国科大，中国科学院大学，模式识别导论 向世明 樊彬

8.6 运动正激波在固壁面的反射 有时会遇到静止气体中有固壁边界，运动激波在静止气体中传播后遇到固壁发生反射的 情况。当激波波阵面到达壁面的瞬间，波后气体会突然受到固壁的压缩。实际上，若把参考 系取在波后气体上，波阵面到达固壁时，相当于壁面突然以速度 向左压缩气体。在绝对 坐标系中，波后气体的伴随速度在固壁处瞬间变为零。因此从壁面开始将出现一道正激波， 即反射激波向左在原波后气体中传播。原波后气体现在成为反射激波的波前气体。反射波所 到之处，波后气体速度 ，状态为 ， 。 若已知初始激波波前参数， ， ， 及 ，欲求激波反射后壁面压力 （即 反射波波后压力）及反射激波的运动速度 （向左）。反射激波波前速度不为 0，为此，把 参考系固结在反射激波波前的气体上。在此参考系内反射波波前气体速度为零，激波速度为 （向左），波后速度为 。因此有 2 2 2 2 2 2 2 2 1 1 1 4 2 2 2 N v v v c                 1 1 343.9m sc RT  3 1 1.1991kg m  1 1 15240 44.31 343.9 N M c    2 1 2 2 1 12693.5m s 1 cN v N              2 5 2 1 1 2 1 2320 10 Pa 1 1 N p p c                     31 2 12 1 1 5.985 7.176kg m 1 2 1 1 c N                    2 2 2 112632K p T R   2 2 6728m sc RT  2 2 2 12693.5 1.887 6728 v M c    1 2 5 20 2 2 2 1 1 6.57 15236 10 Pa 2 p p M p              2 20 2 2 2 1 1 1.712 192843K 2 T T M T            2 v 3 0v  3 p 3  1 0v  1 p 1  1 N 3 p 2 N 2 2 N v 2 v 流 体 力 学 （ 国 科 大 教 材 ） 第 八 章

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