分析了各种轻子态ℓ=（e，μ，τ）的希格斯玻色子衰变h→γℓ+ℓ-。 在希格斯玻色子通过标量和拟标量耦合的混合物与轻子和夸克相互作用的模型中，差分衰减宽度和前后不对称性是作为双链不变质量函数的。 这些耦合部分受衰变到轻子h→ℓ+ℓ-和夸克h→qq（其中q =（c，b））的数据的约束，而希格斯耦合到顶部夸克的耦合是从这两个中选择的 -光子和两个胶子的衰减率。 前后不对称性的非零值将在希格斯扇区中体现出新物理学的影响。 还给出了在双态不变质量上积分的衰减宽度和不对称性。

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我们讨论了通过异常t-q-γ耦合产生的与光子相关的顶夸克的产生，并针对LHC能量下的过程gq→tγ，从软胶子发射中给出了更高阶的校正。 我们以接近对数的对数精度执行软胶子恢复，并得出近似于下对数的前导（aNNLO）双微分截面。 我们在aNNLO上计算了各种LHC能量的总tγ产生横截面，上夸克横动量和快速分布，并表明软胶校正在这些过程中占主导地位。

基态S01和S13 cc'和bb'夸克康体的前向扭曲parton分布幅度（PDA）使用介子束缚态问题的保持对称性连续处理来计算，这些处理统一了这些重夸克的性质 具有轻夸克束缚态的系统，包括QCD的Goldstone模式。 分析随着当前夸克质量mˆq远离手性极限而增加的S01和S13 PDA的演变，发现在所有情况下PDA都匹配适合QCD保形极限的渐近形式的mˆq值，并且 因此对重整化规模ζ的变化不敏感。 该质量刚好高于与S-夸克相关的质量。 另一方面，在与重夸克相关的当前夸克质量中，PDA是分段的凸-凹-凸。 它们比ζ的大域上的渐近分布窄得多; 但是尽管如此，它还是明显偏离ΦQQ¯（x）=δ（x−1 / 2），这是静夸克极限的结果。 S01和S13 PDA之间以及针对不同矢量介子极化的PDA之间也存在材料差异，随着ζ的增加，这些差异会逐渐消失。 对S01和S13系统中均方根相对速度〈v2m〉的矩的分析表明，可能需要〈v4〉贡献，以便使用这种展开获得矩阵元素的可靠估计，尤其是 用于涉及重拟标量夸克顿的过程。

推导了在斩波电路中采用随机脉冲位置(RPP)策略和随机载波频率(RCF)策略开关函数的功率谱密度(PSD)解析表达式。通过引入随机变量的特征函数,详细讨论了随机变量的分布对PSD的影响,为随机脉宽调制技术的设计提供了有效途径,仿真分析和实验结果的对照验证了表达式的正确性。

通过结合Nambu–Jona-Lasinio模型和夸克-介子耦合模型，研究对称核物质中π+和K +介子的中等价-夸克分布。 在夸克-介子耦合模型中，计算了当前夸克的中等性质，这些投入用作研究Nambu-Jona-Lasinio模型中中等介子和kaon性质的输入。 发现轻夸克凝聚物，轻夸克动力学质量，pion和kaon衰变常数以及pion和kaon夸克耦合常数随核密度的增加而降低。 所获得的π+和K +在真空中的价夸克分布可以合理地描述在宽范围的Bjorken-x上可获得的实验数据。 发现与真空中的情况相比，在Q2 = 16 GeV2时π+中的中价u-夸克分布几乎没有变化。 然而，在Q2 = 16 GeV2时，K +介子的价u-夸克和价s-夸克分布的中空比随核物质密度的增加而增加，但显示出不同的x依赖性。 即，价夸克分布的比率随x增大，而价夸克分布的比率随x减小。 这些特征在较高密度区域得到增强。

考虑到CMS合作在s = 8 TeV时对顶夸克变味中性电流耦合tqγ和tqg的强度产生的实验约束，我们研究了与光子相关联的顶夸克的产生，并对 在14 TeV LHC处的信号ℓνbγ和jjbγ。 在我们的数值分析中，还包括了单顶部产生和顶部衰变产物的光子辐射的贡献。 详细检查了集成光度为100 fb -1的异常耦合tqγ和tqg的发现潜力。

我们报告计算的光子辐射和夸克质量差异对核子的parton分布函数中的电荷对称性违反（CSV）的综合影响。 根据Martin和Ryskin的最新建议，根据整个质子的相干辐射来计算初始光子分布，而夸克质量差的影响是基于最近的点阵QCD模拟。 然后，通过将QCD和QED辐射都包括在内，将分布扩展到可以与实验进行比较的规模。 总体而言，在5 GeV2的规模上，d和u-夸克分布之间的现象学上的重要差异的总CSV效果比仅基于夸克质量差异的值大20％。 总体而言，这些CSV来源约占NuTeV异常的40％。

我们研究过程pp→γ*，Z→ℓ+ ℓ−（with = e，μ）过程中的截面σ和前后不对称性（AFB），以确定质子的Parton分布函数（PDFs）。 我们表明，一旦映射到Dilepton最终状态的不变质量M（ℓℓ），则可观察到的σ和AFB都将显示出统计误差，该误差目前与分配给现有PDF集的误差相当，并且该误差会迅速变小。 大型强子对撞机运行II中积累的光度会比后者高。 此声明适用于高峰（M）区域和非高峰M（β）区域，都位于其正下方和正上方，从而提供了一种在较大（x，Q2）范围内约束夸克PDF的方法。

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