建立并验证了基于似然的判别夸克和胶子引发的射流，并使用4.7 ff -1的质子-质子碰撞数据在s = 7 TeV处与LLAS的ATLAS探测器进行了验证。 具有丰富的夸克或胶子含量的数据样本用于构建和验证射流属性的模板，这些模板是基于似然度的判别式的输入。 数据和蒙特卡洛样本中建立的喷气式标签机的辨别力在系统不确定性≥10-20％之间。 在数据中，轻夸克射流可以以≥50％的效率进行标记，而在40GeV和360GeV之间的pT范围内，胶凝体射流的误标记率可以达到≥25％，从而可以接受 追踪器。 在数据中发现的胶子喷气机的拒绝率明显低于使用Pythia 6蒙特卡洛模拟所能达到的水平，其中对于10％的轻夸克喷气机选择效率，胶子喷气机误标率可以达到10％ 使用相同的射流特性

提出了对光子签名的搜索，其受规范介导的超对称破坏的广义模型的激励。 该搜索利用了s = 13 TeV处的质子-质子碰撞数据，该数据对应于LHC上ATLAS探测器记录的36.1 fb-1的综合光度，并探索了由超对称伙伴态的强弱和电弱产生主导的模型。 探索结合了孤立的光子和明显缺少横向动量的实验特征。 这些特征包括具有额外光子或额外射流活动的事件，这些事件与任何特定的基础夸克风味均无关。 在标准模型预测之上没有观察到明显的事件过多，并且在标准模型以外的物理作用的可见截面上设置了0.083和0.32 fb之间的95％置信水平上限。 在规范介导的超对称性广义模型的背景下，对糊状胶，小鳞片和高果胶质量的下限进行了解释，这些结果在强对称超对称伴侣对中高达2.3 TeV，在弱对称超对伴侣对中高达1.3 TeV。 。

报道了在大型强子对撞机的ATLAS探测器中寻找成对产生的光子射流（准直的光子分组）的结果。 高度准直的光子射流可以来自新的，高度增强的粒子的衰变，这些粒子可以衰变成足够准直的多个光子，从而在电磁量热计中被识别为单个光子状能量簇。 在2015年和2016年收集了质子-质子碰撞的质心能量为13 TeV的数据，对应于36.7 fb-1的综合光度。候选光子-喷气对的产生事件是从包含两次重构的事件中选择的 使用一组识别标准的光子比通常用于选择光子的识别标准严格得多，并应用了其他标准以提高对光子射流的灵敏度。 在重建的双光子质谱图中寻找窄的过量峰。 观察到的质谱与标准模型背景预期一致。 在包含新的，具有窄宽度X的高质量标量粒子的模型的上下文中解释了结果，该粒子通过新的轻粒子a衰减为成对的光子射流。 对于200 GeV <mX <2 TeV以及对于范围从100 MeV的较低质量的ma而言，横截面的上限乘以分支比σ×B（X→aa）×B（a→γγ）2乘积的乘积 取决于mX，最高可达2到10 GeV。 对于相同的mX范围和从500 MeV的较低质量到2到10 GeV的ma范围，也对σ×B（X→aa）×B（

测量了质子-质子碰撞中Wγγ和Zγγ的产生。 根据在8 TeV质心能量下使用CMS检测器收集的对应于19.4 fb -1的综合光度的数据样本报告基准截面。 信号通过W→ℓν和Z→ℓℓ衰减模式进行识别，其中ℓ是介子或电子。 分别以2.6和5.9标准偏差的显着性测量的Wγγ和Zγγ的产生与标准模型预测相一致。 另外，在Wγγ产生中对异常四次规范耦合的限制是在8维有效场论的背景下确定的。

使用LHCb实验收集的数据样本研究了质子-质子碰撞在7 TeV质心能量下产生的相同符号带电离子的玻色-爱因斯坦相关性。 Bose-Einstein相关性的签名以四动量差平方小的一对类似符号带电小子增强的形式观察到。 研究了描述关联强度和发射源大小的Bose-Einstein相关参数的带电粒子多重性，确定了相关半径和混沌参数。 发现所测量的相关半径随着带电粒子多重性的增加而增加，而混沌参数则减小。

提出了在具有至少两个强子衰变的tau轻子的最终状态下直接生成charginos和中性氨基酸的搜索。 该分析使用pp碰撞的数据集，该碰撞对应于36.1 fb -1的综合光度，是在大型强子对撞机的ATLAS探测器以13 TeV的质心能量记录的。 没有发现与预期的标准模型背景有明显差异。 在成对生产和简化生产模型的情景中得出极限，其中中性和单性仅通过中间的左手staus和tau中微子衰减，而ÏL状态的质量设置为质量之间的一半 和的。 在直接生产无质量数的情况下，在95％的置信水平下，不包括630 GeV的Chargino质量。 生产并假定无质量的情况下，不包含760 GeV的普通质量和大众质量。 还通过改变the和the之间的质量，研究了在the和the之间存在大，小质量分裂的其他基准场景的排除极限。

对于J /ψ横向动量在8.5–150 GeV和速度范围内的快速J /ψ介子和W±玻色子的W±→μν和J /ψ→μ+μ− | y J /ψ| <2.1，使用LHC在2012年记录的ATLAS数据。 数据是在质子-质子质心能量为s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV的情况下获得的，对应的积分光度为20.3 fb -1。 瞬态J /ψ加W±横截面与包含的W±横截面之比表示为J /ψ横向矩的函数的差分测量，并与使用不同双部分散射横截面的理论预测值进行了比较 部分。

给出了衰变通道t→（W→ℓν）（b→J /ψ+ X→μ+μ-+ X）中顶级夸克质量的首次测量。 该分析使用从CMS探测器在LHC质心能量为8 TeV的质子-质子碰撞中选择的事件。 数据对应于19.7 fb -1的综合亮度，其中666 tt $$ $$ \ mathrm {t} \ overline {\ mathrm {t}} $$和包含重构的J /ψ候选的单顶夸克候选事件衰减为 一个带相反电荷的介子对。 （J /ψ+ℓ）系统的质量（其中ℓ是来自W玻色子衰变的电子或介子），用于提取173.5±3.0（stat）±0.9（syst）GeV的顶级夸克质量。

利用LHCb检测器研究了质子-质子碰撞中质子-质子碰撞在质子能量为s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时产生J /ψ介子。 根据横向动量p T和区域p T <14 GeV / c和2中J /ψ介子的速度y进行横截面测量。 0 <y <4。 如图5所示，对于提示的J /ψ介子和来自b-强子衰变的J /ψ介子。 在运动学范围内集成的生产横截面为15。 30±0。 03±0。 提示J /ψ和2为86μb。 34±0。 01±0。 假设J /ψ介子的极化为零，则来自b-强子的J /ψ为13μb。 第一个不确定性是统计性的，第二个不确定性是系统性的。 从b-强子衰变报告的J /ψ介子的横截面用于外推到总的b b-$$ b \ overline {b} $$横截面。 还确定了横截面相对于s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的比率。

提出了寻找类似重质夸克TT′或BB′的成对产生的方法，这些夸克通过喷射而没有重构的轻子衰减到最终状态。 最终状态的喷气机使用深度神经网络进行分类，这是由强子衰变的W / Z玻色子，希格斯玻色子，顶夸克或背景引起的。 该分析使用了来自ATLAS实验的数据，该数据对应于2015年和2016年由大型强子对撞机提供的质子-质子碰撞，质量中心为s = 13 TeV的36.1 fb-1质子碰撞。与标准模型无明显偏差 遵守预期。 对于各种分支比率，假设矢量类夸克衰变成标准模型玻色子和第三代夸克T→Wb，Ht，Zt或B→Wt，Hb，Zb，则解释了结果。 在95％置信水平下，弱等位旋双峰（B，Y）的矢量样B-夸克质量的观测（下限）下限是950（890）GeV，纯衰变B的质量下限 结果最强的→Hb和T→Ht分别为1010（970）GeV和1010（1010）GeV。