基于电磁场时域有限差分法(FDTD)计算光子晶体光纤(PCF)的方法, 分析了运用该方法时需要注意的一些问题, 特别是关于晶格位置、晶格上各个电磁场分量的分布以及完全匹配层(PML)中在边界处的电磁场的处理。以此为理论依据分析了一种纯石英材料双层芯PCF, 对这种光纤的传输特性进行了详细的数值模拟。通过调整光纤的结构参数, 设计出大负色散值的宽带色散补偿光子晶体光纤(DCPCF)。数值模拟结果显示在1530～1565 nm波长范围内其色散值在-400和-600 ps/(km·nm)之间变化, 达到了具有相同有效模面积的普通色散补偿光纤(DCF)的5倍。在整个C波段可以有效补偿长度25倍以上的标准单模光纤(SMF), 其色散剩余量在±1.0 ps/nm·km以内。该种结构的PCF对于制作高增益和宽带色散补偿于一体的集中式光纤放大器具有十分重要的意义。

根据以下的平板光波导折射率数据：（1）作出不同波导芯层厚度 ( )对应的 模式与 模式的色散图；（2）给出满足单模与双模传输的波导厚度范围；（3）确定包层所需的最小厚度 与 的值。

设计了基于调制相移法的色散测量样机, 提高了色散测量的精度, 降低了色散测量成本。设计了基于幅相检测芯片AD8302的双鉴相电路, 实现了相位差的准确测量。应用最小二乘法对接收的数据进行拟合, 得到了可靠的色散系数曲线。整体采用模块化的设计思想, 使用基于芯片F2812的数字信号处理, 实现了对各模块插板的控制, 完成了数据的采集和处理, 并在实验室虚拟仪器工程工作台(LabVIEW)开发平台完成界面设计。对样机的性能进行了实验验证, 结果表明, 对于不同长度的G.652光纤, 在波长1550 nm处, 累积色散测量的不确定度小于10 ps/nm。

在本文中，我们研究了耦合可积分无色散方程（CIDE）的旋转N回路孤子解，该方程描述了二维空间中外部磁场中的电流馈电串。 通过一组自变量转换，我们得出CIDE方程的双线性形式。 在Hirota方法，摄动技术和符号计算的基础上，我们给出了解析N旋转环孤子解，并通过介绍三孤子解和四孤子解的情况进行了一些说明。

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根据波导标量解本征值方程及其递推关系,提出一种利用Gloge关系求解单模光纤中波导色散的理论方法,给出了色散的解析形式.通过分析归一化传输常数的近似解与精确解间的差别论证了这种解析法具有精确求解的计算精度.给出普通单模光纤(G.652)光纤色散的实验数据,并与计算的色散解析解曲线加以比较,二者达到极好的吻合.利用所得到的结果,分析了数值微分法和经验公式的计算精度.

matlab 代码允许重现论文中的一些结果：Chen S、Wang K、Peng Z 等人，广义色散模式分解：算法和应用，声音与振动杂志，2020 年。论文中使用的算法是对偶论文的版本（频域）：Chen S, Yang Y, Peng Z, et al, Adaptive chirp mode tracking: Algorithm and Applications, Mechanical Systems and Signal Processing, 2018. 部分脚本摘自论文: Chen S, Dong X, Peng Z, et al, Nonlinear Chirp Mode Decomposition: A Variational Method, IEEE Transactions on Signal Processing, 2017. and the paper: Chen

色散会使已调制的无线电信号波形发生畸变 一个调制波可认为是由许多不同频率的时谐波合成的波群，不同频率的时谐波相速不同，衰减也不同，传播一段距离后，必然会有新的相位和振幅关系，合成波将可能发生失真。而且，已调波中这些不同频率的时谐波在媒质中各有各的相速，造成无法用相速进行总体描述，因此，有必要研究作为整体的波群在空间的传播速度。

注释清楚 使用方便 [1] H. Azami, S. Arnold, S. Sanei, Z. Chang, G. Sapiro, J. Escudero, and A. Gupta, "Multiscale Fluctuation-based Dispersion Entropy and its Applications to Neurological Diseases", IEEE ACCESS, 2019. [2] H. Azami, and J. Escudero, "Amplitude-and Fluctuation-Based Dispersion Entropy", Entropy, vol. 20, no. 3, p.210, 2018. Matlab代码！