在分析GIS空间数据模型和FLAC3D初始单元模型的基础上,通过GIS栅格数据模型与FLAC3D的六面体单元(Brick)模型的数据耦合,提出了两者耦合下的煤矿采场三维空间构模方法。利用该方法在数值模拟计算结果的基础上建立了GIS时空数据库,以"三带"的断裂带上限值定义了上覆岩层破坏高度函数。结合汝箕沟煤矿32211工作面的开采实际,计算了工作面上覆岩层破坏空间分布,给出了终采线附近上覆岩层破坏高度。

深部井巷工程及采场的环境地应力水平较高,围岩表现出大变形、高地压、难支护的软岩特征。以赵固二矿Ⅰ盘区运输大巷为工程背景,结合该巷道硐室结构复杂、地压应力集中、围岩变形量大等现状,通过钻孔窥视、雷达探测及室内试验等手段,总结了深部高应力软岩巷道的变形特征与破坏机理;在此基础上,运用"初次锚注让压、二次刚性封闭"的耦合支护思想,制定了高应力软岩巷道让抗耦合关键控制技术,并通过FLAC3D仿真模拟分析了原方案与耦合方案下的控制效果。结果表明,采用让抗耦合的分阶段支护方案,能够使围岩与支护体系协调变形,同时改善围岩与支护结构的受力状态,达到巷道稳定的目的。

淮河中游一二维耦合泥沙模拟，郭伟建，，针对淮河中游河段复杂的地形条件和水沙运动特点，将基于Preissmann四点线性隐格式的一维非恒定流水沙模型和贴体坐标系下的二维水沙�

脉冲神经网络在现在图像处理方面越来越受欢迎，所以有关它的代码就变得很重要。

我们考虑D（（*）Σc（*）状态，以及J /ψN和其他耦合通道，并采取与重夸克自旋对称性相一致的相互作用，并从局部隐藏量规方法的扩展获得动力输入。 通过仅将一个参数拟合到LHCb协作组织报告的最近三个五夸克状态，我们就可以根据质量和宽度重现其中的三个，提供它们的量子数和近似的分子结构为1 / 2-D。 ∑c，1 /2-D¯*Σc和3 /2-D¯*Σc，且同位旋I = 1/2。 我们发现3 / 2-D¯Σc*结构的4374 MeV附近的另一种状态，在实验光谱中出现了指示。 在4520 MeV附近还发现了另外两个性质为1 / 2-D¯∑c *和3 / 2-D¯∑c *的近简并状态，尽管状态不太清楚，但与观察到的光谱不兼容。 另外，在相同能量下会出现5 / 2-D¯*Σc*状态，但是不会在S波中耦合到J /ψp，因此，预计不会在LHCb实验中出现。

我们将在标准模型有效场理论（SMEFT）中讨论如何在大型强子对撞机中从弱电玻色子对的生产中进行异常三重量规耦合（aTGC）的一致提取。 在pp→WZ（WW）→ℓ′νℓ +ℓ−（νℓ）信道中重新广播最近的ATLAS和CMS搜索后，我们发现：（a）在SMEFT扩展中以Λ−2阶始终如一地工作，现有的aTGC边界来自 希格斯（Higgs）和LEP-2数据没有得到改善，（b）实验合作所引用的严格限制是由于部分Λ-4校正（6维平方的贡献）所致。 使用螺旋度选择规则参数，我们可以解释某些干扰项中的抑制，并讨论可以从此类LHC分析中受益的新物理（NP）模型的条件。 此外，标准分析隐含地假设了一个相当大的NP规模，该假设可以通过对流程的基础规模进行削减来放松（s ^ $$ \ sqrt {\ widehat {s}} $$）。 在实践中，我们发现s ^ $$ \ sqrt {\ widehat {s}} $$与实验可访问量之间几乎没有相关性，这使SMEFT的解释变得复杂。 尽管如此，我们提供了一种在这种情况下设置（保守）aTGC范围的方法，并相应地重铸了当前的搜索。 最后，我们为aTGC引入了一个简单的

即使标准模型（SM）在费米尺度上微弱耦合，但可以想象，涉及其自由度的新的强动力学可能会在多TeV范围内以稍高的能量潜伏。 近似对称性提供了结构稳健的上下文，其中在低能级描述中，无量纲的SM耦合很弱，而新的强动力学仅通过高阶导数交互作用来体现。 我们以有效的场论形式对这些情景进行了详尽的分类，并特别关注强动力学涉及的新型模型以及希格斯玻色子，SM规范玻色子和/或费米子。 新动力学的IR柔和性抑制了它对LEP能量的影响，但是原理上，即使在低于产生新状态阈值的能量下，LHC上也可以检测到偏差。 我们认为，我们的构造提供了迄今为止独特的结构坚固的环境，从而激发了希格斯物理学，地核产生或W W散射中的多个LHC搜索。 也许令人惊讶的是，由对称性控制的弱耦合，强耦合和导数之间的相互作用可以覆盖算子维的天真扩展，从而提供了维8支配维6的实例，并且该范围恰好在低能量的有效范围内 有效的理论。 该结果揭示了分析的局限性，该分析既雄心勃勃，又仅限于6维运算符。

目前尚未测量的三重希格斯耦合是大型强子对撞机及以后的未来物理学计划的强烈动机之一。 足够精确的测量可能会导致我们对电弱对称破坏和希格斯势的宇宙学史的理解发生质的变化。 因此，这种耦合的定量测量现在是任何拟议对撞机的基准测量之一。 我们研究了潜在的27 TeV HE-LHC升级产品在b bγγ$$ b \ overline {b} \ upgamma \ upgamma $$通道中通过di-Higgs生产过程测量Higgs三线性耦合的能力。 我们强调，在先前的研究中，通过胶子聚变生产单个希格斯粒子的关键背景已被低估和低估。 我们在考虑到两种不同的潜在探测器情况的情况下进行了详细研究，并针对ATLAS的HL-LHC预测进行了验证。 我们发现di-Higgs的生产过程可以在≥4.5σ的条件下观察到，相当于对Higgs自耦合的40％的测量，HE-LHC的数据为15 ab-1。

我们研究e + e −→ZH→ℓ+ℓ− bb的角度可观测值$$ {e} ^ {+} {e} ^ {-} \至ZH \至{\ ell} ^ {+} {\ 将来的循环e + e-对撞机（例如CEPC和FCC-ee）的ell} ^ {-} b \ overline {b} $$频道。 考虑到实际切工验收和检测器效果的影响，我们预测了CEPC（FCC-ee）处六个质点不对称的精度，质心能量s = 240 $$ \ sqrt {s} = 240 $$ GeV 和5（30）ab -1的综合发光度。 然后，我们在6维希格斯EFT中确定对与希格斯-斯特劳隆过程相关的一系列算子的预计灵敏度。 我们的结果表明，当约束新物理产生的各种张量结构时，角度可观测值可为速率测量提供互补的灵敏度。 我们进一步发现，角度不对称提供了一种新颖的手段，既可以探测HZγ耦合的BSM校正，又可以间接限制超对称标量顶部伙伴的“盲点”。

$$ Z_ {c}（3900）^ \ pm / Z_c（3885）^ \ pm $$ Zc（3900）±/ Zc（3885）±和$$ Z_ {c}（4020）^ \ pm $$ Zc （4020）±是在$$ \ pi J / \ psi $$πJ/ψ和$$ D ^ * \ bar {D} ^ {（*）} + hc $$ D ∗ D中发现的两个类似charm的结构 ¯（∗）+ hc 不变质谱。 由于收费，他们的性质令人困惑，这迫使其最小的夸克含量为$$ c \ bar {c} u \ bar {d} $$cc¯ud¯（$$ c \ bar {c} d \ bar { u} $$cc¯du¯）。 因此，有必要探索四夸克系统以了解其内部结构。 此外，它们与$$ \ pi J / \ psi $$πJ/ψ等通道的强耦合以及它们的质量与$$ D ^ * \ bar {D} ^ {（*）} $$ D * D的接近程度 （*）-阈值会刺激分子解释或耦合通道阈值效应。 在这项工作中，我们执行$$ I ^ G（J ^ {PC}）= 1 ^ +（1 ^ {+-}）$$ IG（JPC）= 1 +（1 +