我们研究了弯曲时空中强耦合条件下一类共形场理论（CFT）的时空平均零能条件（ANEC）。 通过应用AdS / CFT对偶，我们发现了违反3 + 1和4 + 1维边界理论的时空ANEC的全息模型。 在我们的模型中，整体时空是渐近的AdS真空气泡解决方案，既没有因果关系也没有奇异点。 我们的气泡解的共形边界是渐近平坦的，并且在某种意义上是因果的，因为连接边界上任何两个点的“最快零点测地线”必须完全位于边界上。 相反，我们表明，如果时空未能具有这种因果的固有性质，则在整体中一定存在裸奇点。

AdS 5中较高自旋理论与边界上的自由矢量模型之间的矢量全息对应关系扩展到了用自由无质量spinj场描述后者的情况。 双重上旋自旋理论不包含重力，只能在具有S 4边界的刚性AdS 5背景下定义。 我们讨论了这些相当特殊的高自旋理论的各种性质，并计算了它们的单环自由能。 我们证明，对于spinj doubleton而言，结果与AdS 5字段中的相同数量成正比。 最后，我们考虑更特殊的情况，其中边界理论本身由无质量的高自旋场的无限塔给出。

我们研究了由气泡碰撞产生的引力波，作为宇宙一阶QCD相变的探针，考虑了重的静态夸克。 使用AdS / QCD以及一阶Hawking-Page相变和约束-解除约束相变之间的对应关系，我们找到了硬壁和软壁模型中重力波的频谱和应变幅度。 我们假设相变的持续时间与五维双重力空间中黑洞的蒸发时间相对应，从而获得空间中弦长的界限，并相应地获得QCD相变的持续时间。 我们还表明，IPTA和SKA探测器将能够探测到这些重力波，这可能是一阶解除约束过渡的证据。

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我们找到了一种精确的IIB型超重力解，该解表示AdS 5×S 5背景的T对偶的一个参数变形（在所有6个阿贝斯等距等轴测方向上都应用了T对偶）。 非平凡字段仅是公制，dilaton和RR 5形式。 当以“变形-旋转” vielbein为基础书写时，后者具有非常简单的“未变形”形式。 该解决方案的一个非同寻常的特征是，膨胀符对度量的等距坐标具有线性依赖性，从而排除了T对偶的直接逆转。 如果我们仍然进行形式上的对偶化，则可以准确地找到最近从arXiv：1507.04239中的η变形AdS 5×S 5超弦作用中提取的度量，B场和具有RR场强的dilaton乘积。 我们还讨论了n = 2，3的变形AdS n×S n背景的相似解。在η→i极限中，我们证明了所有这些背景都可以解释为规范WZW模型的特殊极限，并且还与（a 的AdS n×S n超弦的Pohlmeyer简化模型。

通过一组称为量子光谱曲线的函数方程，可以有效地解决AdS5×S5超弦谱及其双平面最大超对称Yang-Mills理论的光谱问题。 我们讨论了相同的概念如何应用于η形变的AdS5×S5超弦，这是具有量子群对称性的AdS5×S5超弦的可积变形。 该模型可以视为AdS5×S5超字符串的三角形式，例如XXZ和XXX自旋链之间的关系，或者香肠和S2 sigma模型。 我们通过将相应的基态热力学Bethe ansatz方程重新构造为解析Y系统，得出η形变弦的量子光谱曲线，并将其映射到解析T系统，在适当的量规固定后，该解析T系统将生成Pμ系统-量子 光谱曲线。 然后，我们讨论对这个系统的渐近性的约束，以找出特定的激发态。 在光谱级别，η形变的弦及其量子光谱曲线插值在AdS5×S5超弦和“镜像” AdS5×S5上的超弦之间，反映了η形变的弦的光谱和热力学数据之间存在更一般的关系。 尤其是，镜面AdS5×S5弦的光谱问题以及未变形的AdS5×S5弦的热力学是由我们的三角量子光谱曲线的第二有理极限来描述的，它不同于规则的未变形极限。

我们建立了一个计算<math> AdS 5 < / msub> / CFT 4 </ math> 可整合性。 具体而言，我们推导出了热力学Bethe ansatz方程，该方程产生了平面<math> N << / mo> = 4 </ math>超级Yang- 在't Hooft联轴器的任何值上都可以得出Mills理论。 我们在w处扰动地求解这些方程

Berry连接描述了由绝热变化的哈密顿量引起的变换。 我们研究了如何通过改变提供模块化哈密顿量的区域来影响模块化哈密顿量的零模。 在二维共形场理论的真空中，全局共形对称性选择了一个独特的模块化Berry连接，我们可以直接对其进行计算，并使用二维三维反de Sitter（<math> < mi> AdS 3 </ math

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