，即散射参数，它能够描述电磁波从端口输入到输出的散射特性。S参数在一定程度上可以反映电路的性能，但有时为了更深入地了解电路的行为，需要观察端口的电压或电流。 场计算器是HFSS提供的一个功能强大的工具，它允许用户根据电磁场的分量来计算电路中的特定目标值。在HFSS中，场计算器可以基于电磁场的E（电场强度）、H（磁场强度）、J（电流密度）等矢量分量来进行自定义计算。通过编写表达式，用户可以获取任意位置、任意时刻的电压或电流值，这对于分析电路的局部特性和时域响应至关重要。 具体到计算电压和电流的流程，首先需要在HFSS中建立好电路模型，并设置好相应的仿真参数。然后，选择需要计算电压或电流的区域或者端口，打开场计算器。在场计算器中，根据电磁场理论和电路的实际布局，编写相应的数学表达式来计算电压或电流。例如，电压可以通过电场强度在特定路径上的积分来计算，而电流可以通过磁场强度的环路积分来得到。计算完成后，HFSS可以展示电压和电流随时间和空间的变化情况，为设计者提供关键的反馈信息。 除了基本的电压和电流计算，场计算器还支持更高级的功能，如计算电感（Inductance）、电容（Capacitance）以及电磁能量（Electromagnetic Energy）等参数。这使得场计算器成为了HFSS中一个不可替代的重要工具，极大地扩展了仿真分析的范围和深度。 场计算器的使用，不仅可以帮助设计者验证电路设计的准确性，还可以在电路设计阶段就预测可能出现的问题，从而减少实际制作和测试的成本。这对于提高产品的研发效率和降低成本具有重要的实际意义。此外，场计算器的灵活性也意味着设计者可以根据自己的需要编写复杂的计算脚本，实现更加精细的仿真分析。 HFSS中的场计算器是电路仿真分析中一个强大的辅助工具，它让设计者能够深入理解电路内部的电磁特性，从而指导电路设计和优化。掌握场计算器的使用方法对于高频电路设计人员来说是一项必备的技能。

在本文中，我们研究了de Sitter速动式braneworld模型中五维（5D）Elko旋轴场的定位。 这些麸皮是由重力产生的，其与速激子整体标量场耦合，并包含在3D麸皮上诱发的de Sitter宇宙学背景。 使用Yukawa型耦合机制，我们表明，自由的无质量Elko旋子场不能局限在tachyonic de Sitter膜上，而大型Elko场如果其整体质量服从上限，则可以局域化。 另外，通过引入速激函数F（T）作为Elko旋子和背景速激标量场之间的Yukawa相互作用项，我们发现根据一般Heun函数给出了局部无质量零模。 此外，还表明在Elko旋轴场的作用中采用新的导数耦合项会导致Elko场在速激肽de Sitter黄铜上的定位。

在量子场论中，自旋≥1的带电粒子在某一临界场以上的磁通量存在下可能会变成速动子，这表明真空不稳定。 这种现象是普遍现象，特别是在开弦和闭弦理论中已知存在类似的不稳定性，在这种情况下，旋转的琴弦状态在临界场以上会变成速动。 在涉及RR通量F p +2的致密化中，通过相同的Nielsen-Olesen机理可能成为速动的量子态为D p布朗。 通过使用考虑了反作用的RR磁通量构建适当的背景，我们确定了可能的速激子D p的布兰尼态，并计算了一个扇区的能谱公式。 更笼统地说，我们认为在任何背景RR磁通中，都有高自旋D p量子态，这些态在临界场处变得非常轻。

三元混晶中的表面激子极化激元，刘丽，梁希侠，本文研究了三元混晶中的表面激子极化激元。数值计算获得了III-V和II-VI 族混晶AlxGa1-xAs，CdxZn1-xSe和AlxGa1-xN中表面激子极化激元能量作为�

利用AdS / CFT对偶性在强耦合极限下研究了双层单层Weyl半金属模型中层内和层间激子冷凝物的形成。 我们发现了丰富的相图，其中包括随着电荷密度和层间距的变化而在层间和层内冷凝物之间发生的相变。 当电荷密度平衡时，层间缩合的趋势最强，从而弱的耦合电子和空穴费米表面将被嵌套。 对于具有多种无质量费米子的系统，我们发现了一种新颖的相变，其中嵌套的电荷平衡自发发生。

使用LHC光束穿越之间的时间间隔，对可能留在CMS检测器中的长寿命粒子进行了搜索。 可以通过在CMS量热仪中观察到它们的衰变来观察这种衰变，这种沉积是在与任何质子-质子碰撞完全分开的时间出现的。 使用与8 TeV质子碰撞的18.6 fb-1的综合亮度相对应的数据集，以及与281h触发寿命相对应的搜索间隔，观察到10个事件，背景预测为13.2-2.5 + 3.6 事件。 给出的极限值为对糊状糖和顶胶生产的95％置信度，在停止的粒子的平均正常寿命中超过13个数量级。 假设R-强子相互作用的云模型，质量1≥1000 GeV的胶粘剂和质量≥525 GeV的顶层胶被排除，寿命在1μs和1000 s之间。 这些结果是迄今为止对已停止粒子的最严格限制。

我们证明了大型强子对撞机上的重离子碰撞为在充满动力的新物理场景中寻找新的长寿命粒子提供了一个有希望的环境。 一个优点在于可以用较宽松的触发器来操作主探测器，如果以低横向动量产生长寿命粒子，则可以将可观察事件的数量增加几个数量级。 另外，在重离子碰撞中没有堆积可以避免将来的质子运行中出现的系统麻烦，例如顶点识别错误。 最后，有一些新的生产机制在质子碰撞中不存在或效率低下。 我们表明，仅宽松触发器可以使重离子数据的搜索与质子数据竞争，这是B介子衰变产生的中微子最小标准模型中重中微子的特定示例。 我们的研究结果表明，重离子界目前正在讨论的比铅轻的离子碰撞，是从寻找新物理学的角度出发的。

多年来，坐着的人类受试者的生物动力学一直是一个令人感兴趣的话题，并且已经建立了许多数学模型。 虽然在规定的测试条件下基于某些实验数据建立特定的生物动力学模型已经进行了很多研究，但对坐姿的数学人体模型的彻底研究尚未受到同等程度的关注。

在电弱规模上产生马约拉纳中微子质量的标准模型的所有扩展都引入了一些重的介体，即费米子和/或标量，与轻子弱耦合。 在这里，“重”是指质量范围介于几百个GeV到大约2 TeV之间，以便可以在大型强子对撞机中搜索这些粒子。 我们针对几种不同的树级中微子质量模型研究这些介体的衰减宽度。 我们考虑的模型范围从最简单的d = 5跷跷板到d = 11中微子质量模型。 对于每个模型，我们确定参数空间中最有趣的部分，其中重的介体场寿命特别长，并且可以通过实验可测量的衰减长度进行衰减。 必须根据费米子或标量是较轻的重粒子来区分两种不同的情况。 对于费米子，我们发现衰变长度与整体中微子质量尺度的倒数相关。 因此，由于不存在对最轻的中微子质量的下限，因此对于费米重粒子较轻的情况，可以获得几乎任意长的衰减长度。 另一方面，对于带电标量，这些模型中的衰减长度存在最大值。 该最大值取决于模型和所考虑的标量的电荷，但最多可以为几毫米量级。 有趣的是，与模型无关，该最大值始终出现在参数空间的一个区域中，在该区域中，轻子和规范玻色子的最终状态具有相似的分支比，即，可以观察到轻子数违反标量衰变的最终状态。