提出了带电荷的射流产生量的测量值，该值是使用ALICE检测器以sNN = 5.02 TeV记录的p-Pb碰撞的。 通过在中子量热仪中以零度接近射束方向的能量沉积来确定中心类别，以最大程度地减少选择的动态偏差。 相应数量的参与者或二元核子-核子碰撞是根据Pb快移区域中的粒子产量确定的。 使用反kT算法在中心速度区域从带电粒子重建了射流，分辨率参数R = 0.2和R = 0.4在横向动量范围20到120 GeV / c中。 重建的射流动量和产量已针对探测器效应和潜在事件背景进行了校正。 在所考虑的五个中心位置中，p pb碰撞中的带电射流产生与pp碰撞中的二进制缩放所预期的产生一致。 用两个不同分辨率参数重建的射流产量之比也与中心性选择无关，这表明在所报告的中心性类别中不存在径向射流结构的重大修改。

CMS协作小组首次展示了在sNN = 5.02TeV的核子-核子质心中心发生质子-铅（pPb）碰撞时，质子-铅（pPb）碰撞产生的魅惑夸克喷射流的横截面。 在s = 2.76和5.02 TeV的质子-质子（pp）碰撞中产生的夸克喷气机。 通过比较相同能量下的pPb和pp碰撞系统的产率，在sNN = 5.02TeV的pPb碰撞中，从55到400€GeV / c的魅力射流的核修饰因子

傅立叶系数v2和v3表征sNN = 5.02 TeV在PbPb碰撞中产生的带电粒子的方位分布的各向异性，是通过CMS实验收集的数据进行测量的。 测量结果涵盖了宽的横向动量范围，1 10 GeV / c范围，其中各向异性的方位角分布应反映所创建介质中部分能量损失的路径长度依赖性。 结果显示在PbPb碰撞中心性的几个区间中，涵盖了60％的大多数中心事件。 v2系数是使用标量积和多粒子累积量方法测量的，它们对初始状态波动具有不同的敏感性。 在所有检查的中心度类别中，两种方法的值一直保持正值，直到pTˆ60-60 80 GeV / c。 v 3系数，仅用标量积方法测量，对于pT≥20 GeV / c趋于零。 理论计算和数据之间的比较为重离子碰撞中Parton能量损失的路径长度依赖性提供了新的约束，并突出了初始状态波动的重要性。

我们提出了一个质子铅（pPb）碰撞中使用b射流横向动量（pT）谱的测量，使用的数据集对应于LHC上用CMS检测器收集的约35nbâ1。 通过使用次级顶点质量和位移分布的标记方法，通过利用包含b夸克的强子的长寿命，发现了b夸克碎片产生的射流。 b射流的提取横截面根据核子-核子碰撞的有效数量进行缩放，并与从pp碰撞的毕赤酵母模拟获得的参考进行比较。 基于核的修正系数的基于腐霉的估计为1.22±0.15（stat + syst pPb）±0.27（syst pythia）对所有飞机与pT之间55和400 GeV / c和|实验室的平均值 | <2。 我们还将这个结果与使用量子色动力学微扰计算的模型预测进行比较。

在pp和Pb-Pb碰撞中，首次提出了与孤立光子相关联的射流的碎片函数的测量结果。 该分析使用的是在CERN LHC上用CMS检测器收集的数据，其核子-核子质心能量为5.02 TeV。 对于包含pTγ> 60 GeV / c的孤立光子的事件，对于pTjet> 30 GeV / c的射流，可以使用在射流轴周围的圆锥中使用横向动量pTtrk> 1 GeV / c的带电轨道获得碎片功能。 与孤立的光子的结合会限制其淋浴产生射流的部分的初始pT和方位角。 对于中心的Pb-Pb碰撞，与在pp碰撞中测量的射流碎片功能相比，可以观察到喷射碎片功能的变化，而在大多数50％的外围碰撞中没有发现显着差异。 中心Pb-Pb事件中的喷射流显示出低（高）pT颗粒过多（耗尽），跃迁约为3 GeV / c。 该测量值首次显示了具有明确定义的初始运动学的中型花洒修饰（夸克为主）。 它构成了一个新的，控制良好的参考，用于测试部分分子通过夸克-胶子等离子体的理论模型。

我们研究了质子-质子对撞机产生的三个希格斯玻色子的产生，质子-质子对撞机的质心能量为100 TeV，所有这些都衰减为b型射流。 最终状态封装了迄今为止三重希格斯玻色子生产总横截面的最大部分，约为20％至20％。 通过构造详细的现象学分析，我们研究了两种情况：（i）一种情况，其中三重和四次希格斯玻色子自耦合被关于其标准模型（SM）值的新现象独立地修改，并且（ii）扩展了 在所谓的xSM的背景下，SM通过标量单标量来驱动一阶电弱相变。 在前者中，我们发现$$ {\ mathscr {O}}（1）$$ O（1）的竞争约束可以放在四次耦合上，而在后者中，我们证明有可能获得重要信息 关于扩展标量部门的结构。

报道了在最终状态下用光子或轻子等射流寻找新物理学的结果，这些射流具有较低的横向动量。 这项研究基于2012年使用CMS检测器在质心能量s = 8 TeV处收集的质子碰撞质子。样品的综合光度为19.7 fbâ1。 许多新物理学模型预测射流，电弱玻色子和几乎没有或根本没有横向动量的事件的产生。 示例包括超对称性（SUSY）的隐形模型，该模型可以预测SUSY近似守恒的电弱能级的隐藏扇区。 该数据用于在最终状态下用两个光子或带相反电荷的电子和介子搜索隐形SUSY签名。 相对于标准模型预期，没有发现过多的结果，并且将结果用于在隐身SUSY框架中设置对成对的壁虎。

使用大强子对撞机的ATLAS探测器对最终状态下的超对称性进行了搜索，该状态包含两个光子且缺少横向动量。 该搜索利用了在2015年以13 TeV的质心能量收集的3.2fb-1质子-质子碰撞数据。结合数据驱动和基于蒙特卡洛的方法，标准模型背景为 估计为0.27-0.10 + 0.22个事件。 在信号区域没有观察到事件； 考虑到预期的背景和它的不确定性，此观察结果隐含可见的横截面的模型无关的95％CL上限0.93 fb（3.0事件），这是由于超出标准模型的物理因素所致。 在规范化介导的超对称性破裂的广义模型的上下文中，该模式打破了类似bino的次轻质超对称粒子，这导致胶态的简并八位位态质量的下限为1650 GeV，与质量无关 较轻的类似野牛的中性动物。

报告了在具有光子和横向能量缺失的最终状态下寻找新物理学的结果。 该研究基于2015年使用CMS检测器在13 TeV的质心能量处收集的质子-质子碰撞样本，对应的综合光度为2.3 fb -1。 具有两个光子且横向能量显着缺失的最终状态用于在具有常规规范介导（GGM）超对称破坏的超对称（SUSY）模型中搜索超对称粒子。 相对于标准模型预期，没有观察到过多的结果，并且将结果用于在GGM SUSY框架中设置对葡糖酸对和壁对的产量的限制。 低于1.65 TeV的胶合糖质量和低于1.37 TeV的壁球质量以95％的置信度被排除。

提出了在最终状态下具有至少一个光子，较大的横向动量不平衡和较大的横向事件总活动的物理模型之外的物理搜索。 可以在规范介导的超对称模型中生成此类拓扑，在该模型中，成对产生的胶粘剂或夸克通过短寿命的中性基团衰减为光子和引力子。 数据样本对应于2016年在大型强子对撞机上CMS实验记录的s = 13 $$ \ sqrt {s} = 13 $$ TeV时质子-质子碰撞的35.9 fb -1的积分光度。事件没有明显过量 高于预期的标准模型背景。 简化的胶粘剂和胶料对生成模型解释了该数据，其中胶粘剂或胶料通过中性物质衰减成光子。 根据中性素质量和分支分数，在95％置信水平下排除了高达1.50-2.00 TeV的胶质糖质量和高达1.30-1.65 TeV的壁球质量。