我们考虑D（（*）Σc（*）状态，以及J /ψN和其他耦合通道，并采取与重夸克自旋对称性相一致的相互作用，并从局部隐藏量规方法的扩展获得动力输入。 通过仅将一个参数拟合到LHCb协作组织报告的最近三个五夸克状态，我们就可以根据质量和宽度重现其中的三个，提供它们的量子数和近似的分子结构为1 / 2-D。 ∑c，1 /2-D¯*Σc和3 /2-D¯*Σc，且同位旋I = 1/2。 我们发现3 / 2-D¯Σc*结构的4374 MeV附近的另一种状态，在实验光谱中出现了指示。 在4520 MeV附近还发现了另外两个性质为1 / 2-D¯∑c *和3 / 2-D¯∑c *的近简并状态，尽管状态不太清楚，但与观察到的光谱不兼容。 另外，在相同能量下会出现5 / 2-D¯*Σc*状态，但是不会在S波中耦合到J /ψp，因此，预计不会在LHCb实验中出现。

我们调查重夸克自旋对称性（HQSS）对隐藏的魅力五夸克Pc状态的后果。 如前所述，假设Pc（4440）和Pc（4457）为S波D¯*Σc分子，则由D¯Σc，D¯Σc*，D¯∑Σ和D组成的七个强子分子态 可以获得*Σc*，其中D¯Σc分子对应于Pc（4312）。 这七个状态可以衰减为J /ψN和ηcN，我们使用HQSS来预测S波衰减的部分宽度之比。 对于衰减成J /ψN的结果，发现在自旋为1/2或3/2的所有六个Pc分子中，至少有四个状态比Pc（4312）更容易衰减到J /ψN中，并且两个 它们主要与D¯*Σc*耦合。 虽然在J /ψp分布中未在D¯*Σc*阈值附近找到明显的峰值，但这些较高的Pc状态或者以较低的速率产生，或者某些特殊的产生机制对于观察到的Pc状态可能起重要作用，例如 五夸克和三角形奇点之间的错综复杂的相互作用。

真实的，相互作用的基本粒子始终由“裸”粒子和虚拟粒子云组成，这些粒子在复合对象内部介导自互动和/或键合。 在这封信中，我们讨论了电子和夸克这两种不同情况下虚拟云的自旋含量问题。 此外，在质子自旋的背景下讨论了夸克自旋，质子自旋是由夸克和虚拟胶子的相互作用产生的。 我们提出了对胶子贡献的一般约束，并与实验数据进行了比较。

在本文中，我们提出了一种获取上夸克宽度的方法，该方法利用过程e + e-→W + W-bb的壳外区域$ {e} ^ {+} {e} ^ { -} \至{W} ^ {+} {W} ^ {-} b \ overline {b} $$。 我们在QCD中按从前到后的顺序进行研究，结果表明，精心选择的重建顶部质谱和反顶部恒定质谱中的壳外区域与壳上区域之比，与耦合g tbW无关，对顶部敏感 -夸克宽度。 我们探索了该方法在e + e-对撞机上的不同质心和初始状态光束极化的情况，并简要评论了该方法在LHC顶夸克宽度测量中的适用性。

在本文中，我们计算了非猝灭夸克模型中X（3872）介子介子分量的质量分数和概率分数。 与大多数其他非猝灭夸克模型不同，P03中的夸克对创建算子是通过考虑所创建的夸克对的能量的影响以及所创建的夸克对与价夸克对之间的距离进行修改的。 在计算中，介子的所有波函数和两个介子之间的相对运动都是通过借助高斯展开法求解相应的Schrödinger方程获得的。 计算了夸克-反夸克状态与可能的介子-介子状态的多通道耦合。 结果表明，X（3872）可以描述为占主导地位的charm态（70％）和介子介子分量（30％）的混合态。

近年来对RK（*）= B（B→K（*）μ+μ-）/ B（B→K（*）e + e-）的测量提示了轻子风味的普遍性，因此引起了广泛的关注。 如果这些异常是由新物理学（NP）引起的，则通过夸克级的相同过程，也可能在其他通道中发现与SM预测的偏差。 在这项工作中，我们在B→K1（1270,1400）μ+ μ−中研究了可以解决b→s异常的两种流行类别的NP模型（即p夸克模型和Z'模型）的影响。 通过假设NP仅影响b→sμ+ μ−跃迁，我们发现非极化和极化的轻子风味通用性（LFU）比率RK1（L，T）（1270）可用于区分NP模型（场景）和 SM是因为它们对NP效应敏感并且对混合角θK1不敏感，而RK1（L，T）（1400）对NP和θK1均敏感。 另一个比率Rμ（K1）= B（B→K1（1400）μ+μ−）/ B（B→K1（1270）μ+ μ−）每周取决于NP模型（场景）下的效应 考虑，因此可用于确定NP探针中的θK1和RK1（L，T）。

在本文中，研究了在高密度和高密度介质中各向异性等离子体中的夸克离解。 为此，通过Nikiforov-Uvarov（NU）方法解析各向异性介质中势的实部，从而求解了多维Schrödinger方程。 计算结合能和离解温度。 与各向同性介质相比，在存在各向异性介质的情况下，夸克的结合能得到增强。 目前的结果表明解离温度随with和and的1S状态的各向异性参数的增加而增加。 我们观察到低重化学势在各向同性和各向异性介质中均具有较小的影响。 与其他先前的理论著作进行了比较。

通过拉普拉斯变换方法（LTM）导出了矢量和标量势相结合的N维径向Schrödinger方程的解析解。 电流势扩展到包括自旋超精细，自旋轨道和张量相互作用。 在N维空间中已经获得了能量特征值和相应的特征函数。 本研究结果用于研究重轻介子（HLM）的不同特性。 已经在三维空间中计算了B，Bs，D和Ds介子的标量，向量，伪标量和伪向量的质量。 讨论了维数空间对HLM质量的影响。 我们观察到介子质量随着尺寸空间的增加而增加。 计算了伪标量子和矢量介子的衰减常数。 此外，还研究了B +，D +和Bs +介子的轻子衰变宽度和分支比。 因此，所使用的具有当前电势的方法具有良好的结果，与实验数据吻合良好，并且与最近的理论研究相比有所改进。

在本文中，我们将$$ Z_c ^ \ pm（3900）$$ Zc±（3900）分配为双夸克-反双夸克型轴向矢量四夸克状态，并通过QCD和规则在外部弱电磁场中研究其磁矩， 进行操作员产品扩展，直到尺寸为8的真空冷凝物。我们特别注意将强子面与相关函数的QCD面进行匹配以获得固体对偶性，该例程可用于研究奇特的其他电磁性质 粒子。

在这项工作中，我们研究$$ \ Lambda _ {b} \ rightarrow \ Lambda _ {c} $$Λb→Λc和$$ \ Sigma _ {b} \ rightarrow \ Sigma _ {c} $$Σb→Σc弱 在光前夸克模型中衰减。 众所周知，这种计算的关键是适当地评估由非扰动QCD效应主导的强子跃迁矩阵元素。 在计算中，我们采用光前夸克模型，而不是传统的Diquark图片，而是将两个旁观者夸克视为单独的夸克。 即，在过渡期间，它们保持其颜色指数，矩和自旋极化不变。 当然，由两个轻夸克组成的子系统仍然处于反三重色并且具有确定的自旋，但是我们不先验地假设两个轻夸克在一个受约束的系统中-双夸克。 我们的目的是探查diquark图片，通过将结果与可用数据进行比较，我们测试diquark结构的有效性和适用性，从而将三体问题转化为两体问题，从而大大简化了计算。 结果表明，尽管两种方案中的模型参数可能会略有不同，但两种方法（双夸克和两个轻夸克在其中的子系统）导致相似的数值结果。 因此，双夸克方法似乎足够合理。