在本文中，我们指出了利用强铬源（background 370 PBq）通过超低阈值和位于源附近的背景实时Borexino检测器探测低能中微子实验中微子性质的可能性。 ˆ¼ 8 m）。 我们分析了相对论中微子极限中非极化电子上的电子中微子（分别为狄拉克或马约拉那）的弹性散射。 我们假设入射的中微子束是铬源产生的左右手性态的叠加。 左手性中微子可以通过标准V-A和非标准标量SL，伪标量PL，张量TL相互作用检测，而右手性中微子仅参与外源性V + A和SR，PR，TR相互作用。 我们针对风味（当前）中微子本征态进行了独立于模型的研究。 我们使用标准耦合的当前实验值，以及在左手向右手性叠加的情况下，计算左手性中微子的标准V-A相互作用的预期事件数。 我们表明，由于马约拉纳中微子的标准和外来相互作用之间的干扰项，事件数会显着减少。 对于狄拉克（Dirac）和马约拉纳（Majorana）案例，我们还证明了奇异耦合的存在如何影响输出电子的能谱。 90％C.L. 在相应的奇异耦合平面中找到了敏感轮廓。 即使中微子源位于探测器外，在Majorana情况下干扰的存在也比Dirac中微子具有更强的约束力

中微子物理学中尚未解决的奥秘之一就是中微子质量等级。 我们提供了一种通过比较反向beta衰减（IBD），$$ {\ bar {\ nu}} _ e + p \ rightarrow n + e ^ + $$ν¯e+ p→的事件来确定中微子质量等级的新方法 n + e +和中性电流（NC）相互作用$$ \ nu（{\ overline {\ nu}}）+ p \ rightarrow \ nu（{\ overline {\ nu}}）+ p $$ν（ν 闪烁探测器中吸积和冷却阶段的超新星中微子的）+ p→ν（ν′）+ p。 超新星中微子的风味转换取决于中微子的质量层次。 由于存在Mikheyev–Smirnov–Wolfenstein效应，$$ {\ bar {\ nu}} _ e $$νée通量与$$ {\ bar {\ nu}} _ x $$ν¯x的完全交换 （$$ x = \ mu，〜\ tau $$ x =μ，τ）一个发生在倒置层次结构中，而这样的交换不在正常层次结构中发生。 结果，倒置层次结构中高能量IBD事件与NC事件的比率高于正常层次结构中。 由于$$ {\ bar {\

对超新星遗迹中微子的探测可以为我们目前对恒星和宇宙学演化的理解提供关键支持，而对这些中微子的精确测量可以对宇宙产生新的见解。 在本文中，我们研究了使用线性烷基苯（LAB）作为慢速闪烁体的超新星遗留中微子的检测潜力。 直链烷基苯具有切伦科夫和闪烁光的良好分离特性，从而为颗粒识别提供了一条新途径。 我们进一步解决了当前实验中的关键问题，包括（1）水切伦科夫探测器中大气中微子的带电电流背景和（2）典型液体闪烁体探测器中大气中微子的中性电流背景。 锦屏的千吨级LAB检测器具有O（10）年的数据，可以发现超新星遗迹中微子，其灵敏度可与大容量Cherenkov水检测器，典型的液体闪烁体检测器和液体氩检测器相媲美。

MoEDAL旨在识别在高能大强子对撞机（LHC）碰撞中产生的稳定或拟稳定的高电离粒子形式的新物理。 在这里，我们使用全陷波检测器更新了之前在运行2中对磁单极子的搜索，其材料增加了将近四倍，而积分光度几乎增加了两倍。 首次在大型强子对撞机中，除了类似于Drell-Yan的mec外，还根据光子融合单极直接产生来解释数据。

结果发现，使用毕生（Pythia）和佩鲁贾（Perugia）2011曲调计算出的非扰动校正不包括潜在事件的影响。 使用Pythia 6.427生成器重新计算受影响的校正因子。 这些校正被用作NLO pQCD计算的基准，因此，新校正使理论预测的中心值发生了百分之几的变化。 这对数据和理论预测之间的一致性影响很小。 图2和6至13，以及所有表都已使用新值进行了更新。 在第5.2节和第9节的讨论中，一些句子被更改或删除。

### 超对称性的搜索与ATLAS探测器 #### 标题解析：“勘误到：使用ATLAS探测器的36 fb-1 of s $$ \sqrt{s} $$ = 13 TeV pp碰撞数据，搜索具有两个相同符号或三个轻子和射流的最终状态的超对称性” 该标题表明了研究的主要内容是利用欧洲核子研究中心（CERN）的大型强子对撞机（LHC）中的ATLAS（A Toroidal LHC Apparatus）探测器进行的一项超对称性（Supersymmetry, SUSY）搜索实验。该实验基于在13 TeV质心能量下收集的36 fb-1的质子-质子（pp）碰撞数据。目标是寻找那些包含两个相同符号（即同为正或负电荷）的轻子（电子或μ子）或者三个轻子以及至少一个喷流（jet）作为最终态的事件。 #### 描述解析：“对纸张的图形4e进行了一种更正。” 该描述指出论文中的一个图形（图4e）需要进行修正。这个图形展示了关于特定超对称粒子（顶夸克超伙伴top squark）的质量排除范围的研究结果。更正涉及的是对相空间的一个特定区域的定义，从而使得理论预测和实验上限能够更加准确地对应于整个相空间。 #### 标签解析：“Open Access” “Open Access”标签意味着该研究成果可以在无需支付版权费的情况下自由获取。这是一种学术出版模式，旨在促进科学成果的广泛传播和交流。 #### 部分内容解析： 这部分内容提供了关于该研究的详细背景信息，包括发表过程、期刊信息、作者等。从这部分内容可以看出，这是一个由ATLAS合作组发布的勘误通知，针对的是2017年9月发表在《Journal of High Energy Physics》上的论文。勘误内容主要集中在图4e上，具体来说，原论文中报告的截面值（cross-sections）只适用于一个特定的相空间区域——即至少包含两个同号轻子（pT > 10 GeV, |η| < 2.8）。勘误后的图4e则展示了一个更宽泛的相空间范围的结果，即整个相空间范围内的情况，这与图表的纵坐标标签一致。 #### 详细知识点说明 1. **超对称性**： - **定义**：超对称性是一种假设存在的对称性，它认为每一种已知的基本粒子都有一个对应的超伙伴（supersymmetric partner），它们之间的区别在于自旋的不同。 - **研究意义**：超对称性可以解决标准模型中的一些问题，如希格斯玻色子质量稳定性的问题，并且是暗物质候选者之一。 2. **ATLAS探测器**： - **功能**：ATLAS是一个多用途粒子探测器，用于检测高能pp碰撞产生的各种粒子。 - **设计特点**：ATLAS的设计能够探测不同类型的粒子，包括轻子、光子、喷流等。 3. **实验数据**： - **数据量**：该研究使用了36 fb-1的数据量，这代表了非常大量的质子-质子碰撞事件。 - **能量**：实验是在13 TeV的质心能量下进行的，这是目前LHC所能达到的最大能量之一。 4. **搜寻的最终状态**： - **特征**：研究特别关注那些包含两个同号轻子或三个轻子以及至少一个喷流的事件。 - **意义**：这些特征被认为是某些超对称模型中可能存在的信号。 5. **勘误内容**： - **更正**：原论文中的图4e只考虑了至少两个同号轻子的相空间区域，而更正后的版本则考虑了整个相空间。 - **影响**：尽管这一更正扩展了相空间的考虑范围，但并未改变对顶夸克超伙伴质量排除界限的结论。 该研究通过对高能pp碰撞事件的分析，旨在探索超对称性存在的可能性。通过使用ATLAS探测器收集的大量数据，研究人员试图找到与超对称理论相符合的证据，特别是那些包含两个同号轻子或三个轻子及喷流的最终状态。这项工作不仅有助于理解基本粒子物理学的基础，还对宇宙学中的暗物质问题有着重要意义。

2025-2031全球及中国金刚石探测器行业研究及十五五规划分析报告.pdf

我们主张在LHCb实验中构造一个新的探测器元件，旨在利用LHCb洞穴中预计将很快出现的大屏蔽空间来寻找超出标准模型长寿命粒子的位移衰减。 我们讨论了这种实验的一般特征和推定能力，以及相对于现有LHC实验和建议（例如SHiP和MATHUSLA）的各种优势和互补性。 对于超出标准模型基准测试条件的两个动机良好的情况（希格斯衰变为暗光子，B介子衰变通过希格斯混合门户衰变），其范围可以补充或超过其他LHC实验所预测的范围。

根据与s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV记录的质子-质子碰撞的积分光度11.4 fb-1对应的数据集，给出了b-强子对产生的测量结果。 大型强子对撞机的ATLAS检测器。 选择事件，其中在包含J /ψ→μμ的衰减通道中重建b子强子，并在包含μ子的衰减通道中重建第二个b子强子。 结果以基准量表示，该基准量由运动学要求根据分析中使用的三个μ子定义。 基准横截面的测量值为17.7±0.1（stat。）±2.0（syst。）nb。 还测量了许多归一化的差分横截面，并将其与Pythia8，Herwig ++，MadGraph5_aMC @ NLO + Pythia8和Sherpa事件生成器的预测结果进行比较，从而为重口味生产提供了新的限制。

在质子-质子碰撞中，质子能量为s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV和20.2 fb−的质子-质子碰撞中，测量了与光子相关的顶夸克对的横截面 在大强子对撞机于2012年由ATLAS探测器收集的数据中的1。通过选择以下事件来执行测量：包含以下事件的事件：横向动量p T> 15 GeV的光子，横向动量大，孤立的轻子，横向动量大以及 至少四架喷射器，其中至少一架被识别为源自b夸克。 生产横截面是在接近选择要求的基准区域内测量的。 实测值为139±7（标准）±17（系统）fb，与理论预测值（151±24 fb的次优顺序）非常吻合。 另外，在基准区域中的微分横截面根据光子的横向动量和假快速性来测量。