提出了在sNN = 5.02 TeV质子-铅（p + Pb）碰撞和s = 2.76 TeV质子-质子碰撞的射流截面中包容性射流产生的中心性和速度依赖性的测量。 这些量是在分别对应于27.8 nb -1和4.0 pb -1的综合光度的数据集中测量的，该数据在2013年由大型强子对撞机的ATLAS检测器记录。p + Pb碰撞中心性的特征在于总横向能量 被测

为了评估在超相对论性离子碰撞中形成的夸克-胶子等离子体的特性，大型强子对撞机的ATLAS实验测量了平均横向动量与流动谐波之间的相关性。 该分析使用铅-铅和质子-铅碰撞的数据样本，该样本是在每个核对对的质心能量为5.02 TeV时获得的，对应于$ 22〜\ upmu \ text {b} ^ {-1 } $$22μb-1和$$ 28〜\ text {nb} ^ {-1} $$ 28nb-1。 使用修改后的皮尔逊相关系数和带电粒子轨迹逐个事件进行测量。 在铅-铅碰撞中测量了二次，三次和四次流动谐波的修正皮尔逊相关系数，并将其作为事件中心度的函数，量化为带电粒子数或参与碰撞的核子数。 对带电粒子横向动量的几个间隔执行测量。 所有研究谐波的相关系数都表现出很强的中心性演变，而这种变化仅在很小程度上取决于带电粒子的动量范围。 在质子-铅碰撞中，针对二阶流动谐波测量的修正的皮尔逊相关系数仅显示出弱的中心依赖性。 通过基于流体动力学模型的预测定性描述铅-铅数据。

在IT行业中，尤其是在自动化生产和质量控制领域，Atlas拧紧枪是一种广泛应用的工具，用于精确控制螺栓和螺母的紧固。"Atlas拧紧枪数据采集示例"涉及到的关键技术主要包括Atlas开放协议、拧紧枪协议以及TCP通信，这些都是实现自动化系统与拧紧设备之间高效交互的基础。 **Atlas开放协议**是Atlas拧紧枪制造商为开发者提供的通信协议，它允许第三方软件通过特定的接口与拧紧枪进行数据交换。这个协议通常包含了命令集、响应格式以及错误处理机制，使得程序员能够编写程序来控制拧紧过程，获取拧紧参数如扭矩、角度等数据。了解并熟练应用这个协议是开发相关应用的第一步。 **拧紧枪协议文档**详细阐述了拧紧枪的工作原理和通信规范，包括如何发送启动拧紧、停止拧紧、查询状态等指令，以及如何解析返回的数据。这些信息对于理解拧紧枪的工作流程至关重要，只有深入理解这些协议，才能确保软件与硬件之间的配合无误，实现精准的拧紧控制。 接着，**TCP通讯代码**部分涉及到的是网络编程，它是实现远程监控和控制拧紧枪的关键。TCP（传输控制协议）是一种面向连接、可靠的通信协议，适用于需要稳定、有序数据传输的应用场景。在本示例中，开发者可能需要编写C#或.NET环境下的代码，创建TCP客户端或服务器，以便与Atlas拧紧枪建立连接，收发控制命令和读取拧紧结果。 在标签中提到的"C#.NET PET模式"，PET（Pattern Execution and Tracking）模式可能是指一种在.NET环境中执行任务并跟踪其进度的方法。在拧紧枪数据采集的上下文中，这可能意味着开发者使用C#.NET来实现一个程序，该程序按照预定义的模式执行拧紧操作，并记录每个步骤的状态，以确保整个过程的可追溯性和质量控制。 这个示例项目涵盖了工业自动化中的多个关键点，包括硬件设备的通信协议、网络编程以及过程控制策略。开发这样的系统不仅要求对硬件有深入的理解，还需要掌握高级编程语言（如C#）、网络通信以及实时数据处理的相关知识。通过学习和实践这个示例，开发者可以提升自己在工业4.0背景下整合软硬件能力，为智能制造提供更高效、精准的解决方案。

使用大强子对撞机的ATLAS探测器对最终状态下的超对称性进行了搜索，该状态包含两个光子且缺少横向动量。 该搜索利用了在2015年以13 TeV的质心能量收集的3.2fb-1质子-质子碰撞数据。结合数据驱动和基于蒙特卡洛的方法，标准模型背景为 估计为0.27-0.10 + 0.22个事件。 在信号区域没有观察到事件； 考虑到预期的背景和它的不确定性，此观察结果隐含可见的横截面的模型无关的95％CL上限0.93 fb（3.0事件），这是由于超出标准模型的物理因素所致。 在规范化介导的超对称性破裂的广义模型的上下文中，该模式打破了类似bino的次轻质超对称粒子，这导致胶态的简并八位位态质量的下限为1650 GeV，与质量无关 较轻的类似野牛的中性动物。

在束流收集，固定目标和对撞机实验中，已经广泛地搜索了来自光的长寿命隐藏扇形粒子衰减的可见信号。 如果这些隐藏的扇区通过大于10 GeV的介体耦合到标准模型，则它们在低能加速器上的生产在运动学上受到抑制，从而留下了可观的参数空间。 我们在非弹性暗物质模型中研究了这种情况，该模型在各种现有和提议的LHC实验（例如ATLAS，CMS，LHCb，CODEX-b，FASER和MATHUSLA）中产生可见信号。 这些实验可以利用大型强子对撞机的质心中心，从宇宙光动力质量范围约为1-100 GeV的暗光子的衰变中产生GeV规模的暗物质。 我们还提供了辐射暗物质-核子/电子弹性散射截面的详细计算，这与直接检测实验中的估算速率有关。

可观察到的喷气机子结构已经大大超出了大型强子对撞机标准模型的物理搜索程序。 先进的工具受到理论计算的启发，但从未对数据和射流子结构可观测值的计算进行直接比较，这些计算结果超出了对数近似法。 这样的观测不仅对于探测强子对撞机尚未探明的QCD的共线状态具有重要意义，而且对于增进对大型强子对撞机许多研究中所使用的射流子结构特性的理解也具有重要意义。 这封信记录了在强子对撞机上第一个射流子结构量的测量结果，该计算结果的精确度接近于对数。 归一化的微分截面是作为log10ρ2的函数进行测量的，其中ρ是软滴质量与无室射流横向动量之比。 该数量是通过ATLAS探测器记录的s = 13 TeV质子-质子碰撞的32.9 fb-1的双喷射事件测量的。 展开数据以校正检测器的影响，并将其与精确的QCD计算和前导对数粒子级蒙特卡洛模拟进行比较。

提出了对成对产生并衰减为两个射流的大量彩色共振的搜索。 该分析使用的36.7 fb -1的s = 13 TeV pp碰撞数据，该数据由ATLAS实验在2015年和2016年的大型强子对撞机记录。与背景预测值无明显差异。 在SUSY简化模型中解释了结果，其中最轻的超对称粒子是顶夸克t〜，它通过违反R-奇偶性的耦合迅速衰减为两个夸克。 质量范围在100GeV <mt〜<410 GeV范围内的顶级小排在95％的置信水平上。 如果将衰减分解为b-夸克和轻夸克，则需要两个b-标记的专用选择用于排除100GeV <mt〜<470 GeV和480GeV <mt〜<610 GeV范围内的质量。 对大量的彩色八位位组共振的成对设置了其他限制。

在质子-质子碰撞中，质子能量为13 TeV时，使用ATLAS探测器在大型飞机上记录的数据，测量了与轻子衰减的Z玻色子（Zjj）相关的两个射流的横截面。 强子对撞机，对应的综合光度为3.2 fb -1。 相对于占主导地位的Drell–Yan Zjj过程，在一个基准区域中提取了电弱Zjj横截面，以增强电弱贡献，该过程使用数据驱动的方法进行了约束。 对于大于250 GeV的双喷射恒定质量，测得的基准电弱截面为σEWZjj= 119±16（stat。）±20（syst。）±2（lumi。）fb，而34.2±5.8（stat。）±5.5（ 对于大于1 TeV的dijet不变质量，系统syst。）±0.7（lumi。）fb 标准模型预测与测量结果一致。 还对六个不同的基准区域（包括电弱和Drell–Yan Zjj生产）做出了贡献的Zjj横截面测量。

质子-质子碰撞中希格斯玻色子产生的包容性和差分基准横截面是在H→ZZ *→4ℓ衰减通道中测量的。 质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机以13 TeV的质心能量产生的，并由ATLAS探测器在2015年和2016年记录，对应的综合光度为36.1 fb -1。 与标准模型2的预测一致，H→ZZ *→4ℓ衰变通道中的包含基准横截面被测得为3.62±±0.50（stat）−±0.20 +±0.25（sys）fb。 91±0。 13英尺 还将横截面外推到总相空间，包括所有标准模型希格斯玻色子衰变。 测量了几个对希格斯玻色子的产生和衰变敏感的可观察到的基准截面，包括与希格斯玻色子有关的射流的运动学分布。 在数据与标准模型预测之间找到了很好的一致性。 使用对kappa框架的伪可观察扩展，将结果用于约束希格斯玻色子与标准模型粒子的异常相互作用。

这封信提出了对新的光共振的探索，该共振会衰减到成对的夸克，并与高pT光子或射流结合产生。 该数据集由质子-质子碰撞组成，在大强子对撞机上，ATLAS探测器在质心能量为s = 13 TeV的情况下，积分光度为36.1 fb $ ^ {-1} $。 共振候选物被确定为大型大半径射流，其子结构与粒子衰减成一个夸克对一致。 检查候选者的质谱图是否存在高于背景的局部过量。 在数据中未观察到新共振的证据，该新共振用于排除产生疏恐惧轴矢量Z'玻色子。