最近的实验进展重新激发了对重味强子的理论兴趣。 在这项工作中，我们用自变量重子手性扰动理论（BChPT）和质壳扩展重整化（EOMS）研究自旋1/2的单重子重子的磁矩，直至次高阶。 方案。 借助夸克模型和重夸克自旋风味对称性，固定了相关的低能常数（LEC）g1-4，而其余的d2，d3，d5和d6通过拟合晶格QCD介子质量来确定。 相关数据。 如此确定了LEC，我们预测了自旋1/2单引子重子的磁矩，并将其与其他方法的磁矩进行了比较，发现我们的预测的绝对值通常比其他方法的绝对值小。 与我们拟合的点阵QCD数据相关。 因此，需要进行更多的研究来阐明这种情况并更好地理解单键重子的性质。

我们已经系统地研究了十重子（T）到八位字节（B）的重子（$$ T \ rightarrow B \ gamma $$ T→Bγ）的磁矩跃迁到下一个至领先的阶次，以及四倍于 在重质重子手性摄动理论的框架中，次优的顺序。 我们的计算包括循环中的中间十重态和八位重子状态的贡献。 在整个计算过程中，我们采用了小规模方案，没有直接考虑1 / M反冲校正。 我们将八位位组和十重子重子质量分裂$$ \ delta $$δ，小矩量p和偶子质量$$ m _ {\ phi} $$ m count视为相同阶次的小尺度参数，记为$ $ \ epsilon $$ ϵ。 我们关于过渡磁矩的结果表明，手性膨胀具有较好的收敛性。 解析表达式对于十项电磁特性的晶格模拟的手性外推可能有用。

我们在重子手性扰动理论中计算了领先的两个环阶处的δ共振宽度。 这提供了领先的介子-核子-δ耦合和介子-δ耦合之间的相关性，这与分析介子-核子的散射和其他过程有关。

我们在重子手性扰动理论的系统扩展中，以介子，核子以及δ和Roper共振作为动态自由度，以次要的领先顺序计算了Roper共振的宽度。 三个未知的低能量常数按给定顺序起作用。 通过将Roper衰变宽度的经验值再现为pion和核子，可以固定其中之一。 假设Roper相互作用的其余两个偶合取等于核子的值，则Roper的宽度衰减为一个核子和两个介子的结果与实验值一致。

我们研究最新的<math> N f = 2 + 1 + 1 </ math>和<math> N f = 2 < / mn> </ math> ETMC晶格质量的QCD模拟，并利用SU（2）重子手性扰动理论中的Feynman-Hellmann定理和质壳扩展方案提取pion-核子sigma项。 我们发现晶格QCD数据可以

受LHCb协作组织最近发现的Ξcc++的启发，我们研究了自变量1/2自旋重子的磁矩，直至协变重子手性摄动理论中具有次于先导阶的质量 -shell重归一化方案。 此顺序有三个低能量常数：a1，a2和ga。 最新的点阵QCD模拟使我们能够固定a1和a2的组合，而轴向矢量耦合ga可以通过三种不同的方式确定：通过拟合点阵QCD数据，通过夸克模型或通过重反夸克diquark 对称。 然后可以预测自旋1/2倍增重子的磁矩Ξccd和Ξccs。 我们将我们的结果与重质重子手性扰动理论和其他方法获得的结果进行比较，并指出晶格QCD模拟与夸克模型之间存在一些不一致之处。

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轻子混合矩阵U中的广义âÏ交换对称对应于以下关系：| UUi | = |UÏi||。 与i = 1,2,3。 它预测最大的大气混合和最大狄拉克CP违规给定β13 0。 我们表明，如果带电的轻子和中微子质量矩阵在O（3）的有限离散子组中包含的特定残余对称性下不变，则广义的âsym对称性可能会出现。 组A4，S4和A5是唯一可以完全将U固定在开头的组。 中微子可以（a）不简并或（b）部分简并，具体取决于对它们的残余对称性的选择。 在情况（a）中，一个获得消失或很大的Δ13，而在情况（b）中，只有A5可以提供接近其实验值的Δ13。 我们提供了一个基于A5的显式模型，并讨论了一类扰动，这些扰动可以生成完全逼真的中微子质量并进行混合，从而维持U中的广义¼Ï对称性。 我们的方法提供了较早提出的一些思想的概括，以便获得预测值¸23=Ï/ 4和ÎCP=±Ï/ 2。

一种多形式的特殊形式的3×3马约拉纳中微子质量矩阵可衍生自α互换互换对称性与广义CP变换相伴而来。 它可以预测¸23= / 4/4和ÎCP=±Ï/ 2，以及¸13≥0。 尽管这与当前数据一致，但我们探索了这种结果的偏差，这种偏差在最近提出的辐射反跷跷板中微子质量模型中自然发生。