我们已经研究了由preonic模型预测的自旋1/2激发的μ子在具有不同质心能量的四个基于SPPC（超质子-质子对撞机）的μ-质子对撞机上的产生潜力。 对于信号过程$ \ mu p \ rightarrow \ mu ^ {\ star} X \ rightarrow \ mu \ gamma X $，已计算了激发子的产生截面和衰减宽度值。 为了选择最适合增强激发的μ子签名的统计信号的运动学断面，已经获得了最终状态下的μ子和光子的伪快速度和横向动量分布。 通过应用这些削减，我们报告了两个复合标度值的激发μ子的发现，观察和排除质量极限，这是一个预期发生新相互作用的能级。 结果表明，当质点能量为10.3、14.2、14.6和20.2〜TeV时，在复合尺度为100〜TeV的情况下，激发子的发现极限分别为2.7、3.9、3.1和6.7〜TeV。 。

通过X型两环Barr-Zee图，违反CP的X型两希格斯二重态模型可能会显着增强轻子的电磁矩。 我们分析了与muon g-2一致的X型2HDM的一般参数空间和电子EDM测量结果，以显示在解释muon g-2异常的区域中，违反CP的参数受到了多大的约束。

我们估计未来大型强子对撞机（LHC）和100 TeV未来圆形对撞机（FCC-hh）的高光度（HL-）和高能量（HE-）模式对le夸克（LQ）对生产的敏感性 每个LQ的μ加射流衰减模式。 此类LQ受到以下事实的激励：它们为中性点电流B异常提供了解释。 对于每个未来的对撞机，都会模拟标准模型（SM）的背景和检测器效果。 从这些中，发现每个对撞机的灵敏度。 我们的灵敏度测量基于Run II ATLAS搜索，我们也将其用于验证。 我们用一个狭窄的标量（'$$ S_3 $$ S3'）LQ进行说明，发现在我们的通道中，HL-LHC对最高1.8 TeV的LQ质量，最高4.8 TeV的HE-LHC和 FCC-hh高达13.5 TeV。

我们考虑使用一个额外的单重态S作为针对暗物质的候选物，对瘦体特异性2HDM进行扩展。 考虑到理论和实验的约束，我们研究了解决在银河中心检测到的γ射线过量以及标准模型预测与μ子磁矩异常的实验结果之间的差异的可能性。 我们的分析表明，SSâ+ +Ï和SS b b b通道重现了银河系中心的多余部分，并出现了符合直接检测实验界限的新兴暗物质候选物。 ，希格斯玻色子不可见衰变宽度的测量以及暗物质遗迹丰度的观察。 解决μ子的异常磁矩会对模型施加进一步的强约束。 值得注意的是，在这种情况下，SSâ€:trade_mark:b“bâ€通道仍可容纳银河中心。 我们还对模型允许的场景进行了评论，其中SSâ+ + and和SS b b b通道具有可比的分支比率，这可能会改善银河系的拟合度 中心多余。

我们研究了在最小超对称标准模型中可以解释暗物质和μ子异常磁矩中长期存在的差异的可能性。 鉴于直接检测的严格界限，我们认为最有希望的可行方案是通过bino-wino或bino-slepton共an灭产生的bino样暗物质。 我们发现，下一代直接检测实验和LHC的结合将能够探测很多有趣的参数空间。 但是，需要一个未来的高能对撞机来全面探索这种情况。

我们在本文中证明，在U（1）对称两希格斯-双重峰模型中，在理论参数和实验测量结果的共同约束下，两个大中性希格斯玻色子在大tanβ态下将几乎退化。 结果，遵循通常的论点，即需要这两个中性标量来表现出较大的质量等级，在考虑的框架中无法解决在所考虑的框架中无法解决的问题。 另一方面，我们发现，使用O（1）顶部Yukawa耦合和带电的希格斯玻色子相对较轻，两环Barr-Zee型图的大量贡献可解释在以下情况下的μ子g-2异常 尽管标量和伪标量的贡献之间有很大的抵消，但仍为1σ级别。 此外，相同的场景可以在B物理观测结果的严格约束下幸免。

我们提出了仅希格斯多重峰与超对称（SUSY）中断扇区直接耦合的情况。 从SUSY中断扇区中隔离了标准模型物质多重数和规范倍数； 因此，它们的质量是通过异常介导在高能级上以约100TeV的引力子质量产生的。 由于希格斯软团的重归一化群运行效应，第三代铁精团的质量在低能级下变为O（10）TeV，而第一和第二代铁精团的质量为O（0.1-1）TeV，避免了 速激肽节律问题和风味改变中性电流问题。 随着质谱的分裂，与观测到的125 isGeV的希格斯玻色子质量一致地解释了μ子g-2异常。 而且，第三代汤河联轴器有望在某些地区统一。

从fromb0→Ξc+π-和andb0→Λc+π-的测量中，我们用Ξc+ /Λc+→pK-π+研究了碎片分数f fractionb /fΛb的比率。 在U-旋对称性下获得的支化分数B（Ξc+→pK-π+）=（2.2±0.8）％，确定的碎裂率为fΞb/fΛb= 0.054±0.020。 为了减少上述不确定性，我们建议在BESIII，Belle II和LHCb处测量Ξc+→pK¯* 0和Λc+→Σ+ K ∗ 0的分支分数。

在sNN = 5.02 TeV的p–Pb碰撞中产生的奇异和双奇异高子共振（Σ（1385）±，Ξ（1530）0）的横向动量分布在-0.5 <yCMS <0的快速范围内测量 对应于不同的带电粒子多重性密度的事件类别，d d Nch / dηlab。 平均横向动量值表示为⟨d Nch / dηlab⟩的函数以及粒子质量的函数，并与先前关于超子产生的结果进行了比较。 激发态与基态超子的积分屈服比是⟨d Nch / dηlab⟩的函数。 与小子的当量比取决于d d Nch / dηlab⟩的增加，这取决于它们的奇异含量。

根据最近对Ωc的观测以及对Pc（4380）和Pc（4450）的观测的激励，我们对Ξc*K¯/Ωcη/Ωc*η/ΞcK¯* /Ξc'K¯进行了耦合通道分析。 * /Ωcω系统通过使用一玻色子交换势来搜索可能的Ωc类分子状态。 我们的结果表明存在一个松散结合的分子状态-Ξc*K¯/Ωcη/Ωc*η/ΞcK¯* /Ξc'K¯* /Ωcω且I（JP）= 0（3 / 2-）- 主要由Ξc* K系统组成。 还研究了两体强衰变宽度，发现Ξc'K是主要的衰变通道。