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1.7-μm thulium fiber laser with all-fiber ring cavity.pdf

光纤色散代码 可自调参数 可直接运行

本文提出了一种光子晶体光纤等离激元折射率生物传感器的理论研究。 提出的光子晶体光纤传感器引入了同时检测线偏振和径向偏振模式的概念，因为基于这两种模式的传感器的感测性能相对较高，这对于选择模式以进行准确检测非常有用。 与这种光子晶体光纤中的任何其他偏振模相比，线性偏振模和径向偏振模的尖锐的单个共振峰对分析物折射率的变化更强且更敏感。 对于线性偏振模式和径向偏振模式，可以获得最大灵敏度，每个折射率单位为10448.5 nm，每个折射率单位为8230.7 nm，以及感度范围为1.33-1.45时的品质因数分别为949.8和791.4。 。 与传统的金金属表面等离子体共振传感器相比，我们的设备更好，可以用作生物传感器。

提出并演示了一种用于同时测量溶液中的折射率和温度的全光纤传感器。 传感头包含一个核心偏移马赫曾德尔干涉仪（MZI）和光纤布拉格光栅（FBG）。 MZI的干涉条纹和FBG的布拉格波长会随着环境折射率（RI）和/或温度的变化而移动。 实验结果表明，传感器的RI灵敏度和温度灵敏度分别为13.7592 nm / RI和0.0462 nm /°C。 它的低制造成本，简单的配置和高灵敏度将在化学和生物传感领域具有诱人的潜在应用。

研究了由光纤非线性引起的偏振抖动现象。 当使用最佳偏振校正时，基于两个正交线性偏振态，在偏振复用（PM）系统中得出有关偏振抖动的一般公式。 通过仿真研究了基于NRZ码的100G b / s PM系统，针对两种正交偏振光的不同功率和相位差，得到了关于偏振抖动和庞加莱球图的Stocks参数。 结果表明，当组合的PM信号为线性或圆形偏振态时，偏振抖动将得到抑制。

matlab代码，根据非线性薛定谔方程来模拟光纤内各种非线性效应（克尔效应、四波混频、受激拉曼散射、载流子吸收等）产生超连续谱

A multi-focus optical fiber lens is numerically demonstrated based on an all-dielectric metasurface structure. The metasurface consists of an array of rectangular silicon resonators with varying widths in order to obtain the required phase distribution. The core diameter of the multimode fiber is large enough to contain sufficient resonance units. The spatial distribution of the dielectric resonators is dictated by spatial multiplexing, including interleaving meta-atoms and lens aperture divisio

A high repetition rate Tm:Ho:LuLiF master-oscillator and polarization-maintaining (PM) Tm-doped fiber power-amplifier system is presented. A 11.3-kHz, 0.4-nm line width, 0.89-W Tm:Ho:LuLiF seed laser is developed. Using a two-stage PM Tm-doped fiber power amplifier system, 32.4-W output power is obtained with 0.4-nm line width at a central wavelength of 2058.5 nm, corresponding to 0.66-W seed laser. The laser spectrum and pulse profile are measured.

We demonstrate a multiple wavelength Brillouin/erbium fiber laser in a linear cavity configuration. The laser cavity is made up of a fiber loop mirror on one end of the resonator and a virtual mirror generated from the distributed stimulated Brillouin scattering effect on the other end. Due to the weak reflectivity provided by the virtual mirror, self-lasing cavity modes are completely suppressed from the laser cavity. At Brillouin pump and 1480-nm pump powers of 2 and 130 mW, respectively, 11 c