我们使用高度改进的交错夸克（HISQ）形式论对第二代MILC胶凝体合奏（包括上，下，奇异和魅力夸克）在零后坐时的Bs→Ds *轴向形状因子进行点阵QCD计算的详细信息。 海。 对所有化合价夸克使用HISQ动作意味着，耦合到W的晶格轴向矢量电流可以完全非扰动地重新归一化，从而获得没有先前晶格QCD计算所具有的扰动匹配误差的结果。 我们针对物理c和s在三个晶格间距值和多个b夸克质量下计算相关函数。 可以确定对b夸克质量的功能依赖性，并将其与重夸克的有效理论预期值进行比较，并得出以b夸克质量的物理值获得的形状因数的结果。 我们发现FBs→Ds *（1）= hA1s（1）= 0.9020（96）stat（90）sys 这与较早的使用NRQCD b夸克的晶格QCD结果一致，总不确定度降低了2倍以上。我们讨论了该结果对零反冲时B→D *轴向形状因数的影响以及确定 Vcb。

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我们研究了Guarino，Jafferis和Varela提出的Penrose极限的对偶性极限，该极限在扭曲的，压扁的AdS 4×S 6类型的IIA类型大背景与N = 8 $$ \的2 + 1维IR不动点之间。 mathcal {N} = 8 $$超级Yang-Mills由Chern-Simons项变形为N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超对称。 封闭弦的Penrose极限的一种类型对应于大电荷的封闭自旋链，另一种，对于巨型引力子D谱上的开放弦，对应于子行列运算符的开放自旋链。 对于第一个极限，我们发现像在ABJM情况下一样，存在函数f a（λ）插值在磁振能量的微扰和非微扰（弦）区域之间。 第二，我们无法将重力结果与期望的场论结果相匹配，这使得该模型比具有更多超对称性的模型更有趣。

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